Структура магнитная

Сверхтонкая структура магнитных взаимодействий [c.122]

В магнетиках картина рассеяния нейтронов представляет собой наложение независимых картин ядерного и магнитного рассеяний. Соответствующими экспериментальными приемами (воздействием на магнитную структуру магнитным полем и изменением температуры, использованием поляризованного пучка нейтронов) можно выделить вклад магнитного рассеяния. Магнитное рассеяние позволяет определить распределение спиновой плотности 3 (г) в веществе. [c.82]

В феррожидкостях, как и в любых других дисперсных системах, могут иметь место различного рода коагуляционные явления и структурные превращения. В данном случае под ними понимаются явления, заключающиеся в нарушении статистически равномерного расположения частиц в пространстве. Классификация и систематическое описание подобных явлений приведено в подразделах 3.11-3.13, а описание их влияния на магнитные свойства — в подразделе 3.9. Здесь рассматриваются экспериментальные данные о влиянии структуры магнитных коллоидов на их оптические и реологические свойства. [c.758]

Если образец магнитноупорядоченного материала намагнитить до насыщения, а затем снять намагничивающее поле, то образец будет находиться в так называемом остаточном состоянии, т. е. обладать остаточной индукцией. Коэрцитивная сила является величиной, наиболее чувствительной к структуре магнитного вещества. Таким образом, по форме петли гистерезиса можно судить об особенностях свойств различных магнитных материалов. Материалы для эластичных постоянных магнитов (магнитнотвердые резины) должны характеризо- [c.94]

Поле над дефектом, смещенным с магнитной нейтрали 4, содержит одну область А, расположенную со стороны торца образца по отношению к расположению дефекта. Структуры магнитных полей над дефектами, находящимися на одинаковых расстояниях по обе стороны от магнитной нейтрали,аналогичны. [c.331]

Мы не будем приводить подробного обзора результатов, относящихся к возмущению сверхтонкой структуры магнитным полем. Являясь чрезвычайно важными с точки зрения проверки правильности картины, основанной на представлении [c.404]

Пренебрегая взаимодействиями второго порядка малости, представим структуру магнитных связей в решетке шпинели [c.136]

СИ, да/ке находящиеся в порах металла, оказывают существенное влияние на образование структуры магнитных доменов, и они также ответственны за старение материала. Так, азот, содержание которого не превышает предела растворимости 10" %), не приводит к старению железа. Но избыточный азот вызывает заметное изменение магнитной проницаемости во времени вследствие образования и осаждения дисперсной нитридной фазы из пересыщенного раствора. Известны также и другие эффекты, обусловленные следами примесей в ферромагнитных материалах. [c.32]

Достоинства и недостатки ТКП. ТКП, так же как и МВС, качественно объясняет основные факты химии комплексных соединений координационные числа, пространственные структуры, магнитные и оптические свойства. Тем не менее ТКП несовершенна. Исходя из предположения о ионном характере связи, она хорошо объясняет и дает близкие к опыту расчетные величины для комплексов с недеформируемыми или малополяризующимися лигандами, т. е. если доля ковалентной составляющей в связи невелика. При значительной доле ковалентности расчетные величины, характеризующие комплекс, не согласуются с опытными данными. Не улучшается положение и при введении представлений о поляризации и индуцированных диполях. [c.168]

Примечание. Старение магнитов для стабилизации структуры магнитных свойств производят в кипящей воде в течение 5—8 ч. [c.142]

Математически ситуация не отличается от рассмотренного выше случая аксона. Магнитное поле, соответствующее постсинаптическому потенциалу на среднем участке дендрита, длинного по сравнению с X, также может быть представлено в виде результата активности пары равных по величине и противоположно направленных токовых диполей, разделенных расстоянием 2Х [136]. Величины диполей могут быть рассчитаны с использованием того же уравнения (5.1). Тогда, подставляя радиус дендрита = 2 мкм, для характерного ПСП амплитудой 10 мВ получим псп = 1,2-10" А-м, т.е. значение того же порядка, что и для токового диполя, соответствующего потенциалу действия. Так же, как и для спайка, эти диполи в средней части дендрита компенсируют друг друга и не дают вклада в наиболее сильное (дипольное по структуре) магнитное поле. Важнейшее различие между потенциалом действия и ПСП заключается в том, что последний не перемещается и в течение всего времени своего существования, длительность которого иногда достигает сотен миллисекунд, локализован на одном из концов дендрита, В этом случае возникает только один из токовых диполей (см. рис. 37), дающий магнитное поле, такое как на рис. 21. Под концом дендрита можно понимать то место в верхней его части, где он ветвится, посылая отростки в направлении, параллельном поверхности коры. [c.133]

Схема модели ассоциата, полученная на основании макроструктур-ных параметров ассоциатов, качественно подтверждается данными измерений структуры магнитного поля тонких пленок воды и растворов электролитов (рис. 2.18). Как следует из приведенных снимков, пленки воды выделяются области магнитной гетерогенности с чередованием магнитных доменов двух типов [ 1 ]. [c.96]

Третья причина — область применения методов анализа поверхности твердого тела. Прежде всего это методы исследования. Подавляющее больпшнство методов составляют спектроскопические, дифракщюнные методы, методы, основанные на рассеянии электромагнитного излучения, электронов и ионов. Совместное использование 3—4 методов анализа поверхности позволяет провести комплексное всестороннее изучение объекта элементный, фазовый, структурный анализ, определение электронной структуры, магнитных свойств поверхности и т. д. Поэтому эти методы характеризуются высокой наукоемкостью и соответственно стоимостью анализа. [c.267]

Применение устройства способствует повышению эффективности работы аппарата с вихревым слоем для непрерывной обработки твердых сыпучих материалов за счет иитенсификации взаимодействий по всему рабочему объему с упорядоченной структурой магнитного поля, а также за счет продольного макроперемешиваиня и использования дополнительной механической энергии вращения сердечника. К недостаткам следует отнести намол материала рабочих элементов, рабочей камеры, ротора и лопасти, а также наличие подшипниковых опор. [c.20]

Для одиночного нуклона, помещенного в ядерное окружение, можно ожидать следующие два основные механизма спин-изоспиновой поляризации. Во-первых, большая тензорная сила, образующаяся в основном за счет однопионного обмена между валентным нуклоном и нуклонами кора, имеет структуру, очень схожую со структурой магнитного диполь-дипольного взаимодействия. Поэтому естественно, что одиночный нуклон вызывает явления поляризации спинов, что приводит к изменению спинового -фактора и аксиальной константы связи ик одиночного нуклона. Во-вторых, нуклоны могут претерпевать сильный внутренний спин-изоспиновый переход в изобару А(1232). Следовательно, отдельный валентный нуклон может посредством такого механизма поляризовать нуклоны кора, в результате чего возникает дополнительное изменение магнитного и аксиального дипольного моментов. [c.421]

Кроме того, в кристаллической решетке некоторых реальных кристаллов, как, например, у некоторых шпинелей, ионы определенного вида расположены не строго симметрично, но статистично. Такого рода расположение однако наблюдается только у веществ сложного химического состава,. Так, например, в структуре магнитной окиси железа FogOi атомы железа расположены в пространственной решетке беспорядочно статистически, общая же правильность (симметрия) ее осуществляется за счет жесткого симметричного каркаса,образованного правильно расположенными атомами кислорода. [c.11]

Под влиянием приложенного электрического поля эти дефекты могут перемещаться по кристаллу, чем и объясняется ионная проводим ость ионных кристаллов. Перемещение незанятого места в решетке эквивалентно движению иона в противоположном направлении. Кроме того, в кристаллической решетке некоторых реальных кристаллов, как например у некоторых шпинелей, ионы определенного вида расположены не строго симметрично, но статистично. Такого рода расположение, однако, наблюдается только у веществ сложного химического состава. Так, например, в структуре магнитной окиси железа Fe 04 атомы железа расположены в пространственной решетке беспорядочно статистически, общая же правильность (симметрия) ее осуществляется за счет жесткого симметричного каркаса, образованного правильно расположенными атомами кислорода. [c.43]

Для обнаружения бирадикальной формы было исследова много азотистых соединений. Однако, как указывают Мюллер Виземан[91], в тех случаях, когда возможна валентная тауто рия с образованием хиноидной структуры, магнитное- поведем всегда соответствует только хиноидной структуре, если да химическое поведение вещества указывает на существоваг свободных радикалов. [c.146]

Измерение магнитного поля нерва. Надежное измерение магнитного поля изолированного нерва стало возможным и было осуществлено в 1980 г. Виксво с соавторами благодаря созданию специального датчика с миниатюрной индукционной катушкой [И, 56, 117, 166, 196, 198, 202]. При возбуждении нервной клетки и распространении вдоль аксона импульса в мембране клетки возникают биоэлектрические генераторы, как показано на рис. 2.41, а. Для осесимметричной цилиндрической клетки эти первичные генераторы, направленные внутри мембраны радиально, порождают мембранный, внутриклеточный и внеклеточный токи и соответствующее электромагнитное поле во всем рассматриваемом пространстве. Прохождение возбуждения по нерву сопровождается специфическим однофазным импульсом трансмембранного потенциала, или потенциалом действия, восходящий участок которого характеризует процесс деполяризации нервной клетки, а нисходящий участок — процесс ее реполяризации (в отличие от потенциала действия клеток миокарда этот импульс не имеет фазы плато между участками деполяризации и реполярнзации). Например, гигантский аксон лангуста, исследованный экспериментапьно [73, с. 78 159, с. 512], имеет потенциал действия с амплитудой около 100 мВ и длительностью около 1 мс, причем при его распространении ширина области деполяризации в пространстве составляет около 3 мм. Поскольку скорость распространения импульса возбуждения вдоль оси клетки можно с>ш-тать постоянной, в каждый зафиксированный момент времени распределение трансмембранного потенциала вдоль осн клетки будет подобно по форме импульсу потенциала действия во времени. При этом ток внутри аксона, направленный вдоль его оси (осевой ток), пропорционален производной трансмембранного потенциала по направлению оси, и его распределение имеет двухфазную структуру. Магнитное поле клетки имеет осесимметричную форму, его линии магнитной индукции представляют собой концентрические окружности, ось которых совпа-136 [c.136]

Уравнение (1) показывает, что наиболее устойчивой фазой является тогда антиферромагнитная фаза, в которой расположение спинов соответствует волновому вектору я К. В чистых Зй-металлах такая ситуация встречается, например, у Сг, но у Ре расстояние 2йр между двумя предельными поверхностями Ферми, по-видимому, слишком мало и не достигает величины вектора обратной решетки. В рассматриваемых здесь соединениях Зй-полоса заполнена больше, чем в чистом Ре, что ведет к меньшим значениям Этот эффект может нейтрализоваться возрастанием 5— -гибридизации, приводящей к увеличению ширины полосы. Далее, у структур этих соединений значительно больше размеры элементарной ячейки, так что значения векторов обратной решетки меньше и могут быть достигнуты значительно легче. Видимо, это и является причиной того, что в некоторых интерметаллических соединениях типа КгРеп возникают условия, благоприятствующие сложным антиферромагнитным структурам магнитные и нейтронографические исследования показали [31], что моменты железа в ЬигРе имеют геликоидальную ориентацию спинов с волновым вектором в направлении оси с. Имеются данные, указывающие на то, что подобная же ситуация встречается в соединении СегРеп [8]. [c.171]

Laboratoire de himie physique Направление научных исследований изучение окислов металлов с переменной валентностью и их каталитических свойств, полупро-водимости и проводимости сравнение окислов рения и магния и металлов переменной валентности с точки зрения влияния их приготовления, химического строения, кристаллической структуры, магнитных и электрохимических свойств на их каталитические свойства. [c.358]

Объектом исследования служили пленки железа, полученные при конденсации его из пара на целлулоидную пленку в самом электронографе. При достаточно коротком времени испарения или при достаточно большом расстоянии железной спирали от целлулоидной пленки возникают настолько малые кристаллы, что их интерференционные линии получаются при эффективной длине электронографа 250 мм шириной примерно в 1,5 мм. Опыт показывает, что нри взаимодействии мелкодисперсного железа с кислородом воздуха линии железа часто полностью заменяются линиями окиси железа, которой соответствует кубическая структура магнитной окиси Рвз04. При этом меняется не только местоположение линий и их интенсивность, но резко (примерно вдвое) уменьшается и их ширина. [c.45]

Рис. 4.6.3. Деформация планарной структуры магнитным полем, действующим вдоль оси спирали холестерического жидкого кристалла, молекулы которого обладают положительной диамагнитной анизотропией. Если подобная деформация наложена и в перпендикулярном направлении, возникает картина квадратной рещетки (см. фо то 15) (Хельфрих [69]).

Доменная структура магнитного материала креветок и усоногих раков еще не выяснена, но уже можно сказать, что магнитные единицы представляют собой не просто изолированные одиночные домены. Кривые постепенного намагничивания и последующего размагничивания переменным полем пересекаются при значении поля 35 мТл для креветок (рис. 17.9, ) и 33 мТл для усоногих раков (рис. 17.9, ). Отношение остаточной намагниченности в этой точке к намагниченности насыщения составляет около 0,30 для креветок и около 0,38 для усоногих раков. Абсцисса указанной точки пересечения соответствует коэрцитивной силе, а степень симметрии между двумя кривыми связана с силой взаимодействия между магнитными доменами ( isowski, 1981). Коэрцитивная сила, таким образом, составляет около 35 мТл для креветок и 33 мТл для усоногих раков, но для того, чтобы уменьшить намагниченность вдвое, необходимо переменное поле величиной 20 мТл для креветок и 33 мТл для усоногих раков. Отношение намагниченности для напряженности поля, равной коэрцитивной силе, к намагниченности насыщения (около 0,3 для креветок и 0,38 для усоногих раков) значительно меньше 0,5-значения, ожидаемого для невзаимодействующих однодоменных частиц магнетита. В то же время эти значения близки к величине 0,27, полученной для зубцов хитонов (сильно взаимодействую- [c.140]

Хёрт (Hirth, 1971) высказал предположение, что для навигации зеленые черепахи используют ряд различных ориентиров, в том числе, возможно, и геомагнитное поле, определяя его напряженность, полярность и наклонение. Морские черепахи могли бы также использовать для ориентировки магнитные аномалии, например полосчатую структуру магнитного поля океанического дна (результат непрерывного спрединга в условиях инверсий магнитного поля Земли), вулканические острова и [c.220]

Рис. 2.18. Форма гидродинамических потоков в тонком слое электролита, расположенного над поверхностью магнитофора (левый снимок) и структура магнитного поля пленки воды, визуализированная с помощью ферромагнитной суспензии

Справочник химика 21

Химия и химическая технология