Качественная картина факела

Прямоструйный газовый факел 1-1. КАЧЕСТВЕННАЯ КАРТИНА ФАКЕЛА [c.4]

Закончив на этом краткий обзор теоретических работ и исследований, позволяющих выяснить общую и в основном качественную картину явлений, рассмотрим результаты ряда количественных измерений и наблюдений процесса горения в турбулентном факеле. [c.31]

В первом параграфе вводной главы приведена условная классификация газовых факелов (пламен). Наибольшее внимание уделено качественной картине перехода в факеле (и, как в его основе, в струях) от ламинарного режима течения к турбулентному. Это связано с тем, что более подробные данные о таком переходе получены сравнительно недавно и еще не обсуждались в монографиях по теории горения газов. [c.4]

Изучение развития факела может проводиться в изотермических и огневых условиях. Естественно, что наибольший интерес представляет исследование факела в огневых условиях. Однако изучение-факела в изотермических условиях является одной из составных частей полного исследования. Холодные исследования позволяют выявить качественную картину развития факела и поэтому, как правило, выполняются перед исследованием в огневых условиях. [c.261]

Качественная картина развития плоской струи в псевдоожиженном слое во многом идентична развитию в нем круглой струи реализуется своеобразный нестационарный режим истечения с отрывом факела и образованием пузыря в конце каждого цикла [1, 5, 39]. [c.20]

Аэродинамическая теория струй и факела позволяет построить качественную картину турбулентного газового факела. Для интенсивного прямоструйного диффузионного факела, как и для инертных газовых струй, теория приводит к возможности сравнительно простого инженерного расчета, проверенного на достаточно широком экспериментальном материале. [c.19]

Качественную картину горения турбулентного гомогенного факела представим в следующем виде. Допустим, что струя стехиометрической горючей смесн вытекает в неограниченное пространство, заполненное воздухом или инертным газом (рис. 7-7, а). Пусть турбулентный фронт пламени занимает некоторое среднее положение. Скорость реакции будем считать при этом конечной, но столь большой, что фронт пламени можно схематически рассматривать как поверхность. [c.142]

При вводе горючей смеси в слой кускового материала через консольную горелку качественно изменение состава газов происходит, как и в обычном факеле. Однако интенсивность поступления окислителя из межкусковых каналов к струе топливной смеси крайне низка. Экспериментальные данные показали, что на высоте 1,6 м от оси горелки на удалении от стенки в 1 м горючего практически нет. На большей высоте картина почти не меняется. [c.350]

Конечно, приведенный здесь интерполяционный расчет лишь в первом приближении отражает реальную закономерность изменения длины факела. Существенно, однако, то, что он качественно правильно описывает картину нелинейного критического перехода от ламинарной формы течения к турбулентной. Как и в других случаях такого перехода, типичными для кризиса течения являются своеобразное затягивание ламинарного режима и последующий нелинейный переход к турбулентному режиму. Внешне это проявляется в том, что кривая зависимости длины факела от скорости истечения подходит к постоянному значению для турбулентной области не снизу, а сверху. [c.27]

С качественной стороны распределение температуры (максимум на фронте) и концентраций реагентов вблизи фронта пламени, а также распределение скорости в турбулентном факеле аналогичны распределению этих величин при ламинарном диффузионном горении (см. 1-2). Поэтому рассмотренная картина диффузионного факела относится как к турбулентному, так и к ламинарному факелу конечного размера (спутному в общем случае или затопленному — в частном). [c.35]

При сжигании газа в промышленных топках всегда имеет место значительное искажение факела и отклонение его форм и размеров от расчетных, однако нриведенные выше соотношения в значительной части сохраняют свою ценность, так как позволяют установить качественную картину горения и правильно отражают влияние параметров газа и диаметра газовых струй. [c.152]

В обоих случаях — горение СО и СзНв — качественная картина распределения параметров в поле течения идентична. Однако заметно и некоторое различие структуры факелов, образующихся при сжигании холодного и подогретого газа. Оно проявляется прежде всего в различном темпе изменения скорости [c.76]

Описанная выше качественная картина развития струи не отражает, естественно, некоторых тонких эффектов, характерных для трехмерных струйных течений. Не останавливаясь подробно на них, отметим лишь различную интенсивность смешения в пограничных слоях, расположенных соответственно в плоскости короткой и длинной сторон. Это 5рляется причиной сложной перестройки поля скорости, сопровождающейся изменением ориентации осей изотах . Отсылая за деталями к специальным исследованиям по аэродинамике струйных течений, обратимся непосредственно к приближенному расчету трехмерного газового факела. [c.86]

Количественно значения подсчитанных скоростей будут отличаться от действительных, однако полученные результаты с качественной стороны представляют весьма интересную картину. Заметим, что в литературе имеются экспериментальные данные, показывающие увеличение скорости потока при протекании струи через зону горения в открытом факеле при ламинарном потоке. Существенным является то обстоятельство, что увеличение скорости по отнощению к скорости набегающего потока имеет место лищь в зоне горения. [c.248]

В наиболее полном виде аэродинамическая и тепловая структура турбулентного гог.югенного факела показана на рис. 6-4 в виде сетки линий тока, изотерм и изобар осредненного течения. Типичная для прямоструйного и обращенного факела картина линий тока, изотерм и изобар, представленная на рис. 6-4, свидетельствует о качественном отличии действительной структуры турбулентного факела однородной смеси от принимаемой иногда одномерной схемы с плоским, нормальным к потоку фронтом пламени [21]. Последнее не исключает, разумеется, возможности использования ириблил<енных расчетных схем и, в частности, одномерных моделей для оценки некоторых сум- [c.126]

Таким образом, расчет дает физически правильную картину явления и позволяет предсказать наблюдаемые в эксперименте эффекты отрыва пламени и обратной посадки его. Наряду с качественным анализом устойчивости турбулентного диффузионного факела конечного размера приведенный расчет позволяет получит1. количественные оценки для конкретных условий. [c.128]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология