Факел неперемешанных газов

Факел заранее перемешанной смеси короче, горячее и обычно голубого цвета, тогда как факел неперемешанных газов обычно очень яркий, что объясняется крекингом углеводородов и образованием раскаленных частиц углерода. [c.182]

Во второй главе приведены основные данные аэродинамической теории горения в применении к расчету факела неперемешанных газов. Первый раздел посвящен расчету длины такого факела, второй и третий — подробному расчету конфигурации фронта пламени и распределения температуры, скорости и концентраций. В том и в другом случае речь идет о диффузионном горении в предположении бесконечно большой скорости реакций. [c.23]

Из приведенных примеров видно, что рассмотренная выше схема, расчета позволяет в принципе определить длину факела неперемешанных газов для любых типов струйных течений, допускающих автомодельное решение динамической задачи. Что касается расчета длины факела конечного размера, то он мо- [c.28]

РАСЧЕТ ФАКЕЛА НЕПЕРЕМЕШАННЫХ ГАЗОВ [c.30]

Перечислим вкратце основные допущения обобщенной схемы аэродинамического расчета турбулентного факела неперемешанных газов. Они состоят в представлении зоны горения в виде бесконечно тонкого фронта пламени, на котором реагируют исходные компоненты, в предположении об универсальности профилей динамического давления и тождественности их профилям ри в инертных турбулентных газовых струях. Последнее допущение нуждается в некотором разъяснении. Известно, что распределение плотности потока импульса в турбулентных газовых струях не является строго универсальным. При прочих равных условиях оно зависит, хотя и не сильно, от соотношения плотностей в струе и окружающем пространстве. Влияние разности плотностей заметно сказывается на ин- [c.37]

Ламинарный факел неперемешанных газов [c.38]

Обобщенный метод расчета газового факела, изложенный во второй главе, будет использован далее для подробного расчета основных типов турбулентного факела неперемешанных газов. Уместно наряду с этим проиллюстрировать применение того же метода расчета рядом примеров из теории ламинарного факела. Целесообразность включения в книгу, посвященную турбулентным пламенам, отдельной главы, в которой [c.38]

Наконец, в конце главы представлены некоторые результаты численных расчетов на ЭВМ ламинарного факела неперемешанных газов при конечной и бесконечной скоростях реакции. Сравнение их с результатами аналитического решения позволяет оценить границы применимости приближенной теории, опирающейся на представление о бесконечно большой скорости горения. [c.40]

Факел неперемешанных газов [c.61]

ФАКЕЛ НЕПЕРЕМЕШАННЫХ ГАЗОВ [c.185]

Скорость истечения газов будем считать достаточно высокой, чтобы не учитывать влияние свободной конвекции (подъемной силы), но достаточной малой сравнительно со скоростью звука (М<1). Зону воспламенения в факеле будем полагать предельно короткой — локализованной непосредственно возле устья горелки (кольцевого стабилизатора). Заметим, что противоречивость многих опытных данных вызывается чаще всего различием, иногда весьма существенным, в длинах участка факела до вйспламенения. Как и большинство интегральных характеристик, длина факела отражает суммарное влияние различных параметров на аэродинамику факела. Использование длины факела в качестве характерного линейного масштаба позволяет значительно упростить аэродинамический расчет и, что весьма существенно, получить универсальные выражения для определения профилей температуры, концентраций и конфигурации факела. В настоящее время разработан ряд методов, позволяющих определить длину ламинарных- и турбулентных пламен неперемешанных газов для простейших в газодинамическом отношении типов прямоструйного факела [1, 15, 16, 27, 49 и др.]. Этим, однако, не исчерпывается задача. Для различной организации топочного процесса в целом и его аэродинамики, в частности, необходимо исследование горения газа в более сложных, чем изученные к настоящему моменту, видах струйных течений. Многообразие последних определяет целесообразность единообразного подхода к расчету аэродинамики различных типов газовых, пламен. Рассмотрим в связи с этим обобщенную схему расчета длины факела неперемешанных газов, позволяющую на основе данных по аэродинамике свободных струй определить зависимость длины факела /ф от основных параметров [90]. Имея в виду качественное сопоставление результатов, относящихся к плоским и осесимметричным пламенам (ламинарным и турбулентным, свободным и иолуограни-ченным), не будем вначале учитывать изменение,плотности газа в поле течения факела. В дальнейшем (гл. 3, 4) при расчете конкретных типов газовых пламен это ограничение будет снято [c.24]

Как известно, теплонапряженность факела однородной смеси значительно вьГше, чем факела неперемешанных газов. В гомогенном факеле горение практически полностг ю завершается в пределах начального и переходного участков, т. е. в области, расположенной непосредственно вблизи устья. Поэтому [c.195]

Общим для задач, рассмотренных в первой части книги, было предположение о бесконечно большой скорости реакций горения. Оно позволило исключить из рассмотрения объемные источники тепла и вещества и при введении понятия о фронте пламени построить замкнутую систему газодинамического расчета факела при сжигании предварительно не перемешанных газов. Как будет показано в следующей главе, аналог1 чная система уравнений для горения однородной смеси с бесконечно большой скоростью реакций оказывается недостаточной для полного расчета. Здесь, однако, рассмотрим другой вопрос, в значительной мере общий для обоих типов факела — неперемешанных газов и однородной смеси. Сущность вопроса сводится к следующему. [c.99]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология