Электронного время

Под относительной ионизацией 8 понимают число пар заряженных частиц, образованных свободным электроном на 1 см своего пути. Величина 5 зависит от давления газа и энергии (скорости) летящего электрона. При малых энергиях 5 = = 0, так как Ке<А величина 5 резко возрастает, проходит максимум и вновь начинает уменьшаться. Так, при р= мм рт. ст. в воздухе и Л е 10 эв 5 = 6-10-2 (один акт ионизации на 16 см пути) при /Се = = 10 эв 5 = 0,33 (один акт ионизации на 3 см пути) при 7Се=140 эв 5=10 (10 актов ионизации на 1 см пути). При дальнейшем уменьшении энергии электронов 5 вновь уменьшается. Объясняется это тем, что для быстрых электронов время взаимодействия с нейтральной частицей мало и кулоновские силы не успевают выбить связанный электрон с орбиты. Вторичные электроны, образованные при соударениях, в свою очередь при столкновении с нейтральными частицами могут их ионизировать, если их энергия достаточно велика. Таким образом, первичный электрон достаточно большой энергии ионизирует нейтральные частицы не только сам, но и через образованные им вторичные электроны. [c.21]

Ядро со спином / взаимодействует с неспаренным электроном посредством либо дипольного, либо контактного взаимодействия Ферми. В силу того, что магнитный момент электронов много больше ядерного магнитного момента, электрон-ядерное взаимодействие является доминирующим для ядерной спиновой релаксации. Временная зависимость релаксации в данном случае определяется тем, что для спинов электронов время спин-решеточной релаксации намного меньше всех других времен, т.е. соответствующее время [c.40]

Ширина линий в спектре ЭПР определяется, как и в ЯМР, спин-спиновой и спин-решеточной релаксацией. Время спин-спи-новой релаксации T a характеризует скорость установления равновесия между магнитными моментами всех парамагнитных частиц (между спинами электронов), время спин-решеточной релаксации Т —скорость восстановления равновесия между системой спинов и тепловыми колебаниями решетки. Т2 практически не зависит от температуры и определяется концентрацией спинов, Ti быстро возрастает с понижением температуры. Очевидно, что и Г, и Гг определяются подвижностью частиц с ненулевыми спинами и окружающих молекул. [c.343]

Время термализации неионизирующего электрона Время сольватации электрона Реакции первичных ионов (распад, ионно-молекулярные реакции, изомеризация) [c.234]

Полуэмпирические методы, основанные на теории ССП, пригодные для изучения обширных систем, в которых явно учитываются все электроны участвующих в химической связи оболочек, были разработаны сравнительно недавно в период между 1965 и 1967 гг. Необычайная привлекательность этих методов объясняется возможностью исследования неорганических и органических соединений разнообразнейших типов. Основным недостатком методов этой группы остается необходимость проведения довольно сложных численных расчетов. Даже для сравнительно малой молекулы (например, из 20 атомов, включающей, скажем, 80 электронов) время расчета на ЭВМ средней мощности оказывается слишком большим. [c.216]

Время спин-решеточной релаксации Время спин-спиновой релаксации Время спин-решеточной релаксации электрона Время спин-решеточной релаксации ядра Обратная ширина линии (Гц ) [c.518]

Заказывает на нейтральность или заряд Г. по величине заряд Г. равен заряду электрона). Время жизни Г. порядка 10 1 сек (время жизни 2° составляет примерно [c.472]

Полиэфирные лаки наносят на поверхность способами налива и распыления. Хорошо очищенную и отшлифованную поверхность древесины обычно не грунтуют. Лаки наносят толстыми слоями в два приема с интервалом во времени, определяемым продолжительностью желатинизации лака. Отверждение покрытий проводят в естественных условиях в течение 3—18 ч, при нагревании (температура 60—80 °С, продолжительность 1,5— 3 ч) или при воздействии УФ-лучей и ускоренных электронов (время отверждения 0,5—5 мин). Получаемые при этом относительно толстые покрытия (300—600 мкм) шлифуют на ленточных станках сначала крупной, затем более тонкой (микронной) шкуркой, после чего полируют пастами на барабанных или других станках. [c.318]

Время релаксации температуры электронов - время достижения локального термодинамического равновесия при t > [c.226]

Согласно данным Сноека (1949 г.), временные эффекты в ферромагнетике можно условно разделить на ионные и электронные. Первые связаны со структурньййи изменениями в кристаллической решетке (им и соответствует Хц и хд), а вторые — с перераспределением электронной плотности Zd — 4/ электронов (время То). [c.348]

В зависимости от времени жизни Э. ч. делятся на стабильные, квазистабильные и нестабильные (резонансы). Стабильными (в пределах точности совр. измерений) являются электрон (время жизни более 5 10 лет), протон (более 10 лет), фотон и нейтрино. К квазистабнльным относятся частицы, распадающиеся вследствие электромагнитного и слабого взаимод., их времена жизни более 10 с. Резонансы распадаются за счет сильного взаимод., их характерные времена жизни [c.469]

СОСТОЯНИЮ, в котором концентрация реагентов и активироваииого комплекса равны 1 моль л- . Подобно тому, как это уже делалось иа рис. 1.5.6, свободные энтальпии реагентов, активированного комплекса и продуктов реакции, соответствующие исходному, переходному и конечному состояниям, можно изобразить на диаграмме (рис. 1.5.7). Координата реакции представляет собой геометрическую величину. Она образуется в результате изменения расстояния между реагирующими частицами, связанного с конфигурационными изменениями. При движении вдоль координаты реакции достигается конфигурация переходного состояния. Последняя особенно выгодна для осуществления протекающей при соответствующем элементарном процессе перестройки электронов. Время такой перестройки электронов чрезвычайно мало (время жизни переходного комплекса), при этом не происходит никаких изменений в молекулярной конфигурации, что связано с большим различием между массой атомов и электронов. На этом основаны приближение Борна — Оппенгеймера и принцип Франка — Кондона. [c.142]

При низких температурах, когда электронное время релаксации увеличивается, линии ЯМР ядер, окружающих парамагнитный центр, расщепляются. При этом зачастую а> АЩ и спектр усложняется. Как правило, такие спектры реп-гстрируют методом двойного электрон-ядерного резонанса. Другой случай проявления сверхтонкого взаимодействия в спектрах ЯМР реализуется в магнитно-упорядочепных соединениях - ферро-, ферри- и антиферромагнетиках (примечание редактора перевода). [c.33]

Название частиц Обоз- наче- ние Масса (за единицу принята масса электрона) Время существования в вакууме, сек Вероятная схема распада [c.89]

Обнаружено [122] существование четырех резонансных пиков выхода молекулярных отрицательных ионов фенилимида пиро-меллитовой кислоты с максимумами при 0,08, 1,6 и 4,2 эв энергии электронов. Время жизни ионов падает с 2000 (энергия электронов О эе) до 70 мксек в максимуме четвертого пика (рис. 33). На основании того, что зависимость времени /кизни ионов от энергии ектронов чувствует положения резонансных пиков на шкале энергии электронов, можно заключить, что в каждом пике, по-видимому, происходит перестройка геометрии молекулы, поглощающая энергию захваченного электрона. Такое же явление [c.129]

Исходя из предположения, что проводимость является примесной, Ле Блан [93] рассчитал зонную структуру для избыточных дырок или электронов. Однако прежде всего необходимо выяснить, можно ли вообще говорить о зонах в таких твердых телах. Как показали Фрёлих и Сьюэлл [53], зонное приближение неправомерно, когда свободный пробег носителей зарядов становится меньше величины одного параметра решетки. С этой точки зрения очень интересен антрацен, так как у него подвижность носителей зарядов составляет величину порядка 1 см -в-сек. Для термических электронов с массой, равной массе свободного электрона, время релаксации (т. е. время между столкновениями) равно [c.55]

Здесь Е, П—напряженности электрического и магнитного полей — совершенно антисимметрпчпый единичный псевдотензор 3-го ранга. В [43] проведен анализ систе мы (1.4.87) — (1.4.91) для полностью ионизованной плазмы использовался интеграл столкновений в форме Ландау. Исследованы случаи сильного и слабого магнитных полей, т. е. и 1 (и) — циклотронная частота электронов — время электрон-ионного столкновения). Выражеьшя для тт и довольно громоздки, поэтому мы не приводим их. Авторы отмечают, что полученное ими выражение для одного пз коэффициентов вязкости отличается численным коэффициентом от соответствующего результата, получаемого по методу Чепмена—Энскога с использованием двух полиномов Сонина. В случае частично ионизированной плазмы для учета столкновений электронов с нейтраладхи в [43] использовано приближение Лоренца [c.133]