Решетка тепловые колебания

Тепловое расширение. Сравнение энергий колебаний решётки для материалов с различным изотопическим составом показывает, что максимальная разница имеет место при самых низких температурах (Т -С 0о) и она умень- [c.68]

I) Так как в общем металл не заряжен, то наряду со свободными электронами в металле находятся положительные ноны —те атомы, от которых электроны оторвались. Их тепловое движение сводится к колебаниям около определённого положения равновесия в узлах кристаллической решётки металла. [c.78]

Теплопроводность твёрдых тел. Основными механизмами теп-лопереноса в твёрдых телах являются решёточная или фононная теплопроводность Xph, обусловленная тепловыми колебаниями решётки твёрдого тела, и электронный теплоперенос Хе [144]. В диэлектриках и полупроводниках перенос тепла осуществляется фононами в хорошо проводящих металлах доминирует электронный теплоперенос, а вклад фононов оказывается почти незаметным — как правило не больше нескольких процентов в сплавах и плохо проводящих металлах (полуметаллах) электронный и фононный вклады в суммарную теплопроводность оказываются сравнимыми. [c.78]

Другой вариант теории вторичной электронной эмиссии предложен советским физиком А. Е. Кадышевнчем. Исходные положения теории Кадышевича электронный газ в металле является вырожденным газом с распределением энергии по Ферми упругие столкновения с ионами решётки металла изменяют направление движения первичного электрона проникающий в металл первичный электрон и созданные им вторичные электроны тормозятся благодаря взаимодействию с электронами проводимости. Взаимодействие электронов с ионами решётки учитывается путём рассмотрения упругих соударений электрона с решёткой. Кадышевич учитывает суммарно как рассеяние, обусловленное наличием решётки и её периодического поля, так и рассеяние, вызванное тепловыми колебаниями решётки. Кадышевичу удаётся объяснить ряд типичных особенностей вторичной эмиссии, в том числе возрастание коэффициента о нри увеличении угла падения первичных электронов (возрастание тем более быстрое, чем больше скорость первичных электронов) и малые значения о для щелочных металлов. В последнем случае концентрация свободных электронов бо,пьше, чем у другах металлов следовательно, торможение, обусловленное кулоновым взаимодействием между электронами, тон е больше, а соответствующий полный пробег как первичных, так и вторичных электронов меньше. [c.85]

Правильность высказанного предположения подтверждена опытами по влиянию температуры на утомление и выгорание люминофоров. Опыты были проведены в условиях простейшей обстановки, когда экраны наносились без биндера и были приняты меры к устранению остаточных газов в трубке. Результаты наблюдений могут быть суммированы в следующих положениях а) При малой плотности тока незначительное нагревание экрана уменьшает эффект обратимого утомления катодолюминофоров. Ь) При прочих равных условиях, но при увеличенной мощности возоуждения повышение температуры стимулирует утомление и в некоторых случаях делает происходящие изменения необратимыми, с) Та же самая картина имеет место при выгорании, но отрицательное влияние дополнительного подогрева сказывается при плотностях возбуждения меньших, чем в случае утомления, с ) Если процесс выгорания зашёл не слишком далеко, то прогревание экрана по прекращении возбуждения иногда восстанавливает светоотдачу. Таким образом, положительное влияние дополнительного подогрева можно объяснить повышенной вероятностью рекомбинации диссоциировавших частиц за счёт тепловых колебаний решётки. Обратная картина имеет место при большой мощности возбуждения, когда [c.253]

Новым в квантовой теории будет лишь определение длины свободного пути при помощи скорости электронных волн ( 4) р решётае кристалла, возможность распространения которых обусловлена в этой теории (см. работы Влоха [267] и Пейерлса [268]), В идеальной кристаллической решётке при Г =в О это распространение происходит совершенно без помех, аналогично распространению света в прозрачном -кристалле и, следовательно, длины свободного пробега и проводимость в этом случае бесконечно веляки. Лишь дефекты в решётке, в виде включений атомов примеси и тепловых колебаний, мешают распространению электронных волн, вызывая, таким образом, конечную длину свободного пути и конечную проводимость. В частности, таким образом, усиливающимися с температурой тепловыми колебаниями объясняется экспериментально наблю------,, . [c.284]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология