Кориолисова сила

Кориолисова сила, а также центробежная сила от поворота потока в относительном движении не входят в это уравнение, так как они направлены нормально к траектории. [c.29]

При колебании измерительной трубки угловая скорость ее изменяется в диапазоне -(о< О < со по синусоидальному закону, поэтому кориолисова сила также изменяется по такому же закону. Трубка закреплена в точках входа и выхода и колеблется таким образом, что максимальная амплитуда находится в средней точке между точками закрепления. Кориолисовы силы, образуемые в каждой половине трубки, имеют одинаковую величину, но противоположное направление. Эта пара сил создает изгибающий момент, который закручивает трубку и вызывает ассиметричную деформацию ее. Величина деформации трубки [c.53]

РАСХОДОМЕРЫ-ТОРСИОМЕТРЫ, ОСНОВАННЫЕ НА ПРИНЦИПЕ КОРИОЛИСОВОЙ СИЛЫ ИНЕРЦИИ [c.105]

Для решения поставленной задачи необходимо применить уравнение количества движения (1.164) к относительному движению жидкости. На жидкость, находящуюся в относительном движении, кроме сил Ру и / з давления во входном и выходном сечениях, силы Я реакции стенок канала и веса С, действуют переносная сила инерции и кориолисова сила инерции Из уравнения количества движения получим, что сила действия потока на стенку движущегося канала [c.168]

Частица жидкости массой М, движущаяся поступательно со скоростью V и вращающаяся с угловой скоростью со вокруг точки О, имеет две составляющие ускорения радиальное ускорение аг = а г, окружное ускорение а,= 2<оу. Кориолисова сила, действующая на частицу массой М и действующая в обратном направлении на трубку, Г = а М = 2(о-у М. Любой отрезок трубки длиной А испытывает действие кориолисовой силы, равной АГ = 2(й-у-8 АЬ р, где 5 - площадь поперечного сечения трубки, р - плотность жидкости. [c.53]

При поступательном движении канала (вращательное движение канала вокруг центра тяжести отсутствует) кориолисова сила [c.168]

Вращающиеся границы раздела жидкость — твердое тело передают это вращение соседним слоям жидкости посредством сил вязкости, возникающих за счет действия в жидкой среде касательных напряжений. Вращение массы жидкости приводит к появлению центробежных, а также кориолисовых сил. При этом кориолисовы силы возникают вследствие относительных движений жидкости, т. е. течений, развивающихся именно во вращающихся системах, как, например, движение воды в океанах и перемещение воздушных масс в атмосфере Земли. Эти две силы взаимодействуют с силами гравитационной конвекции, которые в свою очередь обусловлены неоднородностями плотности жидкости. Изменение плотности может быть сконцентрированным локально, как, например, в струе, или же может формироваться в обширной среде, например в стратифицированном по плотности жидком слое. [c.456]

Аналогичным образом свободная конвекция возникает при наличии центробежных и кориолисовых сил, которые появляются при вращательном движении расплава. [c.19]

Следует отметить, что, кроме перечисленных выше, бывают случаи, когда наблюдается одновременное и одинаковое по эффективности действие двух и более факторов, вызывающих движения. В результате может возникнуть свободная конвекция вместе с вынужденной, либо свободная конвекция под действием гравитационных, центробежных и кориолисовых сил в присутствии электромагнитного поля, взаимодействующего с расплавом, и т. п. [c.20]

Другим интересным случаем движения расплава является возникновение свободной конвекции под действием центробежных и кориолисовых сил. Это явление проявляет себя наиболее сильно при вращении тигля и кристалла в одну сторону с равными скоростями. [c.66]

Наличие неоднородного температурного поля создает в жидкости неоднородное поле плотности, которое благодаря действию центробежных н кориолисовых сил приводит к появлению в жидкости осевых и радиальных потоков. [c.67]

Предположим, что изучаемое течение расплава приводит к образованию гидродинамического и теплового пограничных слоев. Физические параметры расплава, входящие в уравнения, всюду постоянны, не зависят от температуры и равны их значениям, отнесенным к температуре на внешней границе теплового пограничного слоя. Исключение составляют члены уравнений, выражающие центробежную и кориолисову силы, в которых плотность убывает с увеличением температуры по закону [c.67]

Удельный тепловой поток иа поверхности раздела фаз со стороны расплава в случае свободной конвекции под действием центробежных и кориолисовых сил определяется выражением [c.69]

Момент от сил давления, уравновешенный приложенным к колесу внешним моментом, обусловлен, в основном, действием кориолисовых сил инерции. Центробежные силы проходят через ось вращения и не создают момента. На рис. 2.4,д изображена окружная составляющая кориолисова ускорения и окружная составляющая кориолисовой силы инерции 1,,,, действующей на движущийся по межлопаточному каналу рабочего колеса элемент жидкой среды. При вращении рабочего колеса через одну и ту же точку пространства будут проходить различные точки окружности колеса, так что давление в этой точке будет циклично меняться (рис. 2.4,6). Если же рассматривать движение с точки зрения наблюдателя, находящегося в [c.49]

Первое слагаемое в формулах (2.18) и (2.19) представляет приращение удельной энергии жидкой среды в рабочем колесе, обусловленное работой циркуляционных сил обтекания лопастей второе слагаемое - приращение удельной энергии, обусловленное кориолисовыми силами инерции, Формулы (2.18) и (2,19) имеют общий вид для всех лопастных машин. [c.55]

Конвективный теплообмен между вращающимся телом и окружающей его средой играет важную роль в инженерной практике. Механизм теплоотдачи вращающихся систем тесно связан с характеристиками подвижного пограничного слоя потока, которые сложным образом проявляются через центробежную и кориолисову силы. Когда скорость [c.78]

Выбор размеров и условий работы модели для удовлетворения требований геометрического, термического и химического подобий относительно прост. Соблюдение же требований механического подобия обычно связано с контролем пропорциональности определенных безразмерных групп переменных, которые выбирают либо путем анализа размерностей, либо по результатам экспериментальных исследований. Пропорциональность сил сила плавучести центробежная сила pL u-/R сила сжатия ЕьЬ кориолисова сила 2pL 03u sin а сила упругости [c.179]

Основные параметры профилей и решетки. К профилированию рабочих и спрямляющих лопастей осевых машин предъявляются большие требования, чем к профилированию рабочих лопастей центробежных машин. Как уже отмечалось, в осевых машинах кориолисовы силы не участвуют в создании напора, поэтому данный напор достигается при большем уровне относительных ско- [c.92]

Экспериментальное изучение течения в решетках осевых машин возможно в статических условиях, в то время как в рабочих колесах радиальных машин оно возможно только на вращающихся моделях. Эта особенность радиальных решеток вызвана влиянием кориолисовых сил распределение скоростей на обводах профилей резко различается во вращающейся и неподвижной решетках. [c.105]

Для теоретического решения межтарелочное пространство заменено каналом, образованным двумя параллельными плоскостями (фиг. 12, а). Кроме того, в расчете был принят ряд упрощающих допущений. Так, вследствие наличия радиальных ребер в межтарелочном пространстве исключается влияние кориолисовых сил. Исключается также влияние силы тяжести, как величины весьма малой по сравнению с центробежными силами. Предполагается, что тормозящее влияние ребер а радиальный поток ничтожно мало в сравнении с тормозящим действием поверхностей тарелок. [c.41]

При составлении уравнения относительного движения поршня в цилиндре необходимо учитывать изменение массы в момент отделения заправочного материала от корца. Кроме этого, следует иметь в виду, что при вращении поршней составляющая силы тяжести поршня и материала, вызывающая силы трения при движении поршня в цилиндре. изменяется в результате вращения ротора. Необходимо также учесть кориолисову силу инерции, появляющуюся при поступательном движении поршня относительно вращающегося цилиндра и вызывающую появление дополнительной силы трения, пропорциональную скорости движения поршня. [c.363]

Траектория частиц до их прикосновения к наружной стенке канала зависит от взаимодействия центробежной и кориолисовой сил и силы сопротивления относительному движению частицы, определяемой по закону Стокса. Уравнение траектории движения частиц в спиральном канале вращающегося ротора имеет следующий вид [c.198]

Выражение для кориолисовой силы имеет вид [c.8]

Нестационарность абсолютного движения среды в области колеса подчинена определенной закономерности, так как относительное движение установившееся. Это позволяет найти значение локальной производной по времени от суммарного момента количества движения по области колеса. Это же свойство потока позволяет найти значение главного вектора момента кориолисовых сил по области колеса. Поставленная задача может быть решена в общем виде при любой системе отсчета. Вопрос лишь в том, в какой системе отсчета ход решения задачи проще и нагляднее. Остановимся на рассмотрении явления движения среды в области колеса в абсолютных координатах. [c.37]

Кориолисова сила, также отнесенная к единице массы, [c.43]

Рис. 84. Схемы перемещений веществ во вращающемся аппарате а — силы, действующие на деформируемую среду F — сила тяжести, С — центробежная сила Г — сила тяготения, К — кориолисова сила, Р — результирующая сила, б — антиподальиое распределение вещества в верхнем слое заштрихованные участки — поверхность центральных зон первичных блоков незаштрихованные—поверхности периферийных зон первичных блоков штрих-пунктирная линия — изолиния о

Кориолисова сила инерции [c.48]

Кроме того, в расчете принят ряд упрощающих допущений. Так, вследствие наличия радиальных ребер в межкольцевом пространстве исключается влияние кориолисовой силы. Исключается также влияние силы тяжести, как весьма малой величины по сравнению с центробежной силой. Предполагается, что тормозящее влияние ребер на радиальный поток ничтожно мало в сравнении с тормозящим действием поверхностей тарелок. Кроме того, пренебрегают влиянием центробежной силы на распределение скоростей потока по высоте щели, так как вывод жидкости из рассматриваемого канала конструктивно осуществлен ближе к оси. [c.31]

Уравнения (32) и (33) пригодны для межтарелочных пространств, образованных тарелками с планками. Однако они могут быть использованы также для тарелок с шипиками, хотя в этом случае кориолисовы силы, не учитываемые в данном расчете, оказывают большее влияние на поток, чем это имело место при перемещении его между тарелками с планками. [c.36]

В настоящей монографии обобщены многолетние исследования автора и других отечественных и зарубежных ученых в области процессов центрифугирования и их аппаратурного оформления. Первая часть монографии посвящена анализу процессов центрифугирования, которые систематизированы и подвергнуты анализу. Эти процессы не являются однозначными и описываются различными математическими закономерностями. Так, например, процесс осветления суспензий не имеет сходства с процессом отжима жидкости из кристаллических осадков. Течение жидкости внутри роторов центрифуг не может рассматриваться по аналогии с течением ее в поле сил тяжести. Особенности поля центробежных сил накладывают свой отпечаток. В данном случае существенную роль играют кориолисовы силы. Устойчивость потоков в поле центробежных сил не характеризуется критериями, обычно применяемыми для суждения об устойчивости потоков в поле сил тяжести. [c.5]

Уменьшение окружной скорости жидких частиц при движении потока вдоль тарелок обусловливается действием кориолисовых сил. Чем дальше частицы находятся от поверхности тарелок, тем в меньшей степени они увлекаются тарелками из-за уменьшения сил трения, и, следовательно, они должны отставать от вращения тарелок в большей степени, чем частицы, расположенные ближе к поверхности тарелок. [c.102]

Жидкость у выхода из отверстия в тарелках отклоняется под действием кориолисовых сил в сторону, противоположную вращению ротора, и тем больше, чем выше скорость вращения ротора. [c.112]

ОТ стенки ротора в окружном направлении и действия кориолисовых сил. В действительности движение жидкости в роторе при учете указанных факторов должно быть винтового типа. [c.144]

Член ригУ /г есть кориолисова сила. Это результирующая сила, действующая в направлении координаты в, когда течение происходит вдоль обоих координатных направлений гиб. Указанный член также получается независимо при трансформации координат. Кориолисова сила фигурирует в задаче о течении вблизи вращающегося диска (см., например, монографию [7]). [c.88]

Величина производительности экстрактора при условии, что межтарелочное пространство можно заменить каналом, образованным двумя параллельными плоскостями, при отсутствии влияния кориолисовых сил, силы тяжести и тормозящего влияния ребер на радиальный поток, равна [87] [c.153]

К массовым силам, действующим на жидкость в не-ицер1дальных системах отсчета, относятся ч ила тяжести АО, переносные силы инерции AJ и кориолисовы силы инерции AJ (рис. 1) [c.6]

Из многообразия факторов, вызывающих течение расплавленного материала, можно выделить такие, которые в данных конкретных условиях являются главными и поэтому контролируют процесс движения расплава. Так, в установках зонной плавки движение скидкой фазы материала происходит главным образом в результате действия сил гравитации, иногда совместно с электромагнитными силами. В уже упомянутых установках для получения кристаллов по способу Чохральского к превалирующим факторам, обеспечивающим движение расплава, следует отнести вращегию кристалла и тигля, приводящее к возникновению вынужденной конвекции. При отсутствии вращения кристалла и тигля течение осуществляется в результате действия гравитационных сил (свободная конвекция). Если вращение тигля и кристалла происходит в одну сторону с относительно высокими скоростями, в расплаве возникает свободная конвекция благодаря действию центробежных и кориолисовых сил. [c.20]

Динамическое проявление веса также представляет существенный интерес, особенно в связи с актуальностью вопроса взвешивания объектов в движении. При движении тела относительно земной поверхности на тело, кроме известных сил, действует еще некоторая инерционная сила, обусловленная движением тела относительно вращающейся системы координат (Земля вращается). Эта сила называется кориолисовой, она зависит от скорости движения тела относительно системы координат. Если скорость движения тела относительно этой системы координат равна нулю, то кориолисова сила также равна нулю. Если вектор угловой скорости вращения Земли ш, то система координат, жестко связанная с Землей, вращается с той же угловой скоростью. такой системе на свободно падающее тело йствуют гравитационная сила Ргр-, центробежная сила 5цб, кориолисова сила [c.8]

Кроме того, при радиальных перемещениях л , у вращающейся цапфы вследствие окружрюго движения смазки появляются кориолисовы силы инерции, действующие на цапфу по нормали к вектору скорости ее перемещений. [c.67]

При точном определении потерь в сопловом аппарате должны учитываться сжимаемость газа и изменение площади поперечного сечения сопел. Аналогично, при определении потерь в роторе следует учитывать влияние вращения, а также центробежных и кориолисовых сил. Несмотря на то, что влияние этих факторов, по-видимому, весьма существенно, обычно при анализе работы турбин с целью устранения трудностей, появляющихся при их учете, потери записывают в виде полуэмпириче-ского уравнения (закон Прандтля—Кармана), справедливого для стационарного течения несжимаемого газа в прямых трубах постоянного поперечного сечения. Такое определение потерь приблизительно согласуется с данными испытаний [10], а также [1 и 4]. Падение давления в потоке на длине Ь можно написать в виде [c.87]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология