Напряжения касательные трення

Напряженность касательных сил называется касательным напряжением или напряжением трения т. Касательное напряжение в точке граничной поверхности [c.7]

В движущихся жидкостях сила внутреннего трения, отнесенная к единице поверхности, выражает напряжение внутреннего трения (касательные напряжения). Касательные напряжения в потоке суспензии возрастают с увеличением вязкости дисперсионной среды, повышением концентрации твердой фазы (пигмента), увеличением скорости движения и сужением канала. За счет этих факторов касательные напряжения могут достичь величины, достаточной для разрушения агрегатов пигментов. [c.536]

Таким образом, сила внутреннего (вязкостного) трения пропорциональна градиенту скорости по нормали к направлению движения. Внутри турбулентного потока создаются дополнительные касательные напряжения Тт, во много раз превышающие напряжения вязкого трения [c.97]

Переход потока в турбулентное состояние приводит к сильному возрастанию сопротивления, что связано с увеличением напряжений трения. В турбулентном ядре, где градиенты осредненной скорости невелики, напряжения вязкостного трения играют незначительную роль. Основная часть сопротивления создается так называемыми турбулентными касательными напряжениями, которые возникают из-за непрерывных поперечных перемещений (беспорядочного перемешивания) частиц. Обмен частицами между соседними слоями сопровождается соответствующим увеличением или уменьшением коли- [c.123]

При движении жидкости внутри насоса возникающие касательные напряжения (силы трения, отнесенные к единице площади обтекаемой поверхности) в общем случае зависят от свойств жидкости и режима ее течения [c.85]

Теплоотдача связана только с вязкостным торможением на поверхности. Касательное напряжение (сила трения на единицу поверхности) на поверхности определяется как [c.63]

Экспериментально установлено, что для многих жидкостей величина касательных напряжений сил трения т в данной точке элемента поверхности, разграничивающего два перемещающихся слоя жидкости, пропорциональна градиенту скорости. В соответствии с этим в случае одномерного течения жидкости (см. рис. 3-1) напряжение внутреннего трения [c.36]

В напряжении трения [т,,,, (т ) ] первый индекс относится к оси, перпендикулярной плоскости, в которой действует данное напряжение второй индекс указывает ось, на которую оно спроецировано. Например, Тг,-проекция на ось х напряжения, действующего в плоскости 11, перпендикулярной оси г (рис. 3-2). Таким образом, проекции и являются касательными напряжениями, действующими в плоскостях, перпендикулярных осям у и 2. Проекция (т ,) представляет собой нормальное напряжение внутреннего трения, действующее вдоль оси х перпендикулярно плоскости индекс т указывает на то, что это напряжение относится только к трению, в отличие от суммарного нормального напряжения, куда входит также напряжение гидростатического давления. [c.38]

Между перемещающимися частицами и слоями реальных газов или жидкостей всегда возникает сила трения. Величина касательного напряжения, обусловленная трением частиц друг о друга или об ограничивающие поверхности, по закону Ньютона пропорциональна градиенту скорости в направлении нормали к плоскости, ориентированной по течению [c.44]

Из равенства (3.4.8.3) следует, что чем меньше размер частиц, меньше высота слоя и больше скорость скольжения, тем значительнее сказывается вязкое трение. В том случае, если суммарное касательное напряжение на стенке превысит напряжение внутреннего трения между частицами, в зернистом слое реализуется сдвиговое течение. [c.221]

Определение критерия т] сводится к вычислению касательного напряжения т как суммы касательных напряжений, вызываемых трением парового потока о поверхность стекающей пленки, действием силы тяжести и, наконец, взаимодействием капель и струй, сбрасываемых с ротора, с поверхностью пленки. . [c.177]

Решение задачи Блазиуса дает возможность вычислить также касательную составляющую напряжения вязкого трения на поверхности пластины. В окончательном виде получим [c.113]

Сравнивая процессы турбулентного и молекулярного переноса, следует заметить, что пульсационная скорость гораздо меньше скорости молекулярного движения, но длина пути смешения намного больше, чем длина свободного пробега молекул. Кроме того, в турбулентном потоке перемешивание осуществляется благодаря пульсационному движению частиц, обладающих значительной массой, поэтому в турбулентном потоке явления переноса протекают значительно интенсивнее, чем явления молекулярного переноса. Турбулентная диффузия совершается значительно интенсивнее молекулярной диффузии, турбулентная теплопроводность значительно больше молекулярной теплопроводности, наконец, касательные напряжения в турбулентном потоке во много раз больше напряжения сил трения при вязком сопротивлении. [c.92]

Касательные напряжения дополнительного трения могут быть представлены в виде, аналогичном формуле Прандтля [c.82]

Второй член в правой части учитывает касательное напряжение, обусловленное трением жидкости и газа на границе их раздела. При восходящем движении газа это напряжение трения тормозит стекание пленки жидкости. Когда напряжение трения достигает 2/3 гидростатического давления, обусловленного весом слоя жидкости, ее стекание согласно уравнению (П.П4) прекращается, а при больших напряжениях трения жидкость движется вверх — противоток жидкой и газовой фаз сменяется восходящим прямотоком. [c.71]

Благодаря большим окружным скоростям жидкости относительно неподвижного диска в пограничном слое возникают высокие срезающие усилия, вызванные касательными напряжениями на диске. Напряжение силы трения на диске в движущейся жидкости можно определить из уравнения [c.70]

Поверхностные силы представляют собой силы, действующие на поверхность выделенного элемента со стороны соприкасающихся с ним других частиц жидкости. Поверхностные силы могут быть разложены на нормальную (давление) и касательную (трение) составляющие. В условиях равновесия касательные напряжения в жидкости равны нулю и поверхностные силы выражаются лишь силами давления (причем давление в данной точке распространяется одинаково по всем направлениям), которые действуют как в неподвижной, так и в движущейся жидкости. [c.52]

Касательные напряжения внутреннего трения пропорциональны градиенту скорости — в направлении, нормальном к [c.12]

Возникающая внутри жидкости сила сопротивления равна приложенной силе Т и направлена в противоположную сторону. Отношение этой силы к поверхности соприкосновения слоев обозначают через т и называют напряжением внутреннего трения, а также напряжением сдвига, или касательным напр яжением. Соответственно уравнение (II, 11) принимает вид [c.27]

Снижение касательных напряжений в зоне трения возможно путем использования таких широко известных присадок, как дисульфид молибдена и графит. Повышая антифрикционные свойства системы, указанные присадки снижают тем самым склонность к образованию питтинга. Аналогично действует олово, диспергированное в смазочной среде. [c.254]

Установлено, что сульфидная пленка удерживается на поверхности металла до 700 °С, в то время как хлоридная только до 300 °С. Сульфидная и хлоридная пленки обладают пластической структурой и снижают коэффициент трения за счет меньшего напряжения сдвигу соответствующих модифицированных слоев по сравнению с чистыми металлами. Пленки сульфидов, в частности, могут быть гексагональной, кубической и ромбоэдрической структуры. Считается, что сульфидная пленка типа Ре1-л 5 <1 обладает лучшими смазывающими свойствами, чем РеЗ. Коэффициент трения при образовании сульфидной пленки сравнительно высокий и составляет 0,5. Хлоридная пленка, напротив, имеет низкое касательное напряжение сдвига ( 0,2) [276]. [c.261]

Коэффициенты трения характеризуются касательными напряжениями на стенке Тг=к [c.123]

Псевдоожиженную плотную фазу можно рассматривать как невязкую капельную жидкость, постулируя, что для каждой частицы, сила трения газового потока в любой момент времени уравновешивается силами тяжести и инерции (таким образом, из рассмотрения исключаются соприкосновение частиц и касательные напряжения ). Если по каким-либо причинам псевдоожижение нарушается, плотную фазу в аспекте ее текучести следует рассматривать как механическую систему отдельных твердых частиц. Свойства этой системы следует выражать в зависимости от таких характеристик текучести, как когезионный фактор, угол внутреннего трения и срезающие усилия. [c.567]

Wg — массовый расход газа Ws — массовый расход твердого материала X — расстояние (вдоль оси) от выхода из насадка (против движения струн) X — характеристическая длина насадка 6 — средняя порозность 8mf — порозность при скорости начала псевдоожижения 8ть — порозность при скорости, соответствующей возникновению пузырей Рр — объемная плотность зернистого материала Pg — плотность твердых частиц Pf — плотность ожижающего агента Pi — плотность жидкости а — нормальное напряжение Ос — предельное напряжение сдвига т — касательное напряжение Ф — угол внутреннего трения [c.589]

Отношение величины [Т] к поверхности соприкосновения слоев обозначают через т и называют напряжением внутреннего трения, а также напряжениемсдвига, или касательным напряжением. Соответственно уравнение (П-11) принимает вид [c.26]

В данном случае уравнения движения и неразрывности решаются относительно скоростей Н х и для ламинарного режима (решение Блазиу-са). Решение задачи Блазиуса дает возможность вычислить также касательную составляющую напряжения вязкого трения на поверхности пластины т [c.154]

Возникающее при обтекании тела жидкостью сопротивление (известное как торможение) замедляет движение потока вблизи поверхности. Это вызвано не только действием касательного напряжения (поверхностного трения), возникающего из-за вязкостных свойств жидкости, но и существованием при определенных условиях разности давления (сопротивления давления пограничного слоя) на поверхности тела. Для тел затупленной формы, таких, как сфера и цилиндр, при обте- [c.62]

Влияние скорости пара и направления течения. Формулы, рассмотренные выше, применяются либо для случая неподвижного пара, либо для медленно движущегося пара (Шп < 10 м1сек). При движении пара на поверхности пленки растут касательные напряжения, усиливается трение на границе пар — пленка. При совпадении направления течения пара и конденсата скорость течения последнего возрастает вследствие увеличения трения. Уменьшается толщина пленки конденсата, и коэффициент теплоотдачи увеличивается. При противотоке, когда пар течет снизу вверх, происходит торможение пленки вследствие усиления трения, растет толщина слоя, и коэффициент теплоотдачи снижается. Это [c.152]

Значительная часть экспериментальных исследований внутренней структуры пристенной турбулентности выполнена в так называемых равновесных по Клаузеру турбулентных пограничных слоях, формирующихся при безградиентном или слабоградиентном обтекании простых тел невозмущенным потоком. Для таких сдвиговых течений существуют координаты, в которых профили средней (по времени) скорости, а также нормальных и касательных напряжений, кинетической энергии турбулентности, ее диссипации и других характеристик турбулентности являются автомодельными. В то же время, решение ряда практических задач, связанных, в частности, с разработкой оптимальных конструкций каналов теплообменников, камер сгорания авиационных двигателей и других устройств, содержащих элементы двугранных углов, требует знаний о гидродинамической и тепловой структурах течения за различного рода неровностями, выступами и препятствиями, широко встречающимися в таких устройствах [1, 2]. Однако обтекание отмеченных локальных источников возмущений в общем случае относится к классу течений, формирующихся в условиях резкого изменения шероховатости поверхности [3, 4] и характеризующихся неравновесностью, нередко весьма существенной. Этот вопрос со всей остротой возникает в проточных частях реальных промышленных устройств (турбомашины, теплообменные и технологические аппараты и т.п.). Сложность обтекаемых конфигураций в таких устройствах в значительной степени определяет внутреннюю структуру пристенных течений, поэтому распределения как средних, так и пульсационных характеристик потока не являются автомодельными. При использовании полуэмпирических моделей турбулентности для анализа таких течений все чаще выражается неудовлетворенность существующими локальными подходами [51 и, в частности, гипотезой Буссинеска, которая оказывается непригодной по крайней мере во внешней части слоя. По этой причине выражается озабоченность в связи с необходимостью разработки релаксационной теории, в основе которой была бы новая формула для напряжения турбулентного трения, позволяющая учитывать память пограничного слоя, т.е. свойство сдвигового потока запоминать особенности течения выше рассматриваемой области. Не случайно при расчетах неравновесных турбулентных пограничных слоев все отчетливее стала проявляться тенденция отхода от классической формулы Буссинеска, характеризующей линейную связь турбулентных напряжений с градиентом скорости [c.255]

Величину I часто также называют длиной пути смешения, хотя она только пропорциональна Г. В последнее время I предпочитают называть масштабом турбулентности. Полагают, что I характеризует внутреннюю геометрическую структуру турбулентного потока, некоторый средний размер турбулентно перемещающихся масс жидкости. При фиксированном значении производной 11тх1йу касательное напряжение турбулентного трения т пропорционально Р. [c.148]

Ухудшение противопиттинговых свойств с температурой объясняется, с одной стороны, уменьшением толщины масляной пленки в зоне контакта, что приводит к увеличению коэффициента трения и касательных напряжений, а с другой — более легким прониканием масла в поверхностные трещины, что приводит к расклинивающему действию. [c.254]

Силу трения для взвешенных твердых частиц (псевдоожиженные системы) можно определить с помощью вискозиметра. Соотношение между неупругой деформацией (течением) тела и силой, вызывающей эту деформацию, называется реологической характеристикой тлла. При действии касательных сил в теле возникает сопротивление, так называемое тангенциальное напряжение. Целью реологических измерений является установление связи между скоростью и напряжением сдвига. [c.228]

Допуская аналогиЕо между трением и массообменом в однофазном газовом потоке, можно определить порядок величин показателей степени типа уравнениях (III, 227). Расход энергии на трение в однофазном потоке определяется касательным напряжением [см. уравиепие (11, 91)], пропорциональным перепаду давления [c.246]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология