Тензор напряжения в дисперсной фазе

При феноменологическом подходе структура указанных параметров постулируется на основе более или менее правдоподобных гипотез, а для нахождения коэффициентов, входящих в полученные соотношения, привлекаются экспериментальные данные. Метод осреднения дает возможность конкретнее и более обоснованно установить структуру указанных выше членов, связав их с параметрами течения на уровне отдельных частиц (мелкомасштабного течения). Однако для того, чтобы связать эти параметры с параметрами осредненного движения фаз, приходится вводить достаточно приближенную схематизацию мелкомасштабного течения, поскольку точное определение локальных характеристик течения дисперсной смеси практически невозможно. Окончательный вид выражений для тензоров напряжений в фазах и силы межфазного взаимодействия в зависимости от способов осреднения и принятых схем мелкомасштабного течения оказывается различным. Кроме того, эти выражения могут быть получены аналитически лишь для предельных случаев движения дисперсной смеси, когда сплошная фаза — очень вязкая или идеальная жидкость. Поэтому в дальнейшем для определения структуры указанных выше членов будем использовать в основном феноменологический подход, привлекая лишь в некоторых случаях результаты, полученные аналитическими методами. [c.60]

Если твердая фаза представляет плотную упаковку дисперсных частиц, то в ней может происходить перенос импульса за счет непосредственного взаимодействия ме кду частицами, которое описывается приведенным тензором напряжений Если пренебречь пульсационным переносом импульса в фазах что обычно можно делать в случае пористых сред, то в соответствии с (1.3.25) тензор напряжений в смеси и приведенные тензоры напряжений в фазах представ.тяются в виде [c.136]

Тензор напряжений в дисперсной фазе Хд можно полагать равным нулю лишь в том случае, если частицы взаимодействуют между собой только через посредство сплошной фазы, а непосредственные взаимодействие частиц (столкновения) отсутствуют. Считается, что такая ситуация имеет место при движениях твердых частиц, капель или пузырей в жидкостях. При движении твердых частиц в газе и больших объемных содержаниях твердой фазы через поверхность вьщеленного объема смеси посредством столкновений частиц передается дополнительный импульс, связанный с их хаотическим движением. Этот импульс воспринимается дисперсной фазой. Поэтому тензор напряжений в дисперсной фазе в этом случае можно представить в виде [c.62]

В качестве потоков принято 1г = — поток вязких напряжений в сплошной фазе (тензор) /xl=f, 2, — поток силы механического взаимодействия между фазами (вектор) /х2 = дТ — поток тепла внутри несущей фазы (вектор) /хз = д2 — поток тепла внутри дисперсной фазы (вектор) /х, +3 = ] — диффузионный поток А-го комнонента в фазе 1 (вектор) /х, я+ +з = ]2 — диффузионный поток А-го компонента в фазе 2 (вектор) — интенсивность теплообмена (контактного) между фазами (скаляр) 7у,г+1 = 1 , — скорость г-й химической реакции в фазе 1 (скаляр) /у, лг+г+1 =/<2г) — скорость г-й химической реакции в фазе 2 (скаляр) 1у,21 +кА = 1к(т — поток А-го компонента через границу раздела фаз в направлении 1 -> 2 (скаляр) /к, 2Л +я+й+1 = / (21) — поток к-то компонента через границу раздела фаз в направлении 2- 1 (скаляр). [c.58]

Анализ соотношения (1.93) требует информации о физических условиях взаимодействия между сплошной и дисперсной фазами, а также между твердыми частицами, т. е. раскрытия структуры тензора напряжения Фт, что в свою очередь предполагает знание коэффициентов сухого трения, неупругого столкновения, гидравлического сопротивления и т. д. Многие из этих коэффициентов зависят от формы частиц и состояния ее внешней поверхности. [c.50]

В качестве исходной модели дисперсной системы примем модель, основанную на представлении о двойной среде, состоящей из двух взаимопроникающих, взаимодействующих сплошных сред. Для простоты ограничимся приближением, при котором каждая из этих сред. аппроксимируется идеальной жидкостью, т. е. будем пренебрегать девиаторами тензоров напряжений в обеих средах. Тогда уравнения сохранения импульса и массы дисперсионной среды и дисперсной фазы можно, согласно (1.46), записать в форме [c.40]

Рассмотрим другую двухфазную структуру, состоящую из пористой среды ), насыщенной жидкостью или газовой фазой, которая занимает поры в виде каналов. Такая структура может рассматриваться как предельный случай дисперсной структуры с наиболее полными контактами между частицами твердой фазы, когда площадь межзеренных контактов сравнима с поверхностью зерен. Эту предельную структуру с порами в виде каналов будем называть канальной структурой . Для такой структуры тензоры о 12 > 0 3, сила и числовая концентрация частиц п не имеют смысла, и выражения (1.9.1) и (1.9.4) не могут быть использованы для определения напряжений в фазах и силы межфазного воздействия. Напряжение в жидкой или газовой фазе зададим давлением по тем же соображениям, что и в (1.9.2) и аналогично (1.9.3) введем приведенный тензор напряжений в твердой фазе 0 1 [c.138]

Коэффициенты х,. показывают долю диссипируемой кинетической энергии смеси из-за силового взаимодействия составляющих, переходящую непосредственно во внутреннюю энергию i-й фазы. Кроме того, в силу дисперсности среды работу тензора вязких напряжений имеет смысл учитывать только в несущей фазе (фаза 1). Сила взаимодействия между несущей средой и включениями представляется в виде [c.49]

При описании дисперсных сред имеет смысл использовать тензор приведенных напряжений of в г-й фазе, определяющий отнесенный к сечению дз перенос импульса через поверхность = OSi + т. е. включающий и межфазные усилия на от- [c.68]

В том слз ае, когда рассматривается дисперсная смесь с хаотическим движением и столкновениями твердых частиц, условие одинаковости давления в фазах неприменимо. За счет столкновений частщ и передачи дополнительного импульса в дисперсной фазе возникают нормальные и касательные напряжения, которые должны учитываться в уравнениях импульсов тензором О2 = -р21 + Т2- [c.178]

Выражение (7.3.22) для тензора напряжений включает допол нительные, по сравнению с соответствующим выражением (7.2.38) слагаемые, обусловленные влиянием флуктуаций плотности несу щего потока на движение дисперсной фазы. Поэтому уравнения гидродинамики псевдогаза будут существенно отличаться от со ответствующих уравнений, полученных в разделе 7.2. [c.342]

Далее полагаем а = адсго + ахстх д = а до + ахдх, где первые слагаемые правой части характеризуют тензор напряжений и вектор теплового потока в невозмущенной непрерывной фазе, а вторые — возмущения, вызванные присутствием дисперсной фазы. При этом [c.243]

Тензор напряжений в дисперсной фазе. Как и ранее в 4 для газовзвесей, можно считать, что действие вязкости диспер-споииоп (газовой или жидкой) фазы через межфазную силу Гц во много раз превышает действие вязкости через тензоры напряжений и 0215 в виде слагаемого Поэтому примем [c.136]