Следствия третьего начала термодинамики

Следствия третьего начала термодинамики [c.187]

Принцип недостижимости абсолютного нуля. Важнейшим следствием третьего начала термодинамики является недостижимость абсолютного нуля. Принцип недостижимости абсолютного нуля был сформулирован Нернстом в 1912 г. Попытаемся воспроизвести ход рассуждений Нернста. Проведем цикл Карно в интервале между, скажем, комнатной и более низкой температурой. При этих условиях можно получить некоторое количество работы, но так как для нашей цели необходимо отбирать теплоту от источника теплоты с более низкой температурой, то цикл непригоден для производства работы. Однако если мы можем достигнуть абсолютного нуля и использовать его как наинизшую температуру цикла, то тогда согласно второму началу источник теплоты с этой температурой совсем не получит теплоты. Мы имеем, таким образом, систему, которая получает теплоту при более высокой температуре и превращает все количество теплоты в работу. Но тогда подобная машина окажется вечным двигателем второго рода. Чтобы избежать этого следствия, Нернст постулировал невозможность достижения абсолютного нуля. Нернст полагал, что доказал эту теорему на основании исчезновения теплоемкостей при абсолютном нуле и второго начала. [c.189]

П. недостижимости абсолютного нуля. Следствие третьего начала термодинамики, устанавливающее невозможность в конечном числе операций понизить температуру какой-л. системы или её части до абсолютного нуля. [c.347]

Доказательство Нернста несостоятельно. Но его предположение о невозможности достижения абсолютного нуля оказалось справедливым. Предположение — следствие третьего начала термодинамики [уравнение (XIV, 14)], а не второго. По уравнению (XIV, 14) при абсолютном нуле изменение энтропии равно нулю при любом объеме системы. Поэтому рис. 35 противоречит третьему началу термодинамики и должен быть заменен рис. 36, согласующимся с этим началом. [c.406]

Но при всей несостоятельности доказательства Нернста, его предположение о невозможности достигнуть абсолютного нуля температуры оказалось справедливым и является следствием третьего начала термодинамики [уравнение (XIV, 14)], а не второго. Из уравнения (XIV, 14) следует, что при абсолютном нуле изменение энтропии равно нулю при любом объеме системы. Поэтому рис. 31, противоречащий третьему началу термодинамики, должен быть заменен рис. 32, согласующимся с этим началом. [c.409]

Следует подчеркнуть, что принцип недостижимости абсолютного нуля температуры является следствием третьего начала термодинамики. Это нетрудно понять, если рассмотреть принцип действия одного из наиболее важных в практическом отношении методов достижения сверхнизких температур — метода адиабатического размагничивания. [c.53]

Другим важным следствием третьего начала термодинамики является заключение о температурной зависимости теплоемкости тел при температурах, близких к температуре абсолютного нуля. Согласно (1.55) и (1.13) имеем соотношения [c.55]

Некоторые следствия третьего начала термодинамики 93 [c.2]

НЕКОТОРЫЕ СЛЕДСТВИЯ ТРЕТЬЕГО НАЧАЛА ТЕРМОДИНАМИКИ [c.93]

ТРЕТЬЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ И ЕГО СЛЕДСТВИЯ [c.182]

Свойства вещества вблизи абсолютного нуля. Из третьего начала термодинамики может быть получен ряд следствий, касающихся свойств веществ вблизи абсолютного нуля. [c.187]

Являясь следствием второго закона термодинамики, формула для КПД цикла Карно, естественно, отражает его содержание. Теплоту горячего источника можно было бы полностью превратить в работу, т. е. получить КПД цикла, равный единице, лишь в случае, когда Г] или Т2 0. Оба значения температур недостижимы (недостижимость абсолютного нуля температур следует из третьего начала термодинамики). [c.154]

Логическое развитие постулата Планка приводит к важным следствиям, которые представляют собой содержание третьего начала термодинамики . [c.143]

Третье начало термодинамики. Это фундаментальное положение термодинамики, которое не является следствием первого и второго начал термодинамики [c.53]

IV, 2) при Гд = О Yi = 1, т. е. Q = i4, что невозможно. Таким образом, недостижимость абсолютного нуля следует из второго начала термодинамики, в то время как третий закон является следствием совершенно самостоятельного утверждения о падении теплоемкости твердого тела до нуля при весьма низких температурах. [c.453]

Таким образом, независимость при низкой температуре равновесного давления системы жидкость твердое тело от температуры является следствием третьего начала термодинамики. Оно нащло свое применение при вычислении кривой равновесия графит—алмаз, коюруто необходимо знать для искусственного производства алмазов из графита при температуре в несколько тысяч кельвинов. Отсюда видно, что третье начало термодинамики играет большую роль и при весьма высокой температуре, [c.237]

Теоретич. база Т. х. — начала термодинамики (см. Первое начало термодинамики, Второе начало термодинами- ки, Третье начало термодинамики) и их следствия, к-рыц, в Т. X. придается форма, наиб, удобная для решения хим, проблем. Соврем. Т. х. включает в себя также нек-рые частные обобщения опытных данных, молекулярнЬ1е мо- дели и спец. методы (законы предельно разбавленных раст-,] воров, модель идеального газа, метод активности термо-, динамической и др.). [c.567]

Это следствие третьего начала по своему содержанию эквивалентно третьему началу, т, е. если третье начало неверно, то можно достичь температуры О К, и если мож1ю достичь О К, то разность значений энтропий при О К должна быть отлична от нуля (см. задачу 4.1). По этой причине третьим началом термодинамики часто называют принцип недостижимости О К, Именно так сформулировал это начало Нернст, который не любил понятия энтропии и не у1ютреблял его. Однако формулировка третьего начала в виде закона о поведении энтропии при Г- 0 К более удобна, так как непосредственно приводит к математической записи (4.2). [c.93]