Статистический характер турбулентного течения

Исследования турбулентности в потоке над растительным покровом [57] показывают, что по характеру изменения основных статистических характеристик этот поток близок к течению в пограничном слое, причем анизотропия пульсаций скорости заметна на расстоянии, не превышающем 2Лр (рис. 7.11). [c.235]

Статистический характер турбулентного течения [c.118]

Статистический характер турбулентного течения можно отчетливо наблюдать, выполняя измерения в N одинаковых установках при одинаковых стационарных граничных условиях. Если в этих N установках измерить, например, составляющую скорости жидкости в точках М,-одинаково расположенных по отношению [c.118]

Случайный характер турбулентного течения наиболее эффективно описывается статистически [152]. [c.39]

При турбулентном режиме течения, вследствие статистического характера пульсационного движения, перенос массы в ядро потока считается аналогичным переносу массы по механизму молекулярной диффузии [401]. Эта гипотеза позволяет представить толщину турбулентного диффузионного слоя по тем же зависимостям, что и при молекулярной диффузии, но с коэффициентом эффективного турбулентного [c.160]

Методами статистической механики в теории массопередачи изучают физико-химические свойства потоков, процессы переноса тепла и массы, а также динамическое состояние подвижных гетерогенных систем в условиях турбулентных течений. Применение методов статистической механики позволило за последние годы получить качественно новые теоретические и экспериментальные результаты в изучении турбулентных потоков, установить широкий спектр турбулентных пульсаций в подвижных газожидкостных потоках, выявить решающую роль мелкомасштабных пульсаций при массопередаче и крупномасштабных пульсаций при движении потоков, изучить характер и структуру турбулентности вязкого подслоя, макротурбулентную вязкость гетерогенных потоков и т. д. [c.11]

Несмотря на сложный характер локальных течений в вязком слое турбулентного сдвигового потока, некоторые их статистические характеристики хорошо описываются законами подобия, получающимися методом анализа размерностей с привлечением понятия неполной автомодельности. Продемонстрируем это здесь на примере определения среднего времени между взрывами Гв, т. е, среднего времени циклического процесса, происходящего вблизи стенок. Эта величина может зависеть от динамической скорости кинематической вязкости V и внешнего масштаба Л, откуда, применяя анализ размерностей, получаем [c.191]

Прежде всего заметим, что статистически однородное поле концентрации является идеализацией процесса, имеющего место в ряде технических устройств, например в камере смешения, когда в канал постоянного сечения с помощью большого количества струй со скоростью, отличной от скорости спутного потока, подается примесь некоторого вещества. Обычно эффекты турбулентного перемешивания в слоях смешения столь велики, что течение в камере быстро приобретает статистически однородный характер (т.е. поля средних параметров выровнены поперек канала, а остаются только пульсации скорости, концентрации и т.д.). Полезно рассмотреть предельную ситуацию, когда в начальном сечении канала концентрация примеси принимает случайным образом только два значения z = О и z = 1 [c.87]

Новые экспериментальные данные указывают на то, что вблизи стенки в турбулентном пограничном слое течение имеет квазиупорядоченный характер. Установлено существование выбросов замедленной жидкости от стенки во внешнюю область течения и вторжений ускоренной жидкости из внешней области в пристеночную зону пограничного слоя. Как показано выше, эти явления, связанные с обновлением течения вблизи стенки, имеют самое непосредственное отношение к порождению турбулентности в пограничном слое и происходят со строгой периодичностью в статистическом смысле. [c.79]

Теоретическое исследование процесса конвективного теплообмена требует надежных данных о гидродинамике потока. Не-замкнутость уравнений Рейнолы1са не позволяет получить точное теоретическое рещение задачи при турбулентном режиме движения жидкости. Это обусловило возникновение и разработку двух фундаментальных направлений в теории турбулентного теплообмена первое - полуэмпирические феноменологические теории, развитые в работах Д. Тейлора, Л. Прандтля, Т. Кармана, А. Н. Колмогорова и др. второе - статистическое описание турбулентности, изложенное в работах Л. Келлера, А. Фридмана, И. Бюргерса, М. Миллионщикова, А. Монина, И. Хинце и др. Однако ни один из этих подходов в настоящее время не позволяет достаточно точно решить задачу гидродинамики турбулентного потока жидкости в каналах сложной геометрической формы ПТА, особенно при сложном трехмерном характере течения в каналах сетчато-поточного типа. [c.357]

Если проследить за траекторией движения некоторой отдельной массы жидкости, то окажется, что при турбулентном течении она имеет весьма сложный ц запутанный характер, лишь в среднем отражающий тенденцию к систематическому движению потока. Траектория в данном случае будет в известной степени сходна с траекторией движения газовой молекулы в газовом потоке. Это показывает, что теория турбулентного движения должна иметь статистический характер. В настоящее время количественная теория турбулентности еще не разработана. Благодаря работам советских ученых А А. Фридмана, Л. В. Келлера, А. Н. Колмогорова, Л. Д. Ландау, А. М. Обухова, Л. Г. Лойцянского, М. Д. Миллионщикова, а также Кармана, Прандтля, Гайзенберга, Лина, Тейлора и других она все же получила весьма существенное развитие, позволяющее говорить о создании качественной и даже полуколичественной теории турбулентного движения [5]. [c.30]