Способы определения общего числа единиц переноса

Здесь т — общее число единиц переноса, для определения ко торого существуют два способа. [c.207]

Способы определения общего числа единиц переноса [c.318]

В заключение раздела о расчете необходимой поверхности массопереноса в аппаратах с непрерывным контактом фаз отметим, что величину этой поверхности можно определить как по формуле (5.45) через общее число единиц переноса, так и из уравнения массопередачи (5.42). В любом случае при равновесной зависимости общего вида необходимо тем или иным способом производить вычисление рассматриваемого здесь определенного интеграла фактически обе формулы (5.45) и (5.42) представляют собой разновидности одного и того же метода расчета необходимой поверхности массопередачи (контакта фаз). [c.376]

Теперь можно определить мономолекулярную константу двумя способами (см. гл. 6) 1) эта константа равна доле частиц, претерпевающих изменение в единицу времени от общего числа частиц, 2) 01 — это вероятность того, что любая данная частица, случайно выбранная из достаточно большого общего числа частиц, вступит в реакцию за единицу времени. В данном случае более удобным для нас является второе определение. Например, йщ — это вероятность того, что любая молекула, находящаяся в первом колебательном состоянии в течение 1 с, утратит свой колебательный квант и перейдет на основной уровень. В отсутствие излучения единственный способ, когда молекула может принять или отдать колебательный квант, — это ее столкновение с другой молекулой или атомом. Поэтому мономолекулярные константы должны быть пропорциональны числу столкновений Z, претерпеваемых одной молекулой за 1 с. Эта константа должна быть равна числу столкновений, умноженному на среднюю вероятность (р) того, что данное столкновение окажется эффективным в смысле переноса энергии. Например [c.427]

Исследование работы аппарата в неадиабатическом режиме проводили при постоянной скорости паров, равной 3,4 м1сек значения и Не, отвечающие этой скорости при работе аппарата с полным возвратом флегмы, соответственно равны 3760 н 96,5. Разложение общей высоты единицы переноса на частные проведено указанным выше способом, при тепловых числах П , равных 0,3 0,65 1,0 1,37. На рис. 2 в качестве примера показано определение ВЕП и ВЕПж при Кбр = 3760 Кеж=96,5 и, =0,65 и абсолютном давлении 50 жлг рт ст. [c.77]

То, что К в предыдущем примере считается равным единице, следует из экспериментальных данных и интуитивных предпосылок, о которых упомянуто выше. Дальнейшие уточнения были бы возможны, если бы был найден метод определения отношения в числе Карловитца независимым способом. Нам кажется, что для этого потребуется определить относительную ширину зоны подогрева и зоны реакции в волне, характеризуемой отношением Ть — Т—Ти). Это позволило бы с более общих позиций подойти к теории расстояния гашения (в том числе для различных геометрических конфигураций, таких, как плоскопараллельные пластинки и цилиндрические трубки) и глубины проникновения при гашении одной поверхностью, измеряемых при помощи отношения SugF, где gp — критический градиент скорости при проскоке пламени [2]. Этот вопрос подробно рассмотрен в нашей книге Горение, пламя и взрывы в газах , 1951 г. Как нам кажется, из изложенного выше следует, что уточненная концепция растяжения пламени могла бы заменить идеальную, но очень сложную теорию, основанную на детальном описании переноса тепла и процессов химической кинетики. [c.598]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология