Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Диффузионный слой

    Иными словами, толщина диффузионного слоя составляет примерно [c.311]

    Несмотря на недостатки теории Нернста—Бруннера (невозмож-лссть теоретического расчета предельной плотности тока, физическая несостоятельность модели диффузионного слоя), потребовалось почти сорок лет для создания новой, более совершенной теории диффузионного перенапряжения. Успехи в этом направлении были, до тигнуты благодаря применению к явлениям диффузии основных положений тепло- и массопередачи, в частности законов гидродии , [c.311]


    При введении электролитов (хлоридов К, Na, Ь1) значения электрических потенциалов в торфе увеличиваются (С=10 моль/100 г с. в.). По величине изменения потенциала катионы располагаются в ряд К+>Ь1+>На+ [235]. Рост удельной поверхностной проводимости частиц торфа приводит к тому, что миграционный перенос ионов Са + (находящихся преимущественно в плотной части диффузионного слоя) может быть противоположным по направлению потоку дисперсионной среды в материале. [c.82]

    Используя решение для диффузионного потока на сферу с тонким диффузионным слоем (Рг 1), автор [61] получил [c.141]

    Перемешивание раствора недопустимо, так как оно вызывает разрушение диффузионных слоев, окружающих электрод. [c.455]

    Трактовка рассматриваемых явлений на основе прямого анализа системы дифференциальных уравнений, описывающих конвективную массоотдачу в системах твердая стенка—жидкость и газ—жидкость, дается теорией пограничного диффузионного слоя В этой теории учитывается сложность структуры турбулентности внутри вязкого подслоя, прилегающего непосредственно к поверхности раздела фаз. Весьма существенной является постепенность затухания турбулентных пульсаций в подслое. Вследствие этого, поскольку в жидкостях величина коэффициента молекулярной ди(М)узии Оа обычно во много раз меньше величины кинематической вязкости V (v/Dд > 1), турбулентные пульсации, несмотря на их затухание, играют существенную роль в переносе массы почти до самой границы фаз. Пренебречь их влиянием можно лишь в пределах подслоя, названного диффузионным , толщина которого в жидкостях значительно меньше толщины вязкого подслоя. В пределах этого диффузионного подслоя преобладающим является перенос молекулярной диффузией. [c.101]

    Величина бр использовалась в первоначальной теории гомогенного реакционного перенапряжения в том смысле, в каком диффузионный слой б использовался в теории диффузионного перенапряжения. [c.327]

    Процесс, в котором наиболее медленной стадией является подвод реагирующих компонентов или отвод продуктов реакции, протекает в диффузионной области. Это характерно для гетерогенных систем. Константа скорости процесса к в этом случае определяется как к = 0 8, где О — коэффициент диффузии б — толщина диффузионного слоя, зависящая от многих переменных. Для ускорения процессов увеличивают диффузию путем усиленного перемешивания, повышения скорости потоков взаимодействующих фаз, изменения условий, влияющих на вязкость, плотность и другие физические свойства среды. [c.90]

    Толщина диффузионного слоя, мкм Производительность по водороду единицы объема аппарата, м /(ч- [c.194]

    При турбулентном режиме течения, вследствие статистического характера пульсационного движения, перенос массы в ядро потока считается аналогичным переносу массы по механизму молекулярной диффузии [401]. Эта гипотеза позволяет представить толщину турбулентного диффузионного слоя по тем же зависимостям, что и при молекулярной диффузии, но с коэффициентом эффективного турбулентного [c.160]


    Интересно отметить, что численные расчеты уже при Ре> 10 дают хорошее соответствие для критерия Шервуда, определенного формулой (4.95), хотя при таких значениях Ре толщина диффузионного слоя на лобовой части сферы составляет величину порядка десятых радиуса частицы. По мере увеличения значений Ре область, в которой сосредоточен основной перепад концентраций, становится все более тонкой. Наблюдается процесс формирования диффузионного пограничного слоя (рис. 4.10). [c.196]

    В первой количественной теории диффузионного перенапряжения, создаипой главным образом Нернстом и Бруннером на рубеже XIX и XX столетий (1888—1904), учитывается лишь миграция ионов и их диффузия. В теории Нернста — Бруннера предполагается, что все изменение состава электролита сосре.шточено в узком слое раствора, примыкающем к электроду,— в диффузионном слое б. Этот слой [c.303]

    Дпя внешней задачи среднее расстояние между центрами капель при ( = 0,18 равно 2,9К. Толщина диффузионного слоя при Ре 10 составляет 6 3 10 . Эта оценка может служить косвенным обоснованием независимости 8Ь от задержки дисперсной фазы при учете изменения относительной скорости обтекания частиц в стесненном потоке. [c.209]

    Суммарное изменение AG для всего диффузионного слоя  [c.568]

    Суммарное изменение О по всему элементу сложится пз изменений в двух электролитах (без учета диффузионного слоя) [c.581]

    V-1-1. Пленочная модель, первоначально предложенная Уитменом в большой мере основана на представлениях Нернста о диффузионном слое и упрощенных моделях теплоотдачи от твердых поверхностей к движущимся жидкостям. Согласно этой модели, у поверхности жидкости, граничащей с газом, имеется неподвижная пленка толщиной б. В то время как состав основной массы перемешиваемой жидкости однороден, концентрация в пленке снижается от Л , у поверхности до Л у плоскости, разделяющей пленку и основную массу жидкости. Конвекция в пленке полностью отсутствует, и перенос растворенного газа через нее осуществляется исключительно молекулярной диффузией. Эта простая модель приводит к следующим соотношениям (см. раздел 1-1-3)  [c.100]

    Анализ соотношений для эксергетического к. п. д. и приведенных массообменных характеристик показывает, что эти величины оказываются функцией отношения (а не разности) давлений в напорном и дренажном каналах. Однако масштабный поток, согласно (7.59), непосредственно зависит именно от разности давлений (Р —Р"), коэффициента проницаемости и толщины диффузионного слоя мембраны. Следовательно, производительность мембранного модуля также окажется функцией этих характеристик мембраны и технологического режима. Повышение разности давлений при сохранении оптимального их отношения (е е ) позволит интенсифицировать мембранное разделение при сохранении максимума энергетической эффективности. Разумеется, этот путь интенсификации ограничен возрастающим негативным влиянием внешнедиффузионного сопротивления массообмену (см. гл. 4). Далее будет дана оценка потерь эксергии в результате этого влияния. [c.248]

    Этот случай соответствует диффузионному режиму, когда скорость процесса зависит от коэффициента диффузии и толщины диффузионного слоя. [c.171]

    Таким образом, диффузионное неренапряжение определяется в первую очередь предельной плотностью тока щ1) пли величиной константы /Сд, Предельная плотность тока по теории Нернста — Бруннера, как это следует из ург.внения (15.28), зависит прежде всего от коэффициента диффузии соответствующих частиц , их заряда 2 , начальной концентрации Сг° (или, что то же самое, концентрации за пределами диффузионного слоя) и толщины диффузионного слоя б. Числа переноса данного внда ионов ii, как ул< е отмечалось, могут быть сделаны равными нулю кроме того, миграция вообще отсутствует в случае незаряженных частиц. Коэффициент диффузии можно либо рассчитать, либо заимствовать из экспериментальных данных определение начальной концентрации С также не представляет затруднений. Наименее определенной величиной является толщина диффузионного слоя, которая не может быть рассчитана в рамках теории Нернста—Бруннера. Ее определяют экспериментально, чаще всего из измерения предельной илотности тока. Опытные данные показывают, что б весьма мало зависит от состава раствора, но замс но меняется при изменении режима движения электролита. Эту зависимость можно передать эмпирической формулой [c.310]

    Д. я больншпства растворов v имеет порядок 10 м -с . Передача растворенного вещества от слоя к слою, т. е. его диффузия, определяется коэффициентом диффузии D порядок которого составляет обычно 10 м -с-. Таким образом, передача движения является более эффективной, чем передача растворенного вещества диффузней, и поэтому при сопоставимых значениях DuwD градиент скорости может быть меньше, чем градиент концентрации, т. е. толщина слоя Прандтля должна быть больше, чем толщина диффузионного слоя брг>б. Существует следующее соотношение между этими величинами  [c.311]

    Некоторые практически важные случаи конвективной диффузии. Для толщины диффузионного слоя в условиях естественной конвекции (наличие градиента концентрации, а следовательно, и градиента плотности раствора) при вертикально расположенном ттластинчатом электроде — случай, весьма часто встречающийся в электрохимической практике (стационарные ванны, аккумуляторы), было выведено уравнение [c.312]


    Вращающийся дисковый электрод. Особенность вращающегося дискового. электрода (см. рис. 15.6), как это было показано рядом авторов, заключается в постоянстве толщины диффузионного слоя в любыз точках его поверхности, если только б<г, где л — радиус дискового электрода, В то же время величина б является функцией угловой скорости вращения дискового электрода [c.313]

    Уравнения (15.68) и (15.69) внешне не отличаются от уравнения (15.6), выведенного ранее в предположении замедленности диффузии. В обоих случаях раствор вблизи электрода может оказаться полностью освобожденным от восстанавливаемых частиц, что резко увеличивает поляризацию (т1- -с ) и устанавливает предел росту плотности тока (/->/г)- В условиях диффузионных ограничений компенсация разрядившихся частиц происходит за счет их постушления из толщи раствора под действием градиента концентрации, возникающего внутри диффузионного слоя б. Предельная диффузионная плотность тока отвечает в зтом случае максимально возможному градиенту концентрации и является функцией коэффициентов диффузии реагирующих частиц. В условиях замедленности чисто химического превращения восполнение разряжающихся частиц совершается за счет химической реакции, протекающей в непосредственной близости от электрода или на его поверхности. Предельная реакционная плотность тока /г должна быть функцией констант скорости соотнетствующих химических превращений. Определение величин /г н установление закономерностей химического перенапряжения дает основу для изучения кинетики быстрых химических )еакций электрохимическими методами. [c.324]

    Благодаря наличию конвективных токои или завихрений, способствующих быстрому переносу вещества внутри турбулентно движущейся текучей среды, массопереход в основной части потохса газа или жидкости происходит значительно эффективнее, чем молекулярная диффузия в пограничном диффузионном слое. [c.71]

    В одной из моделей механизм массопередачи упрощенно представляется следующим образом (рис. 9). Предполагается, что с обеих сторон от поверхности соприкосновения фаз в каждой фазе образуются неподвижные или ламинарнс движущиеся диффузионные слои (пленки), отделяющие пов(фхность соприкосновения от ядра потока соответствующей фазы. Ядро фазы — основная масса фазы, где происходит интенсивное перемешивание. Принимается, что вследствие I-нтенсивного перемешивания в ядре фазы концентрация распзеделяемого вещества в нем практически постоянна. Перенос вещества в ядре фазы осуществляется преимущественно за сче-- конвекции, т. е. движущимися частицами гасителя (распределяющей фа- ы) и распределяемого (целевого) вещества. [c.52]

    Лимитирующим сопротивлением в этом случае является сопротивление диффузионного слоя, хотя скорость транспорта вещества равна скорости химической реакции. При изменение константы скорости химической реакции в пределах вьтолнения неравенства (6.7) скорость реакции не изменяется, а концентрация вещества на поверхности твердого тела s( s< q) подстраивается к вьшолнению условия ki s< K o = = onst. [c.260]

    Концентрационный элемент с переносом можно нспользопать для измерения числа переноса как функции концентрации. Как было показано выше (стр. 566), суммарный результат работы коицентрацмоиного элемент с переносом (в простейшем случае одинаковых одно-одиовллентнр.ух электролитов) выражается в переносе t- г-экв соли нз одного раствора в другой через диффузионный слой. Ниже показана схема переноса растворенного вещества в узкой зоне внутри диффузионного слоя. [c.581]

    Допустим, что кусок твердого тела с поверхностью 5 растворяется в ненасыщен-иом растворе этого вещества при перемешивании. Перемешивание жидкости ие захватывает полностью всего ее объема, и некоторый слой, прилегающий к поверхности твердого тела, остается в относительном покое (рис. 179). В этом слое концентрация растворяемого вещества переменна непосредственно на поверхности тела раствор остается практически насыщенным а на внешней границе слоя концентрация вещества такая же, как в остальном объеме раствора с. Этот слой называется диффузионным, так как изменение концентрации в нем определяется процессом диффузии. При более иптенсивном перемешивании толщина диффузионного слоя уменьшается. Прн толщине диффузионного слоя градиент концентрации будет [c.426]

    Артор не совсем точно излагает основные концепции, лежащие в основе модели Кинга, а также выводы в отношении характера зависимости от В а, вытекающие из нее. В основу модели положена возможность одновременного действия двух механизмов переноса вещества от свободной поверхности вглубь жидкости в турбулентном потоке. Один из них соответствует постепенному затуханию коэффициентов турбулентного обмена с приближением к межфазной границе. Этот механизм Кинг считает относящимся к вихрям сравнительно небольшого масштаба. Другой механизм связан с обновлением поверхности сравнительно крупными вихрями (их размер должен быть больше толщины слоя, в котором происходит затухание по первому механизму и где соответственно происходит основное изменение концентрации). Таким образом, модель Кинга, по существу, включает представления теорий пограничного диффузионного слоя (см. выше) и обновления поверхности (см. ниже). Что касается возможного характера зависимости от О а, то на основании собственных экспериментальных данных, полученных в ячейке с мешалкой и в насадочной колонне и анализа результатов, полученных другими исследователями, Кинг приходит к выводу о более узком интервале практически возможного изменения показателя степени при Оа от 0,5 до 0,75. Прим. пер. [c.102]

    Определение интегрального коэффициента проницаемости асимметричных мембран замет о усложняется. Это обусловлено анизотропностью структуры пористой подложки и неопределенностью границы диффузионного слоя (фактически имеется не граница, а область перехода от сплошной матрицы мембраны к пористой). Расчет скорости массопереноса пористых сред анизотропной структуры основан на использовании дифференциальных функций распределения пор, зависящих от координаты [9]. Экспериментальная оценка этих функций трудоемка и ненадежна, поэтому опытные значения Л асимметричных мембран часто относят к условной толщине селективного слоя, полагая сопротивление массопереносу пористой основы пренеб- [c.84]

    Наи большее промышленное применение для выделения водорода получили установки фирмы Монсанто , разработанные и внедренные в 70—80-х годах [30, 31, 33—35] на основе мембраниого модуля с полыми волокнами Призм (рис. 8.4). Мембрана, применяемая в этих модулях, представляет собой асимметричное полое волокно на основе полисульфона, на внешнюю поверхность которого нанесен тонкий диффузионный слой из пол1иорганосило1ксана, обладающего высокой газопроницаемостью, но сравнительно низкой селективностью. [c.277]

    Установки. Из-за низкого содержания гелия в природном газе большинства месторождений плющадь мембран в промышленных установках разделения достигает внушительных цифр. Так, общая поверхность мембран (асимметричная ацетатцеллю-лозная, толщина диффузионного слоя — 0,2 мим) в 4-ступенчатой установке выделения гелия из природного [0,06% (об.) Не] газа составит 226 000 м . Кроме того, исходный газ подают на разделение при высоких — до 10,0 МПа — давлениях, что связано с необходимостью возможно более высокой плотности упаковки мембран в аппаратах. Поэтому в промышленных аппаратах предпочтительнее применение рулонных и половолоконных модулей. [c.325]

    Более перспективно для извлечения диоксида серы из сбросных и технологических газов применение мембран Серагель , высокопроизводительных и селективных к ЗОг, обладающих достаточной химической стойкостью в среде диоксида серы [126, 127, 131]. Результаты экспериментов по разделению ЗОг-содер-жащих газов на композиционных мембранах Серагель с толщиной диффузионного слоя 10 мкм представлены на рис. 8.42 и 8.43 [131, 137]. Как видно из рисунков, концентрация 50г в пермеате растет с увеличением скорости газа в напорном канале мембранного аппарата, причем при г/ р>6 увеличение концентрации ЗОг незначительно. Влияние давления на концентрацию диоксида серы в пермеате сказывается в интервале 0,1 — 0,5 МПа. Повышение давления с 0,5 до 1,0 МПа на концентрацию 502 в пермеате практически не влияет. [c.332]

    С критикой циркуляционной теории Кронига — Бринка в свое время выступали некоторые авторы, которые постулировали наличие на внутренней поверхности капли диффузионного пограничного слоя. Решение задачи о массопередаче в капле в рамках теории пограничного слоя принципиально отличается от решения Кронига и Бринка. Согласно, например, [45], сопротивление массопередаче сосредоточено в диффузионном слое вблизи от поверхности капли. В ядре канли при этом практически имеет место полное перемешивание. В этих условиях процесс переноса стационарен и Nu 1/Ре. [c.204]


Смотреть страницы где упоминается термин Диффузионный слой: [c.7]    [c.148]    [c.310]    [c.311]    [c.313]    [c.319]    [c.73]    [c.170]    [c.581]    [c.609]    [c.427]    [c.106]    [c.306]    [c.195]   
Смотреть главы в:

Электрохимическая кинетика -> Диффузионный слой


Введение в электрохимическую кинетику 1983 (1983) -- [ c.150 , c.152 , c.155 , c.164 , c.166 , c.168 , c.174 , c.175 , c.176 , c.177 , c.178 , c.201 ]

Основы современного электрохимического анализа (2003) -- [ c.270 ]

Химия (2001) -- [ c.155 ]

Химия Краткий словарь (2002) -- [ c.102 ]

Растворение твёрдых веществ (1977) -- [ c.17 , c.46 , c.167 ]

Кинетика и катализ (1963) -- [ c.108 , c.210 ]

Учебник физической химии (1952) -- [ c.329 ]

Электрохимическая кинетика (1967) -- [ c.185 , c.216 ]

Электрохимические системы (1977) -- [ c.19 , c.22 , c.304 , c.317 , c.352 , c.405 , c.410 ]

Практикум по теоретической электрохимии (1954) -- [ c.100 , c.101 ]

Свойства и химическое строение полимеров (1976) -- [ c.285 ]

Теоретическая электрохимия (1965) -- [ c.304 , c.308 , c.309 ]

Теоретическая электрохимия Издание 2 (1969) -- [ c.306 , c.308 ]

Теоретическая электрохимия Издание 3 (1975) -- [ c.322 , c.329 , c.330 ]

Курс теоретической электрохимии (1951) -- [ c.330 ]

Электродные процессы в органической химии (1961) -- [ c.24 ]

Теоретическая электрохимия (1959) -- [ c.0 , c.442 ]

Курс качественного химического полумикроанализа 1973 (1973) -- [ c.220 ]

Свойства и химическое строение полимеров (1976) -- [ c.285 ]

Руководство к практическим занятиям по коллоидной химии Издание 3 (1952) -- [ c.15 , c.127 ]

Руководство к практическим занятиям по коллоидной химии Издание 4 (1961) -- [ c.16 , c.151 ]

Теоретическая электрохимия Издание 3 (1970) -- [ c.0 , c.442 ]

Электрохимия органических соединений (1968) -- [ c.12 ]

Основы физической и коллоидной химии Издание 3 (1964) -- [ c.213 ]

Электрохимия металлов и адсорбция (1966) -- [ c.0 ]

Теоретическая электрохимия (1981) -- [ c.136 , c.285 ]

Теория абсолютных скоростей реакций (1948) -- [ c.549 ]

Учебник физической химии (0) -- [ c.367 ]

Химия лаков, красок и пигментов Том 2 (1962) -- [ c.210 ]

Перемешивание в химической промышленности (1963) -- [ c.184 , c.225 ]

Курс физической химии Издание 3 (1975) -- [ c.682 ]

Полярографический анализ (1959) -- [ c.43 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Взаимодействие диффузионного слоя с ударной волной

Внешний массоперенос и коэффициент массопереноса. Диффузионный слой и пленка Нернста. Эмпирические формулы теории подобия

Градиент концентрации в диффузионном слое

Данквертса диффузионного пограничного слоя

Диффузионная модель насадочного слоя

Диффузионное перераспределение углерода на границе коКс-металл и в зоне контакта слоев биметаллических материалов

Диффузионные процессы, которые можно осуществить в фонтанирующем слое

Диффузионные явления в приповерхностном слое кристалла

Диффузионный двойной слой

Диффузионный перенос вещества в зернистом слое

Диффузионный пограничный слой толщина

Диффузионный пограничный слой. Уравнения теории пограничного слоя при наличии массообмена

Диффузионный поток в стационарном слое

Диффузионный слой в неперемешиваемом электролите

Диффузионный слой в перемешиваемом электролите

Диффузионный слой влияние конвекции

Диффузионный слой влияние конвекции на толщина

Диффузионный слой деионизация после второй сатурации

Диффузионный слой и совместный разряд ионо

Диффузионный слой и электроды второго род

Диффузионный слой изменение со временем

Диффузионный слой при катодном восстановлении

Диффузионный слой при катодном восстановлении серебра

Диффузионный слой распределение концентраци

Диффузионный слой ребра

Диффузионный слой толщина при ламинарном течении

Диффузионный слой, емкость

Диффузионный трехфазном псевдоожиженном слое

Емкость электрода влияние диффузионного слоя

Интегральные уравнения диффузионного пограничного слоя

Исследование диффузионных параметров жидкокристаллических слоев

Конвективные массоперенос и диффузия. Гидродинамический и диффузионный пограничные слои. Сопоставление теории Нернста с теорией конвективной диффузии

Ламинарный диффузионный слой в вязкой жидкости

Массообмен частиц и капель с потоком при больших числах Пекле (теория диффузионного пограничного слоя)

Массоперенос к твердым частицам. Приближенный метод интегрирования нестационарных уравнений диффузионного пограничного слоя

Мембраны диффузионный слой

Модель пограничного диффузионного слоя

Нернста Бруннера модель диффузионного слоя

Нестационарная диффузия к сферической капле при установившемся стоксовом обтекании и в потенциальном потоке. Приближение диффузионного пограничного слоя

О фазовом составе диффузионных слоев при реакционной диффузии

Область передней критической точки и диффузионный пограничный слой

Омическая поляризация как следствие сопротивления диффузионного слоя, зависящего от тока

Определение толщины диффузионного слоя при электролиз

Основы теории диффузионного пограничного слоя

ПРОЦЕССЫ И АППАРАТЫ Шульц, В. Г. Квасова. Расчет диффузионного сопротивления газовой фазы при окислении п-ксилола воздухом в барботажном слое

Перенапряжение диффузии при постоянном переносе через диффузионный слой

Перенапряжение при постоянном переносе через диффузионный слой

Перенос примесей диффузией и конвекцией прн неравномерном распределении примесей на внешней границе диффузионного пограничного слоя

Пограничный диффузионный слой

Пограничный слой гидродинамический диффузионный

Пограничный слой диффузионный, применение метода

Пограничный слой турбулентный диффузионный

Пограничный слой, диффузионны движении

Примеры диффузионных пограничных слоев

Роль диффузионных процессов при миграции загрязненных вод через покровные и разделяющие слои

Скорость диффузии. Диффузионный слой

Слой пограничный диффузионны вращающемся в однородном осевом потоке

Слой пограничный диффузионны давления на внешней границ

Слой пограничный диффузионны длинном

Слой пограничный диффузионны на вращающемся цилиндрическом крыле

Слой пограничный диффузионны при высокой температуре поверхности

Слой пограничный диффузионны при линейной зависимости вязкости ог температур

Слой пограничный диффузионны при обтекании равновесным диссоциированным газом

Слой пограничный диффузионны при числе

Слой пограничный диффузионны приводимом во вращение из состояния покоя

Слой пограничный диффузионны ударной трубы

Температурный и диффузионный пограничные слои в несжимаемой жидкости

Теория внешнедиффузионной кинетики ионного обмена, основанная на обычном Законе массопереноса через диффузионный слой (теория Адамсона и Гроссмана)

Теория пограничного диффузионного слоя

Тепло-диффузионные процессы сушки твердых тел газом, проходящим через слой материала

Тепло-диффузионные процессы сушкн твердых тел газом, проходящим через слои материала

Толщина диффузионного слоя

Толщина диффузионного слоя критическая

Трехмерный диффузионный пограничный слой. Произвольная форма частиц

Фонтанирующий слой диффузионные процессы

Цепи приводные Отношение толщины диффузионного слоя к толщине детали

Цепи приводные Отношение толщины диффузионного слоя к толщине детали f Предельные отклонения шага

Эволюция диффузионного слоя перемешивания двух газов при взаимодействии его с ударными волнами

Явление миграции ионов н омическое падение потенциала в диффузионном слое



© 2025 chem21.info Реклама на сайте