Ламинарный диффузионный слой в вязкой жидкости

Ламинарный диффузионный слой в вязкой жидкости [c.241]

Рассмотрим сначала образование диффузионного слоя в случае набегания ламинарного потока вязкой несжимаемой жидкости на горизонтальную, достаточно большую пластину, причем направление движения жидкости параллельно пластине. В месте набегания толщина диффузионного слоя, как и слоя Прандтля, равна нулю, ибо здесь силы трения еще не успели затормозить слои жидкости, непосредственно прилегающие к твердому телу. Затем, по мере продвижения вдоль твердой поверхности, толщина диффузионного лоя будет расти сначала быстро, затем все медленнее и медленнее, пока не достигнет практически постоянного значения. [c.137]

При обтекании капель (пузырей) вязкой жидкостью и частиц идеальной жидкостью то = 1. При ламинарном вязком обтекании гладких твердых частиц параметр то обычно равен двум существует также несколько примеров обтекания, когда то = 3 [60]. Сказанное означает, что тангенциальная компонента скорости (4.6.19) в диффузионном пограничном слое у поверхности капли в главном приближении имеет постоянное значение, равное скорости жидкости на межфазной поверхности, в то время как в диффузионном пограничном слое у поверхности твердой частицы тангенциальная скорость в главном приближении зависит линейно (а иногда квадратично) от расстояния до поверхности, обращаясь в нуль на поверхности частицы. [c.161]

Уравнение (1.38) показывает, что по мере увеличения значения Рг возрастает относительное диффузионное сопротивление пристенного ламинарного слоя и, следовательно, для вязких капельных жидкостей влияние на интенсивность внешнего массообмена молекулярно-диффузионных (О) и вязкостных (V) свойств вещества потока увеличивается. [c.40]

Решение уравнения (П, 28) для ламинарного движения при пленочном течении жидкости рассмотрено на с. 392. Анализ этого уравнения для турбулентного движения показывает, что вдали от поверхности раздела фаз С = onst вблизи этой поверхности существует область (вязкий пограничный слой), в которой происходит затухание турбулентных пульсаций по мере приближения к поверхности. При этом коэффициент турбулентной диффузии уменьшается и у самой поверхности становится равным нулю. Однако в большей части вязкого слоя, несмотря на малую величину турбулентных пульсаций, ими переносится большее количество вещества, чем путем молекулярной диффузии. Лишь в небольшой зоне вязкого слоя (пограничный диффузионный слой) коэффициент турбулентной диффузии становится меньше коэффициента молекулярной диффузии и молекулярный перенос начинает преобладать над турбулентным. [c.80]

Исследование проведено в рамках теории диффузионного пограничного слоя. Для составляющих скорости жидкости вокруг капли взяты выражения из работы [1], авторы которой, по аналогии с методом Кавагути [2] для твердых сфер, произвели расчет профилей скоростей при ламинарном обтекании сферических капель вязкой несжимаемой жидкостью и получили уравнения для внешней и внутренней функций тока в зависимости от двух параметров числа Рейнольдса (Ке) и соотношения вязкостей дисперсной и сплошной фаз ( ioтu). [c.7]