Изобарная теплоемкость жидкостей

Изохорная и изобарная теплоемкости жидкостей связаны между собой следующим соотношением [c.100]

V — вектор скорости движения жидкости с компонентами Vi (г = 1, 2, 3) Hi — соответствующий метрический коэффициент (коэффициент Ламе) / —абсолютная (тензорная) производная компоненты Vi по координате q,-, р — давление Т — температура qi — координата у — абсолютная производная тензора касательного напряжения трения по координате qf, Ср — удельная изобарная теплоемкость жидкости (для капельных жидкостей Ср = О <1 — вектор плотности теплового потока q — объемная плотность внутренних источников теплоты. [c.6]

Изобарная теплоемкость жидкостей [c.129]

Как показано в работе [115] на примере ip жидкостей, в точке кипения справедливо приближенное уравнение, связывающее изобарные теплоемкости жидкости и пара [А = 0,983 10,87). [c.84]

Теперь можно определять теплоемкость исследуемой жидкости. Для этого наполняют калориметрический стакан до прежнего уровня точно взвешенной жидкостью и повторяют все измерения не менее двух раз. Если теперь из средней обш,ей теплоемкости системы вычесть водяное число калориметра с и разделить полученную разность на вес жидкости то будет найдена удельная изобарная теплоемкость жидкости (обозначения прежние) [c.56]

Оригинальным является также метод монотонного нагрева, предложенный автором для исследования изобарной теплоемкости жидкости. Этот метод основан на определении теплового потока по известной проводимости зазора, отделяющего ампулу с исследуемой жидкостью от стенки обогревающей трубы, и на выборе такого темпа нагрева, при котором скорости повышения температуры стенок ампулы и исследуемого вещества одинаковы. Метод обусловливает простоту обслуживания, экспрессность н достаточную точность измерения. [c.6]

МЕТОД ИЗМЕРЕНИЯ ИЗОБАРНОЙ ТЕПЛОЕМКОСТИ ЖИДКОСТЕЙ В РЕЖИМЕ МОНОТОННОГО НАГРЕВА [c.89]

Аналогично ведется опыт и на С-калориметре по измерению изобарной теплоемкости жидкости. Ампула С-калориметра заполняется исследуемой жидкостью и под действием нагревателя вся система монотонно нагревается. Тепловой поток проходит через воздушную прослойку и вызывает нагревание ампулы с исследуемой жидкостью. В соответствии с расчетной формулой определение теплоемкости жидкости в зависимости от температуры и давления сводится к измерению перепадов температуры в воздушной прослойке и скорости нагрева ампулы. [c.126]

Расчет изобарной теплоемкости жидкости производился по формуле (4-4). Как видно из этой формулы, для определения Ср Р, /) исследуемой жидкости необходимо знать Дт и я Ат . Значения этих величин определялись заранее из серии градуировочных опытов с пустой ампулой и ампулой, заполненной образцовым веществом, для всего диапазона рабочих температур. При градуировке калориметра в качестве образцовых материалов могут быть использованы жидкости, порошки металлов и окислов, теплоемкость которых хорошо 9 131 [c.131]

Проверка работы С-калориметра показала, что отклонение полученных данных от табличных во всем диапазоне температур не превышает 2%. Поэтому предложенный С-калориметр может быть с успехом использован в экспериментальных исследованиях изобарной теплоемкости жидкостей в широком диапазоне температур и давлений. [c.135]

Подробно излагаются новые динамические методы измерения теплопроводности и изобарной теплоемкости жидкостей и газов при высоких давлениях и температурах. Приведены результаты экспериментальных исследований теплопроводности, изобарной теплоемкости и температуропроводности различных классов органических соединений в диапазоне температур от комнатной до критической и давлений до 150 МПа. [c.293]

Здесь Q — тепловая производительность аппарата или иначе тепло, отдаваемое теплой и получаемое холодной средой в единицу времени I—энтальпия в ккал/кг О — весовой расход жидкости в кг/ч Ср—средняя изобарная теплоемкость жидкости в ккал/кг. град. Индекс Т указывает, что величины относятся к теплой среде, ин- декс X — к холодной, индекс 1 обозначает величины у входа аппарата, 2 — у выхода. [c.60]

Методы монотонного нагрева для исследования теплофизических свойств жидкостей и газов получили более глубокое развитие в работах автора настоящей монографии [133—140]. Им разработаны общие теоретические основы методов измерения коэффициента теплопроводности жидкостей и газов, а также изобарной теплоемкости жидкостей в режиме монотонного нагрева при высоких температурах и давлениях. Расчетные формулы получены с учетом температурной зависимости теплофизических свойств и переменной скорости нагрева в рамках нелинейной теории теплопроводности. На основе разработанных методов сконструирована экспериментальная аппаратура, позволивщая исследовать теплопроводность и изобарную теплоемкость различных классов жидкостей в широком диапазоне температур и давлений. [c.41]

Ниже рассматпивается экспериментальная установка, спроектированная автором для исследования теплопроводности газов и жидкостей, а также изобарной теплоемкости жидкостей в диапазоне от 30 до 400°С и давлениях до 50 МПа, с относительной погрешностью изменения 2 (для коэффициента теплопроводности) ц 2,5% (для теплоемкости). [c.96]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология