Горение турбулентное

Рис. 1-18. Схема горения турбулентной газовоздушной струи в свободном пространстве.

На рис. 6-2, 6-3 приведены данные о распределении средней скорости, динамического давления и температуры в прямоструйном и обращенном гомогенном факелах. Здесь же представлены результаты расчета <и> по данным измерений <ри > и <Г>. Из графика видно, что в зоне горения турбулентного гомогенного факела наблюдается значительное увеличение скорости по сравнению со скоростью набегающего потока. Как было отмечено ранее, это связано с неоднородностью поля давления в зоне интенсивного тепловыделения. Приведенные данные свидетельствуют о качественном соответствии расчетных и экспериментальных профилей < > в прямоструйном и обращенном факеле. Последнее подтверждает сделанные выше оценки влияния пульсационных величин на <и>. [c.126]

РАСЧЕТ ДИФФУЗИОННОГО ГОРЕНИЯ ТУРБУЛЕНТНОЙ ГАЗОВОЙ СТРУИ С УЧЕТОМ ОДНОРОДНОСТИ СМЕШЕНИЯ [c.18]

Безразмерный коэффициент "ф в этих выражениях характеризует относительное число или вероятность появления низкочастотных пульсаций в зоне горения турбулентного фронта пламени. Он может быть вычислен при помош,и следующих зависимостей [c.45]

Расчет диффузионного горения турбулентной газовой струп с учетом однородности смешения............... [c.153]

В технике горение обычно происходит в газовом потоке и необходимо различать ламинарное и турбулентное горение. Турбулентность ускоряет все процессы горения за счет раздробления фронта пламени и увеличения его поверхности при крупномасштабной турбулентности или ускорения процессов переноса во фронте пламени при мелкомасштабной. В соответствующей гидродинамической обстановке ускорение пламени может привести к усилению турбулентности, а усиление турбулентности ускоряет горение. Такой механизм обратной связи, впервые отмеченный Щел-киным [101, приводит к сжатию и разогреву исходной смеси и в конечном счете к переходу горения в детонацию. [c.265]

Во-вторых, установлено, что для различных метано-кислородных смесей с инертными (N2, Аг, Не) примесями, взятыми в таком количестве, чтобы обеспечить одинаковую температуру горения, турбулентная скорость остается одинаковой при значительном изменении ламинарной скорости. [c.145]

Формула (4) хорошо согласуется с результатами опытов, показанных на рис. 9. В области турбулентного горения относительная высота пламени сохраняется постоянной. Следует иметь в виду, что высота ламинарного пламени может быть легко измерена, так как очертания факела не меняются во время горения. Турбулентное пла- [c.16]

С увеличением критерия Фруда, как и в случае диффузионного горения турбулентного факела [4], длина горящей турбулентной струи смеси также несколько увеличивается. [c.18]

При горении турбулентной газовоздушной струи образуется факел, в котором можно различить следующие зоны ядро, где движется еще не воспламененная смесь зона воспламенения, в объеме которой происходит постепенное воспламенение струи и одновременно сгорание уже воспламененных элементарных объемов газа зона догорания, непосредственно примыкающая к стенкам туннеля. Огнеупорные стенки туннеля служат хорошим аккумулятором тепла высокого потенциала. Горение газовоздушных смесей, состав которых весьма близок к стехиометрическому, в туннельных горелках происходит наиболее устойчиво при интенсивном накале стенок. [c.156]

Пульсационная скорость может быть направлена вдоль и поперек потока, направление ее поперек потока приводит к интенсивному перемешиванию, причем это перемешивание осуществляется не за счет молекулярного движения, а за счет перемещения больших масс газа, что приводит к более интенсивному переносу вещества при процессах горения (турбулентная диффузия). [c.60]

Молекулярная диффузия определяет спокойный, сравнительно медленный процесс горения, турбулентная — значительно ускоряет его. С уменьшением размера капель сокращается время их испарения. [c.71]

Горение жидких топлив обычно совершается путем впрыскивания жидкого топлива через отверстие (сопло) в газовую фазу, в которой и происходит горение. Турбулентность внутри потока жидкости [c.251]

Риг. 4-2. Схема горения турбулентной струи газа при [c.76]

Два последних предположения относительно времени горения турбулентного моля определяют границы, между которыми и находится истинное время горения. Рассмотрев выражения (У.29) и (У.30), можно сделать вывод, что зависимость скорости распространения пламени Цт от нормальной скорости должна лежать в пределах степени при Uh от О до 0,5. [c.157]

Фиг.7.15. Ход выгорания моля в зоне горения турбулентного пламени

Фиг.У.16. Схема зоны горения турбулентного пламени прт поверхностном механизме

ИГ.У.17. Схема зоны горения турбулентного пламени при объемном механизме [c.174]

Зависимость, приведенная для коэффициента турбулентного обмена, аналогична зависимости для коэффициента молекулярной диффузии D= 3lav, где /о—длина пути свободного пробега молекулы, а и — средняя скорость молекулы. Если I не превосходит глубину фронта пламени в ламинарном потоке бн, то поверхность пламени должна остаться гладкой , однако, как оказалось, и в этом случае наличие турбулентности интенсифицирует обменные процессы. Величина 5н равна примерно 1 мм. Теория рассматривает поверхностное горение турбулентных объемов газа, когда 1<8 , и объемное горение, когда [c.166]

В области горения конденсированных систем пока нет установившейся терминологии для обозначения невозмущенного и возмущенного горения. В первом случае применяются термины стащюнарное горение , устойчивое горение , нормальное распространение пламени , послойное горение во втором — нестационарное горение , неустойчивое горение , турбулентное горение , возмущенное горение , конвективное горение и т. д. Для описания перехода от первого режима горения ко второму применяют термины нарушение (или срыв) устойчивого режима горения , проскок горения, проникновение горения в глубь заряда и т. д. [c.28]

Из рассмотрения приведенных кривых видно, что с увеличением интенсивности турбулентности за сеткой ширина зоны горения, а также время горения уменьшаются. Это, как уже отмечалось, по-видимому, связано с тем, что при увеличении пульсационной скорости потока процесс горения интенсифицируется благодаря более интенсивному дроблению молей смеси в зоне горения турбулентными пульсациями. [c.250]

Как и при кинетическом горении, для стабилизации фронта горения турбулентного диффузионного факела устойчивое поджигание может быть достигнуто с помощью постоянно действующего постороннего источника тепловой энергии ( дежурные огни в заторможенной части потока и т. п.). Однако опыт показывает, что в подавляющем большинстве случаев, при не слишком чрезмерных форсировках горелки, применение посторонних (источников поджигания не вызывается необходимостью. Они предусматриваются только для целей р Озжига, т. е. применяются в период стабилизации [c.232]

Третья группа. Весь воздух как теоретически необходимый, так и избыточный смешивается с газом предварительно в специальных смесителях, т. е. до поступления в топку. Длина смесителя выбирается значительной, с тем чтобы обеспечить тонкую гомогенизацию смеси. Горение турбулентной газовоздушной струи происходит при этом в сравнительно коротком слабосве-тящемся пламени, которое сохраняет устойчивое положение даже при больших скоростях истечения смеси благодаря применению стабилизаторов (туннелей, тел плохо обтекаемой формы, перфорированных или пористых диафрагм и др.). [c.72]

Повышение температуры окружающей среды у корня факела путем применения горелочных устройств, подсасывающих к горелке большое количество раскаленных продуктов горения (турбулентные горелкп, горелки с лопаточным закручиванием потока), и путем применения зажигательных поясов. [c.193]

Из приведенных данных можно было бы заключить, что турбулентное горение наступает при диаметре резервуара 500 мм. По-видимому, нет основания сомневаться в том, что горение жидкостей в резервуаре, диаметром равным или превышающим 500 мм, является горением турбулентным. Но соображения, развитые в разделе, касающемся пульсаций пламени, позволяют предполагать, что вследствие особого профиля скоростей турбулентный режим наступает при значениях Яе значительно меньших 2000 и, может быть, равных 300—400. Такие величины к зитерия Яе достигаются при с1 15 см. Действительно, пламя бензина (рис. 1), сгорающего в резервуаре с диаметром 15 см, показывает, что в этом пламени наблюдаются беспорядочные пульсации. Если учесть эту поправку, то следует считать, что при увеличении диаметра резервуара скорость турбулентного горения сначала возрастает, а затем остается постоянной в широком диапазоне значений <1. [c.88]

Таким образом, характерным для массообмена в зоне горения турбулентного факела является экспоненциальный характер подсоса и наличие свободного кислорода в зоне горения ( переподсос ). В пределах длины подсоса выгорает большая часть топлива (около 80-85 %). Эти явления подтверждаются данными, полученными на действующих печах [6.8,6.9]. При составлении моделей теплообмена факельных процессов в энерготехнологических агрегатах эти важные закономерности необходимо учитывать. В. Г. Лисиенко и В. Б. Кутьиным для характеристики процессов массообмена и горения вдоль факела было принято текущее значение относительного подсоса в зону горения а , и степени выгорания топлива к в виде функций (см. также рис, 6.21, а и б) [6.1] [c.525]

Для стабилизации горения турбулентной струи горючей смеси на выходе во всех случаях (прп наличии и отсутствии насадка) использовалась одна и та же кольцевая газовая горелка с небольшими струями газа. Расход газа на стабилизирующую горелку составлял менее одного процента от расхода газа для основной исследуемой струп. Опыты проводились отдельными сериями при различном расходе горючего газа, различном соотношении горючего газа и воздуха, различных выходных диаметрах первичных п вторичных насадков и различных размерах и форме рециркулящюпной камеры (рис. 6). [c.17]

Процесс шумообразования при горении-довольно сложный и недостаточно изученный. Уровень шума зависит от многих взаимосвязанных факторов размера пламени, интенсивности горения, турбулентности, соотношения объемов воздуха и газа, особенностей конструкций горелок и камер сгорания. [c.92]

По данным Гаусорна, Уеддела и Хоттела [130], изучавших длину пламени при горении турбулентной газовой струи, увлекавшей необходимый для горения воздух из неподвижной окру-жаюш,ей среды, получено следуюш ее соотношение [c.47]

В инженерной практике происходит главным образом горение турбулентных потоков. Поэтаму изучение скорости распространения пламени в них имеет большое прикладное значение. Несмотря на важность вопроса, исследования в этой области крайне ограничены теория распространения пламени в турбулентных пото Ках находится еще только в стадии первоначальной разработки. Остаются неясньгми не только закономерности распространения пламени в турбулентных потоках, но и саМа физическая сущность —схема процесса. [c.65]

После зоны горения продукты сгорания топлива относительно выравниваются по срставу и температуре. Вещество переносится поперек потока в зоне выравнивания и упорядочения продуктов горения турбулентной диффузией, обусловленной неравномерностью в расходонапряженности. В камере успевают перемешаться только соседние, близко расположенные слои газа. Перемешивания центральных и периферийных слоев газа в камере практически не происходит, и газ поступает в сопло с неравномерным по сечению распределением параметров. За время движения газа по соплу эта неравномерность практически не изменяется. Уменьшение турбулентности обусловлено вязкостью и ускорением газа. Таким образом, из сопла вытекает газ практически с той же неравномерностью, что и в конце камеры сгорания. Это снижает КПД двигателя, однако низкотемпературный слой газа у стенок облегчает их тепловую защиту. [c.208]

Расстояние от начальной осредненной поверхности воспламенения до места окончания горения, измеренное по направлению линий тока вещества в зоне, является протяженностью зош горения турбулентного пламени Ьэ. Нередко размеры зоны горения хара1стеризуются ее шириной, измеренной в направлении, перпендикулярном плоскости фронта пламени. При прямолинейных линиях тока, перпенди1 лярных фронту пламени, эти величины совпадают. В некоторых случаях ширину зоны горения измеряют в направлении, не связанногл ни с фронтом пламени, ни с линиями тока вещества в зоне. Нащжмер,ширину зоны горения стационарного факела иногда измеряют в. поперечном направлении в плоскости, перпендикулярной оси потока. Термин "ширина зоны горения", как наиболее общий, применяется иногда и к протяженности зоны горения по линиям тока. [c.135]

Представляется необоснованным отождествление гремени сгорания в турбулентном пламени и времени реакции нормального горения, так как в зоне горения ламинарного пламени з тонком слое 8 идет гомогенная реакция в объеме,а в зоне горения турбулентного пламени происходит сгорание молей смеси при нормальном горегаи их с поверхности. Едва ли можно воспользоваться этой величиной времени химических реакций даже и в случае объемного механизма го1 ния, так как условия протекания реакции в турбулентном пламени существенно отличаются от условий в пламени ламинарном. [c.156]

Механизм горения можно сопоставлять на основе так называемого критерия механизма. Он может быть выведен из простых физических соображений. Очевидно, когда механизм горения поверхностный, ис1фивленный ламинарный фронт пламени за Шмает с учетом его толщины меньшую часть зоны горения турбулентного пламени. Относительная доля вещества, находящегося в состоянии промежуточных реакций во фронте пламени, при этом сравнительно невелика (фиг.У.16). Она будет пропорциональна произведению площади ис1фив- [c.173]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология