Ядерные магнитные моменты и восприимчивости

Ядерные магнитные моменты и восприимчивости [c.267]

Собственными магнитными моментами обладают не только электронные оболочки, но и большинство ядер (в том числе и протон), но ядерный эффект слишком мал, чтобы его можно было наблюдать при слабых магнитных полях — магнитная восприимчивость ядер имеет значение порядка 10- °. Однако в сильных магнитных полях ядра стремятся ориентироваться определенным образом. [c.172]

Аддитивными мольными свойствами обладают только магнитная восприимчивость и второй момент ядерного магнитного резонанса. [c.222]

Ядерный магнитный резонанс. Не только электроны, но и многие атомные ядра ведут себя как постоянные магниты. Их магнитные моменты в 10 раз меньше моментов электронов, ввиду того что так называемый ядерный магнетон равен всего = 5,0493-10 гаусс-см . Согласно уравнению (3) (стр. 130), справедливому и в этом случае, макроскопическая магнитная восприимчивость пропорциональна квадрату магнитного момента следовательно, ядерная магнитная восприимчивость в - 10 раз меньше обычной парамагнитной восприимчивости и, таким образом, ее невозможно измерить классическими методами, так как она даже меньше, чем диамагнитная восприимчивость веществ. [c.134]

Протоны, как и электроны, обладают половиной кванта спинового углового момента и поэтому имеют магнитный момент, ассоциированный со спином и равный ( /2)0/2 + 1) /2" е/2/ПрС (см. стр. 48). В то время как для электрона равно —2,00023 (знак минус указывает на то, что магнитный момент направлен в сторону, противоположную направлению спинового момента), значение g для протона составляет -Ь5,585. Величина ек1АпгПрС называется ядерным магнетоном, и, поскольку протоны приблизительно в 2000 раз тяжелее электронов, ядерный магнетон примерно в 2000 раз меньше магнетона Бора. Поведение ядерных магнитных моментов во внешнем магнитном поле совершенно аналогично поведению электронных спиновых моментов (стр. 49), причем точно также можно определить и ядер ную парамагнитную восприимчивость. Поскольку в выражение для восприимчивости входит квадрат магнитного момента, ядерные парамагнитные восприимчивости более чем в миллион раз меньше обычных парамагнитных восприимчивостей, и поэтохму их не удается измерить с помощью обычных методов. [c.343]

В нашем случае [Хэфф будет равен магнитному моменту, измеренному методом статической магнитной восприимчивости, причем каждый магнитный момент сохраняет свою цространственную ориентацию в процессе совместной диффузии ионов и молекул воды. Иными словами, время электронной шин-решеточной релаксации иона Tie много больше диффузионного времени корреляции t. Предполагается, что время t >может быть определено из обычного приближения Стокса — Энштейна (см. разд. 1.5). Когда T eпреимущественное влияние на процессы ядерной релажсации и Хэфф может быть меньше истинного магнитного момента л. Для некоторых ионов в растворах значения (Хэфф, рассчитанные из соотношения (13.3), весьма близки к значениям, полученным из экспериментов по определению статической магнитной восприимчивости, в то время как для других ионов эффективные магнитные моменты сущеслвенно меньше (см, табл. 9.2 [28]). Так, магнитные моменты ионов Си +, Fe +, Mn -t-и Сг +, имеющих сравнительно большое время спин-решеточной релаксации, приблизительно равны их статическому р., в то время как Со , Fe2+, Ni + и большинство редкоземельных ионов менее эффективно влияют на процессы релаксации ядер. [c.275]

Эта глава могла бы составить с равным правом как часть предыдущей главы, так и раздела, посвященного спектроскопии, ибо, как видно в дальнейшем, ядерный магнитный резонанс состоит в исследовании изменений восприимчивости с помощью спектроскопических методов. В предыдущей главе рассматривалась объемная восприимчивость, которая обусловлена в основном внещ-ними электронами в атомах исследуемых молекул. Однако для того, чтобы объяснить сверхтонкую структуру линий в атомных спектрах, необходимо ввести предположение о наличии у многих ядер собственного углового момента или спина. Такой ядерный спин приводит к появлению ядерного парамагнетизма. [c.267]

Магнитная восприимчивость жидкого Не крайне мала. При 2,0К спа составляет около 2,2 10 , что в 210 раз меньше магнитной восприимчивости жидкого Не и в сто с лишним тысяч раз меньше магнитной восприимчивости жидкого кислорода. (Заметим, что Не диамагнитен, а кислород — парамагнитен.) Тем не менее надежные измерения X жидкого Не были выполнены рядом исследователей. Наиболее полные данные имеются в работе В. Б. Била и Д. Хэттона при давлениях от 7 10 до 27,8 10 Па. Основные результаты их работы сводятся к следующему. Выше 2 К в жидком Не выполняется уравнение Кюри (XI. 32). При более низких температурах начинается упорядочение ядерных моментов, связанное с их взаимодействием. При очень низких температурах х не зависит от Т. [c.256]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология