Гамма-резонансные спектры

Термодесорбция поверхностного соединения, образовавшегося при адсорбции пропилена на поверхности олово-молибденового катализатора в области предкатализа (70°С) и обнаруживаемого по данным мессбауэровских спектров [140, И9], приводит к появлению продуктов мягкого окисления (акролеина и акриловой кислоты) в области 170—290 °С. Дальнейшее повышение температуры снижает выход продуктов мягкого окисления при этом появляются продукты глубокого окисления (СО и СО2). Гамма-резонансный спектр образца после десорбции при нагревании до 300°С указывает на исчезновение поверхностного комплекса. [c.55]

Рис. 33. Гамма-резонансные спектры сурьмы в Ре—5Ь-катализаторе

Рис. 60. Гамма-резонансные спектры Те в катализаторах Со—Мо—Те (а) и Со—Мо—Те—Ре (б) при 77 К

Рис. 61. Гамма-резонансные спектры =Те в катализаторах Со—Мо—Fe (а) и Со—Мо—Те—Fe (б)

Гамма-резонансный спектр катализатора во время проведения реакции при 310 °С не изменился, однако интенсивность дублета от Ре + выросла более чем вдвое. После прекращения реакции и откачивания продуктов интенсивность дублета падала и спектр в точности соответствовал исходному. [c.194]

Гамма-резонансные спектры [c.176]

Для получения информации об электронном строении соединения из гамма-резонансных спектров необходимо установить связь между положением линий у-переходов в ядре и строением электронной оболочки окружения. Взаимодействие ядерных уровней с электронным окружением более детально рассмотрено ниже (стр. 288) здесь же мы можем воспользоваться полученными там результатами. [c.178]

II. ПАРАМЕТРЫ ГАММА-РЕЗОНАНСНЫХ СПЕКТРОВ [c.25]

Параметры гамма-резонансных спектров могут быть условно разбиты на три группы [c.25]

Рис. 1. Гамма-резонансные спектры атомов олова на поверхности цеолита и силикагеля при различных температурах

Методы магнитной восприимчивости см. [9 гл. VI 314—316] магнитно-резонансные методы и их связь с электронным строением см. [9, гл. VI 317—321] Эффект Мёссбауэра и гамма-резонансные спектры см. [9, с. 173 322—324]. [c.237]

Fe3O4 и Eu354, для которых изменения гамма-резонансных спектров (для первого — при переходе через точку Вервея [553], а для второго— в интервале от 83 до 325 К) трактовались [554] в рамках представлений о быстром перескоке электрона между ионами металла. [c.173]

В разд. II, Д—Ж были рассмотрены основные параметры гамма-резонансных спектров с полностью разрешенной сверхтонкой структурой. Однако в ряде экспериментов спектральная линия (или линии) оказывается просто уширенной и не обнаруживает сверхтонкой структуры. Последнее часто проявляется в твердых растворах (вообще в фазах переменного состава), где ближайшее окружение мессбауэровских атомов плавно меняется за счет концентрационных неоднородностей, обусловленных статистическим распределением атомов (полное неупорядочение) или лишь частично упорядоченным распределением (начальные стадии упорядочения). В случае стехиометриче-ских фаз мессбауэровские атомы могут находиться в нескольких различных структурных состояниях, которые, однако, мало отличаются по параметрам гамма-резонансных спектров. В обоих случаях линии мессбауэровского спектра будут уширенными. [c.84]

В работе Вертхейма и др. [143] было проведено исследование уширения линий гамма-резонансных спектров ряда неупорядоченных твердых растворов на базе Ре. Было обнаружено уширение линий сверхтонкой магнитной структуры за счет разброса по величине магнитных полей на ядрах железа. [c.84]

Электронное состояние поверхностных атомов. На рис. 1 для примера приведены гамма-резонансные спектры олова на поверхности силикагеля (с диаметром пор 140 А) и мор-денита, а на рис. 2—спектр железа на поверхности мордепита. [c.157]

Рис. 2. Гамма-резонансный спектр атомов железа на повер.хности мордепита при 300° К.

Гамма-резонансные спектры железа в цеолитах представляют собой дублеты с изомерным сдвигом (б = 0,4 мм1сек относительно нержавеющей стали) и квадрупольным расщеплением =0,8 льи/сек), характерным для трехвалентного железа [1]. После частичного восстановления ионов трехвалентного железа в спектре появляются линии, характерные для двухвалентного железа (б 1 = 1,5 мм1сек, Л= 3 мм1сек). Изомерный сдвиг ионов Ре + б 1 = 1,5 мм сек близок к максимально возможному. Это находится в согласии с результатом, полученным для ионов олова (на железе АК/Н<0, однако связь осуществляется в основном 5 -электронами, поэтому возрастание ЬЕх также свидетельствует [c.158]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология