Формфактор пиона

Эта кинематическая область была исследована в процессе аннигиляции е е л я , изображенном на рис. 1.4. Экспериментальные данные, приведенные на рис. 1.5, показывают известный резонанс — р -мезон. Он расположен при 0,6 ГэВ , что отвечает массе мезона /Ир = 770 МэВ. Большая ширина этого мезона = тр ) 150 МэВ, хорошо видная на рис. 1.5, полностью обусловлена распадом р° - тс л . Поэтому сейчас мы исследуем формфактор пиона более внимательно, с точки зрения появления р -мезона. [c.14]

Рис. 1.6. Формфактор пиона в модели р-доминантности

Знаменатель содержит не только массу мезона, но также ширину Гр распада р - ля, которая обращается в нуль ниже порога 2я (т.е. для < 4тя ). Уже выражение (1.3) воспроизводит основные особенности формфактора пиона, и, чтобы получить хорошую подгонку данных как во времениподобной, так и в пространственноподобной областях, необходимы лишь незначительные усовершенствования. Среднеквадратичный радиус, полученный из (1.3), равен [c.15]

Пионный ток изменяется за счет формфактора пиона так, как описано в Приложении 7(в). В части Ж, отвечающей взаимодействию, обычно вводится дополнительный формфактор ДЛЯ описания конечного размера вершины л КЫ. Обращаем внимание на то, что эта процедура должна выполняться очень осторожно токи взаимодействующей системы необходимо строить так, чтобы сохранялась градиентная инвариантность (т.е. удовлетворялось уравнение непрерывности). [c.306]

С лоренц-ковариантным электромагнитным током / (х) связан формфактор пиона [c.452]

Измеренный зарядовый радиус протона также большой, и поэтому возникают те же вопросы, что и в случае пиона. Информация о размере протона получена из упругого электрон-про-тонного рассеяния. Сечение для этого процесса включает как электрический, так и магнитный формфакторы Се(яЪ и ( 2 — квадрат переданного протону 4-импульса определения и численные величины даны в Приложении 7(a)). Грубо говоря, эти формфакторы представляют собой распределения заряда и магнитного момента протона в системе центра масс электрона и протона при <7 = - q . Измеренные электрический и магнитный среднеквадратичные радиусы протона равны [c.16]

Заметные эффекты пионных обменных токов обнаружены также в магнитных моментах и магнитных формфакторах Не и Н. Это является еще одним ключевым примером наличия пионов в ядрах [10]. [c.326]

ФОРМФАКТОРЫ НУКЛОНА И ПИОНА [c.448]

Этот формфактор определяется вкладом пионного полюса [c.452]

С помощью рассеяния высокоэнергетичных пионов на электронах водородной мишени можно прямо измерить сечение процесса + е - гг + е, основным механизмом которого является обмен фотоном с энергией со и импульсом q между электроном и пионом, как это показано на рис. 1.2. Экспериментальные данные показывают характерное отклонение от моттовского сечения, которое описывает кулоновское рассеяние электрона на точечном заряде. Это отклонение выражается через формфактор пиона Р д ) [c.12]

Рис. 1.3. Формфактор пиона в пространственноподобной области (из работы Amendolia et ai, 1984а,b). Справа показана экстраполяция формфактора во времениподобную область. Кривая получена с помощью подгонки в улучшенной модели р-доминантности (Brown et ai, 1986)

Преобладание изовекторной длины яК-рассеяния над изоска-лярной указывает на ведущую роль механизма обмена изовектор-ным бозоном между пионом и нуклоном [9]. Реальный кандидат для этого обмена — р-мезон (рис. 2.10). Его сильная связь с пионом следует как из пионного формфактора, так и из большой [c.48]

Особый интерес представляет область энергий вблизи Т = 50 МэВ. При такой энергии амплитуда однократной лМ-переза-рядки почти зануляется из-за деструктивной интерференции между 8- и р-волновыми компонентами. Однако амплитуда ДП вперед не подавлена. В этом можно убедиться следующим образом. Двухстадийный процесс при в = 0° для пионов на массовой поверхности включает амплитуды зарядового обмена в виде (А1 + С1Я-к) с коэффициентами Й1 - С11 ч I Это выражение умножается на ядерные формфакторы, описывающие переходы на возбужденные промежуточные состояния, и затем интегрируется по направлениям к [c.282]

Поведение магнитных формфакторов Не и очень напоминает поведение амплитуд перехода для электрорасщепления дейтрона на пороге как и в дейтронном случае, вклады й- и 8-состояний в матричный элемент одночастичного тока интерферируют деструктивно. Как видно из рис. 8.9, описание с одними нуклонами терпит полную неудачу для всех значений д, кроме самых малых. Очевидно, что вклады обменных токов объясняют расхождение. Доминирует снова кролл-рудермановский (парный) ток, тогда как обменный ток является лишь малой поправкой. Вклад пионного полюса очень быстро падает с увеличением ( и им можно пренебречь. При больших передачах импульса д > > 15 Фм ) результаты становятся более модельно-зависимыми, в частности из-за их увеличивающейся чувствительности к деталям адронных формфакторов. [c.327]

Электромагаитные исследования однозначно и на количественном уровне установили наличие пионов в ядрах магнитные переходы и формфакторы в легчайших ядрах измеряют токи, образованные обменом виртуальными заряженными пионами между нуклонами. Описание на языке почти точечных пионов и нуклонов с большим успехом воспроизводит экспериментальные данные даже при больших передачах импульса I q I 1 ГэВ/с, при которых обменные токи исследуются с разрешением лучше, чем 1 Фм. [c.350]

Итак, электрорасщепление дейтрона является примером процесса, в котором соответствующая амшхитуда перехода сосредоточена на сравнительно больших расстояниях даже при больших передачах импульса. В такой ситуации концепция мягких пионов, основанная на киральной симметрии, оказывается справедливой даже вне ожидаемой области ее применимости с эффективными точечными нуклонами. Подобные аргументы справедливы и для магнитных формфакторов Не и Н. [c.391]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология