Режимы развития струи

С изменением порядка величины Т происходит перераспределение форм движения газа в пограничном слое струи (с уменьшением Т доля струйного течения возрастает, а пузырькового падает) и изменяется режим развития струи. Так, при частотах />6Гц визуально наблюдается стабильность границ струи в слое и возникает интенсивная организованная циркуляция частиц слоя через факел с выносом их в надслоевое пространство. Истечение струи оказывает значительное гомогенизирующее влияние на псевдоожиженный слой вследствие инжекции газа в струю. Максимальные объем и диаметр газового пузыря, генерируемого струей, соизмеримы соответственно с максимальными объемом и шириной факела. Совокупность перечисленных свойств позволяет назвать данный режим развития струйным [1, 15, 20] и рассматривать течение струи как квазиста-ционарное с постоянными и максимальными (для данных условий) параметрами факела в слое. [c.18]

Покадровый просмотр фильма показал, что при расходе воздуха через насадку выше 1 м /ч пузырьковый режим истечения газа уступает место струйному режиму. При этом газовая струя изменяет свои размеры и форму во времени процесс образования и развития струи носит пульсационный характер. [c.78]

Из-за бесконечного расширения струи и ее обмена импульсом с неподвижной окружающей средой ускоряющаяся горизонтальная составляющая скорости должна в конечном счете преобразоваться в замедляющееся течение пристенной струи. Таким образом, составляющая скорости и>х(а г) параллельная стенке, первоначально линейно увеличивающаяся от нуля, должна достигнуть максимального значения на определенном расстоянии Xg rg) от критической точки и в конце концов устремляется к нулю как в полностью развитой пристенной струе. Экспонента п приблизительно равна 0,5 для плоской [8, 10, 11] и 1 для осесимметричной [8, И, 12] турбулентной пристенной струи. Поскольку стабилизирующее влияние ускорения поддерживает ламинарным режим течения в пограничном слое, в зоне формирования потока переход к турбулентному режиму течения в общем случае будет происходить сразу после (или г ) в области замедления потока. Пристенный пограничный слой и граница свободной струи растут вместе, формируя типичный профиль пристенной струи, [c.268]

Рабочие камеры печей представляют собой пример ограниченного Пространства, где движутся газообразные струи. Режим давления в этих камерах оказывает серьезнейшее влияние на развитие процессов теплопередачи и использования топлива и, следовательно, на эксплуатацию печей. [c.114]

Струйный режим при диспергировании жидкостей начинается при значительно меньших скоростях истечения (0,1-0,2 м/с), чем при диспергировании газа. При некотором расходе диспергируемой жидкости капли начинают коалесцировать в непосредственной близости от сопла, и при дальнейшем увеличении расхода из сопла начинает вытекать сплошная струя, которая вследствие возникающих на ее поверхности возмущений дробится на капли. Переход к струйному истечению в системах жидкость—жидкость более ярко выражен, чем в системах газ—жидкость, однако все же существует заметный интервал скоростей истечения, в пределах которого происходит формирование развитого струйного режима. Этот факт дал основание некоторым исследователям [21] выделить в качестве самостоятельного переходный режим между динамическим и струйным. Его существенное отличие заключается в том, что в момент отрыва капля находится на конце шейки короткой струи, длина которой может в два раза превышать диаметр капли. Этот режим существует в наиболее широком интервале скоростей истечения в том случае, когда вязкость дисперсной фазы значительно превышает вязкость сплошной. Визуально начало переходного режима проявляется в заметном увеличении частоты образования капель и соответственно в уменьшении их объема. Скорость истечения в точке перехода может быть определена из уравнения [19, 20] [c.711]

Если растяжение происходит при низких скоростях деформации и предстационарная стадия завершается выходом на режим установившегося течения, то дальнейшее увеличение степени вытяжки может происходить очень долго путем развития пластических (необратимых) деформаций. Разрыв струи (волокна) в этом случав происходит только вследствие увеличения амплитуды поверхностных волн, возникающих под влиянием сил поверхностного натяжения. В этом случае полная длина струи до разрыва определяется соотношением сил вязкости и поверхностного натяжения. Упругость (высокоэластичность) полимерного материала при тех же значениях вязкости и коэффициента поверхностного натяжения, так же как и у ньютоновской жидкости, влияет на величину но конкретная форма зависимости от свойств материала в общем случае неизвестна. [c.426]

Остановимся вкратце еще на одном типе составного факела — диффузионном факеле, образованном системой газовых струй, расположенных равномерно вдоль некоторой прямой. Закономерности развития такого факела в значительной степени аналогичны закономерностям развития рассмотренного выше факела. В обоих случаях в зависимости от расстояния между соплами реализуется либо сомкнутый, либо разомкнутый режим. [c.103]

Качественная картина развития плоской струи в псевдоожиженном слое во многом идентична развитию в нем круглой струи реализуется своеобразный нестационарный режим истечения с отрывом факела и образованием пузыря в конце каждого цикла [1, 5, 39]. [c.20]

Если технологический режим вели правильно, то готовый солод имеет запах свежих стручков акации, хорошо развитый корешок и влажность 40—41%- [c.121]

Рассмотрим случай обтекания бесконечного клина струей с дозвуковой или звуковой скоростью на границе, когда критическая линия тока разветвляется в его вершине. Этот режим может реализоваться лишь при определенном (заранее неизвестном) соотношении геометрических параметров. Задача решается в плоскости годографа численным методом [80], развитым применительно к проблеме профилирования сопла Лаваля. Решение несимметричной задачи, полученное в плоскости годографа, может [c.300]

Переход от равномерного режима к режиму газовых струй и брызг, а от последнего к инжекционному изучали также в работе [71]. По этим исследованиям переход характеризуется критерием Фруда Рг = w gh ae ,, рассчитанным по приведенной скорости газа и высоте переливного порога. Переход от равномерного режима к режиму газовых струй и брызг происходит при Рг = 1—1,3, а переход к инжекционному режиму начинается при Рг 5 при Рг > 10 наблюдается развитый инжекционный режим. Позднее для точки перехода к инжекционному режиму было предложено критериальное уравнение [126]. [c.459]

К. Г. Марин, В. К. Любимов и Д. Л. Федорова [34], исследовав окисление хлоридов циркония и кремния в кислородной плазме, выявили, что скорость тепло- ж массообмена в зоне горения максимальна при наличии интенсивной мелкомасштабной турбулентности, которая зависит от соотношения скоростных напоров плазменного потока и боковой струи. Оптимальная величина соотношения скоростных напоров колеблется от 0,123 до 0,149, причем боковая струя попадает в центральную зону реактора. Максимальную степень прогрева боковых струй наблюдали в области их изгиба, что связано с более высокой температурой потока плазмы в этой области и развитием турбулентности. В свою очередь более сильное искривление боковой струи наблюдается при соотношении скоростных напоров 0,135—0,149. Для оптимального газодинамического режима рекомендуется верхний предел интервала скоростных напоров. Авторы [34] считают оптимальным газодинамический режим с числом Рейнольдса 9,5 10 и временем перемешивания [c.215]

Подача и распыливание топлива вязкостью 0,82—202 сст с помощью насос-форсунки (нормальный скоростной режим) сопровождаются полным развитием струи и не зависят от вязкости топлива. Дальнобойность струи топлива с повышением вязкости увеличивается почти незаметно при скорости 700 об1мин и резко возрастает (на 70%) с увеличением скоростного режима двигателя. Угол конуса струи уменьшается на 2° с увеличением вязкости топлива до 202 сст. При малых числах оборотов применение вязких топлив сопряжено с перебоями в подаче топлива (впрыск), неправильным образованием и снижением дальнобойности струи, уменьшением подачи. Использование топлив с повышенной вяз- [c.10]

Для режима свободной генерации с длительностью импульсов Г-200—1000 мкс с ярко выраженной пичковой структурой характерно поступление вещества в виде струй, следующих за пичками. Между пичками поступление вещества прекращается. Типичные плотности облучающих потоков / составляют 10 —10 Вт/см . Режим развитого испарения в существующих установках, как правило, реализуется. Диаметр кратера обычно меньше его глубины д, < к), т. е. условия плоского испарения не реализуются. Количество выброшенного веш ества колеблется от 10 до п-10 г при энергии импульсов от 0,2 до 10 Дж. Значительную часть продуктов лазерной эрозии составляет конденсированная фаза. Малая эффективность испарения вещества при использовании такого режима генерации приводит к необходимости комбинировать лазер с другими типами атомизаторов при измерении поглощения [2] или с другими источниками возбуждения при измерении эмиссии [3]. Иногда создают условия для доиспарения анализируемого вещества в самом факеле [4]. В случае чисто лазерного анализа в формировании аналитического сигнала участвует в среднем лишь несколько процентов выброшенного вещества, что в значительной мере предопределяет плохие пределы обнаружения элементов в таком варианте анализа. [c.21]

Развитие струи газа во вращающемся в барабане слое исследовалось в работах [91, 92]. Установлено влияние на режим истечения скорости и плотности истекающего из сопла газа, а также давления над соплом, режима движения материала и соотношения размеров частиц и сопла. В зависимости от этих параметров газ может истекать в режиме фильтрации или канало-образования. Последний непригоден из-за больщих проскоков газа. Режим фильтрации может осуществляться как с образованием факела у сопла, так и без него. С возрастанием скорости истечения у погруженного сопла вначале образуется шаровая каверна с циркуляционным движением частиц внутри ее, а затем — практически свободный от частиц факел. [c.87]

Пенный режим достигается исключительно за счет соответствующих гидродинамических условий, без использования каких-либо пенообразователей. Вследствие этого образующаяся пена является нестабильной. Она представляет собою полувзвешенный слой жидкости в виде быстро движущихся пленок и струй, тесно перемешанных с пузырьками и струями газа. Это обеспечивает основные условия, необходимые для интенсивного протекания процессов диффузии, — чрезвычайно развитую и непрерывно обновляющуюся межфазную поверхность при высокой турбулентности. В результате пенные аппараты работают интенсивнее барботажных аппаратов и значительно интенсивнее башен с насадками. Несмотря на большие скорости газа, сопротивление пенных аппаратов невелико, так как барботаж отсутствует, а сопротивление слоя пены меньше, чем сопротивление эквивалентного по эффективности столба жидкости при барботаже. В пенных аппаратах с успехом осуществляются процессы абсорбции, десорбции, теплообмена между газом и жидкостью, очистки газов от пыли (золы), дыма, тумана и пр. Так как коэффициент полезного действия решетки пенного аппарата весьма высок и достигает иногда 99 /о> то для многих процессов (например теплообмена, пылеочистки газа) достаточно иметь в аппарате только одну решетку. В других случаях их требуется несколько, и число их устанавливается в соответствии с числом теоретических тарелок. [c.125]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология