Турбулентность экспериментальные исследовани

Ф у р ме р 10. В,, А к с е л ь р о д Ю. В., Д и л ьм а н В. В., Л а ш а к о в А. Л., Теор. основы хим. технол., 5, 134 (1971). Экспериментальное исследование межфазной турбулентности при абсорбции, осложненной химической реакцией. [c.276]

Экспериментальные исследования радиальной диффузии при модифицированных критериях Рейнольдса Ке > 100 (турбулентный режим) показали, что при этих условиях значения критерия Пекле укладываются в пределах от 10 до 12. [c.49]

Коэффициент трения определяют на основании экспериментальных исследований с помощью метода анализа размерностей. Например, для условий, существующих в промышленных реакторах, при 5000 < Re < 200 ООО (турбулентный поток) [c.67]

Тройная аналогия между переносом количества движения (импульса), тепла и вещества. Теоретическим анализом и многочисленными экспериментальными исследованиями установлено, что между механизмами переноса механической энергии, тепла и массы в определенных условиях существует приближенная аналогия. Известно, например, что в ядре турбулентного потока вследствие интенсивного перемешивания частиц происходит выравнивание их скоростей, а в процессах тепло- и массопереноса — выравнивание соответственно температур и концентраций. В пределах же пограничного слоя наблюдается резкое падение скоростей, температур и концентраций вследствие пренебрежимо малого действия турбулентных пульсаций. [c.152]

Однако из-за трения потока о стенку аппарата и внутреннего трения, обусловленного вязкостью и турбулентностью, указанная зависимость не выполняется. Экспериментальные исследования показывают, что эта зависимость [c.273]

Область промежуточных чисел Рейнольдса. Для течений, характеризующихся промежуточными значениями числа Рейнольдса, обычно возможны только экспериментальные исследования, позволяющие установить некоторые эмпирические соотношения. В настоящее время в связи с бурным развитием вычислительной техники существует тенденция ко все большей замене экспериментов численными расчетами. Основные усилия направлены на решение так называемых усредненных по Рейнольдсу уравнений Навье — Стокса (см. 2.2.1) с использованием более или менее детальных моделей турбулентности. Конечной целью является численное решение полных временных уравнений Навье — Стокса, включая прямое численное моделирование крупномасштабных турбулентных вихрей. При этом модельное описание остается необходимым только для мелких вихрей, размер которых меньше шага разностной сетки. Предполагая, что существующие тенденции развития вычислительной техники сохранятся и в будущем, можно заключить, что к 1990 г. станут реальными расчеты течений с учетом турбулентных вихрей на сетке, состоящей из 10 —10 узлов [12]. [c.136]

Экспериментальные исследования [74] показали, что динамическая скорость, определяемая уравнением (111.20), характеризует перенос количества движения только при < 0,1 м/с, т. е. при малом газосодержании фр. С увеличением фр около поверхности, омываемой газожидкостной смесью, появляется значительное количество мелких газовых пузырей, затрудняющих проникновение турбулентных пульсаций из ядра потока в пристенный слой. Анализ проникновения этих пульсаций при равномерном распределении газовых пузырей сферической формы около твердой стенки показал, что интенсивно омываться возмущенным потоком будет только часть поверхности, площадь которой пропорцио- [c.68]

Дальнейшее развитие поверхностная модель получила в работе А. Г. Прудникова. Применение теории вероятностей к турбулентному факелу позволило ему получить некоторые общие соотношения, справедливые для любой модели. Однако использование этих соотношений для конкретных расчетов оказалось наиболее эффективным в применении к поверхностной модели. Не занимаясь подробным изложением многих теоретических и экспериментальных исследований поверхностной модели турбулентного горения, можно на их основании сформулировать некоторые выводы. [c.136]

Экспериментальные исследования перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный на плоской пластине показали, что критическое значение числа Рейнольдса [c.282]

Изложенный метод расчета турбулентного пограничного слоя сжимаемого газа подтверждается результатами экспериментальных исследований. На рис. 6.21 приведены расчетные значения [c.328]

Это соотношение хорошо описывает результаты многочисленных экспериментальных исследований турбулентного течения в шероховатых трубах. В этом случае величина В является функцией безразмерной величины которая может рассматриваться [c.357]

Результаты экспериментального исследования коэффициента сопротивления в шероховатых трубах при различных значениях относительной шероховатости приведены на рис. 6.43. Эти данные свидетельствуют о том, что относительная шероховатость не влияет на критическое число Рейнольдса, характеризующее начало перехода ламинарного режима течения к турбулентному. [c.359]

Экспериментальные исследования показывают линейную зависимость от Р во всей области ламинарного режима течения и даже для частично турбулентного (вплоть до Re 10 ), что объясняется сохранением ламинарного подслоя у границы раздела фаз. Это обстоятельство еще раз подтверждает представление об [c.218]

Экспериментальные исследования показывают линейную зависимость от Р во всей области ламинарного режима течения и даже для частично турбулентного (вплоть до Ке 10 ), что объясняется сохранением ламинарного подслоя у границы раздела фаз. Это обстоятельство еще раз свидетельствует об особой структуре граничных слоев жидкости. Линейность Е Р) подтверждает справедливость уравнения (ХП.41). [c.203]

Олсон П., Эккерт Э., Экспериментальное исследование турбулентного течения в пористой круглой трубе с равномерным вдувом газа через, стенку, Труды Американского общества инженеров-механиков, сер. Е, Прикладная механика, № 1, 7 (1966). [c.141]

Экспериментальные исследования [Л. 15] показали, что количество сажи, образующейся при диффузионном горении природного газа, составляет 20—25% от количества углерода, содержащегося в исходном топливе. При сжигании жидкого топлива в тех же условиях сажа образуется в количестве 20—70%- Те же исследования показали, что с увеличением турбулентности горящей струи, прежде всего с увеличением скорости перемешивания топлива с воздухом, количество образующейся сажи значительно уменьшается. [c.26]

Стационарные пламена в закрытых системах. Имеются сообщения о многочисленных экспериментальных исследованиях турбулентного горения в закрытых прямоточных горелках Однако лишь в немногих из этих экспериментов измерялась скорость турбулентного горения. В этих экспериментах поток горючего поступает в камеру сгорания прямоугольного сечения [c.231]

Необходимо отметить, что за последние четверть века исследования струйного турбулентного течения несжимаемых и сжижаемых сред приобрели громадное значение. С одной стороны, развиваются теоретические исследования, основанные на теории турбулентного состояния, начиная с полуэмпирических теорий (Прандтль и др.) и до современной статистической теории турбулентности (А. Н. Колмогоров). С другой стороны, проводятся обширные экспериментальные исследования, дающие возможность обнаружить важные для понимания и расчета струйного течения закономерности. Дальнейшее развитие этой отрасли аэродинамики, естественно, пойдет по пути синтеза этих двух направлений. Итоги работ в этом направлении были подведены состоявшимся в 1956 г. совещанием по прикладной газовой динамике [31], а также в ряде статей, опубликованных в сборнике Исследование физических основ рабочего процесса топок и печей [32]. [c.42]

В. П. Солнцев. Экспериментальное исследование параметров турбулентности в ядре свободной струи. — Сб. Стабилизация пламени и развитие процесса сгорания в турбулентном потоке . М., Оборонгиз, 1961. [c.51]

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ И РАСЧЕТ ТУРБУЛЕНТНОГО ДИФФУЗИОННОГО ГАЗОВОГО ФАКЕЛА [c.51]

Задача экспериментального исследования факела указанного типа состояла в получении опытных данных, необходимых для сопоставления с соответствующими результатами расчетов, а также в изучении влияния начальных условий истечения потоков газа п воздуха на геометрические размеры турбулентного факела, образованного горелкой этого типа. [c.52]

При экспериментальном исследовании сопротивления шара или частицы иной формы надо учитывать осложняющие факторы. Если частица обдувается в аэродинамической трубе, то обтекание может нарушаться держателем, который закрепляет ее в определенном положении. Кроме того, существенна и степень начальной турбулентности обдувающего потока. Так, при больших значениях критерия Re, рассчитанного на диаметр частицы, сильно турбулентный внешний поток может разрушить турбулентный след, образующийся за частицей, и изменить закон ее сопротивления. Незакрепленные и взвешенные в потоке частицы могут вращаться, изменять свою ориентацию по потоку и совершать сложное непрямолинейное движение. Подробный обзор исследований, посвященных влиянию турбулентности набегающего потока, вращения, шероховатости и формы частиц и других факторов на сопротивление, приведен в серии статей Торобина и Говэна [12]. [c.28]

Экспериментальные исследования [156] показали, что в турбулентных пламенах наблюдается как нормальное распространение пламени, так и самовоспламенение объемов свежей смеси. С учетом этого процесс турбулентного горения при достаточно высокой интенсивности турбулентного потока можно представить в виде двух одновременно протекающих и конкурирующих между собой процессов — нормального распространения пламени и самовоспламенения объемов свежей смеси [5]. Поскольку самовоспламенение смеси в данном случае происходит в условиях интенсивной диффузии в объем свежей смеси активных центров (атомов, свободных радикалов, ионов) и, что особенно важно, при интенсивном воздействии на объем свежей смеси излучения окр ужающего пламени, период задержки самовоспламенения мал и стремится к постоянной величине. В этих условиях параметром, существенно влияющим на взрывное горение, является температура самовоспламенения смеси Т [c.139]

Аналогичное описание различных режимов течения в прямом двумерном диффузоре приведено в [97]. По вопросу о расчете течения в области параметров ниже лтши I см,, например, [100]. Весьма тщательное экспериментальное исследование характеристик турбулентного течения в коническом диффузоре (20ь=--6 ) было проведено в [101], Результаты систематического исследования двумерных диффузоров приведены в [120, 97, 102—108], [c.134]

Казалось очевидным, что применение псевдоожиженного (кипящего) слоя может широко применяться для осаждения пыли и тумана, поскольку турбулентное движение частиц в слое способствует агломерации и столкновению капель с частицами слоя. Однако уже в результате проведения незначительного числа экспериментов 568, 745] было показано, что невозможно достичь эффектив-ностп более 90%, и такое оборудование нельзя использовать в промышленных масштабах. Экспериментальные исследования относились к удалению тумана серной кислоты (диаметр капель от 2 до [c.542]

Результаты экспериментального исследования профиля скорости в основпо части турбулентного пограничного слоя сжимаемого газа на пластине представлены иа рис. 6.17. Оказывается, что число Маха Мо и температурный фактор мало влияют па форму распределения скоростей. Поэтому степенной закон (116) будем считать справедливым и для сжимаемого газа. [c.324]

Большое количество экспериментальных исследований посвящено изучению взаимодействия окачка уплотнения с турбулентным пограничным слоем. Теоретическое раосмотрение этого вопроса затруднительно вследствие сложности явления, в то же время на практике этот случай встречается очень часто. Схема взаимодействия скачка уплотнения с турбулентным пограничным [c.343]

Гиневский A. ., Бычкова Л. А. Аэродинамические характеристики плоских и осесимметричных диффузоров с предотрывным состоянием турбулентного пограничного слоя Ц Тепло- и массоперенос. Т. 1.- М. Энергия, 1968 Бычкова Л. А. Экспериментальное исследование диф-фузорных каналов с предотрывным турбулентным течением Ц Ученые записки ЦАГИ.— 1970.— Т. 1, № 5 Бычкова Л. А. Аэродинамические характеристики плоских и радиальных диффузоров с предотрывным турбулентным пограничным слоем Ц Промышленная аэродинамика, вып. 30.— М. Машиностроение, 1973. [c.457]

Экспериментальные исследования гидравлического удара показывают, что если жидкость не содержит воздушных примесей и если начальное давление рд не велико, то несмотря на неречис-ленные допущения формула Н. Е. Жуковского достаточно хорошо подтверждается опытом. Неравномерность распределения скоростей, а следовательно, и течение в трубе (ламинарное или турбулентное) казалось бы должны влиять на величину Лр д, так как от этого зависит кинетическая эне])гия потока. Однако это влияние практически отсутствует. Объясняется это тем, что при внезапном торможении потока происходит интенсивный сдвиг слоев жидкости и большая потеря энергии на внутреннее трение, которая примерно компенсирует избыток кинетической энергии за счет неравномерности скоростей. Потеря энергии на трение и рассеивание энергии в процессе дальнейшего протекания гидравлического удара способствуют затуханию колебаний давления. [c.163]

Лишь немногие экспериментальные исследования турбулентного переноса в газовой фазе были выпол нены для потоков взвесей, концентрация которых была бы достаточно большой, чтобы влияние частиц на турбулентное движение газа было заметным. Все эти работы основывались на использовании метода диффузии газового индикатора, вводимого по центру трубы. Хотя полученные данные в основном свидетельствуют об уменьшении интенсивности турбулентного переноса в газе [24, 25], также наблюдалось и ее увеличение [25]. Это обнаружили Када и Хэнрэтт и н потоке жидкость — частицы [38]. Подобные выводы были сделаны для потока гидросуспензии тонких волокон [39]. [c.97]

Согласно уравнению (5-3) осевая концентрация меняется с расстоянием по закону С х К Однако уже первые экспериментальные исследования атмосферной диффузии, проведенные до второй мировой войны в Портоне (Англия), выявили качественные расхождения с формулой (5.3). Так, согласно этим экспериментам, концентрация изменялась по закону С [42]. Причиной таких расхождений является качественное отличие турбулентной диффузии от молекулярной. Коэффициенты турбулентной диффузии не являются постоянными величинами, а зависят от размеров облака примеси, поскольку в каждый момент времени рассеивание облака определяется в основном вих-)ями, соизмеримыми с ним по величине (см. А. Н. Колмогоров 21], А. М. Обухов [22]). [c.68]

При экспериментальном исследовании основных особенностей и механизма распространения турбулентного пламени могут быть применены почти все методы, которые используются при изучении ламинарного пламени. К этим классическим методам при изучении турбулентного горения необходимо присовокупить методы, позволяюш ие вскрыть роль статистических флуктуаций в турбулентном потоке. В следующ,ем параграфе содержится обзор классических методов измерения скоростей и других ос-редненных характеристик турбулентных пламен. В 3 обсуждаются новые экспериментальные методы и результаты, причем основное внимание уделяется вопросу о флуктуациях. [c.227]

В сборнике представлены материалы докладов, прочитанных на Общемосковском семинаре] по теории горения (1968 —1969 гг.). Изложены результаты теоретических и экспериментальных исследований в области горения газов и твердых тел, выгорания пылеугольного факела при различных коэффициентах избытка окислителя. Рассмотрены процессы взаимодействия химически активных газов с графитом и коксующимися материалами, а такн е актуальные проблемы диффузионного и гомогенного горения газов в турбулентном потоке и другие вопросы. [c.4]

В работах [5—7] выполнено экспериментальное исследование параметров турбулентности в ядре свободной струи и в потоках за плохо обтекаемыми телами. Полученные частотные спектры качественно соответствуют характеру вышепринятого распределения. [c.41]

Настоящая статья носвящепа построению приближенного метода газодинамического расчета и экспериментальному исследованию свободного турбулентного диффузионного газового факела, образованного горелкой типа труба в трубе . При этом задачей расчета были нахождение полей средних по времени скоростей, температур и концентраций, а также координат осредненной поверхности фронта пламени в любом поперечном сечении факела без разделения его на участки. [c.52]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология