Кавагути

Для более высоких значений критерия Рейнольдса Кег <70 Кавагути [9] получил решение уравнения Навье-Стокса в форме (1.12) для случая обтекания твердой сферы с помощью приближенного вариационного метода Галеркина. Хамилек с соавторами [10, И] развил далее этот подход, получив приближенное решение при обтекании твердой сферы для значений Кв2<5000 и при обтекании жидкой капли или газового пузыря для Яб2 <80. [c.12]

Численные решения уравнения Навье - Стокса для промежуточных значений критерия Рейнольдса. Численное решение задачи обтекания твердой сферической частицы впервые проводилось Кавагути [20], который применил конечно-разностный метод, используемый в работе Тома [21] для течения вокруг цилиндра при Re= 10. В дальнейшем этот метод был усовершенствован и в ряде работ развит в релаксационный метод (метод Саусвелла), - см., например, [22]. Дженсоном [4] метод Саусвел-ла был применен к решению уравнений Навье—Стокса для течения вокруг сферы при Re = 5 10 20 и 40. Хамилек с соавторами [23], используя ту же разностную схему, что и Дженсон, построил решение для Re <100. Решение уравнений Навье - Стокса при Re <100 можно найти также в работе Симуни [24], где стационарная задача обтекания сферы рассмотрена с использованием разностной схемы для нестационарных уравнений методом установления. [c.19]

II Тпеном [31], которые использовали метод Кавагути [32]. Обзор этих работ был дан Броунштейном и Фишбейном [33]. Во всех случаях решение уравнения Навье — Стокса показало наличие в дисперсной фазе при Ке 1 циркуляционных токов. [c.200]

Джонсон, Хамелек и Хотон [46, 47] изучали массопередачу, сопровождающуюся реакцией первого или второго порядка в сплошной фазе, при средних значениях Ке. Для случая газовых пузырей с развитой циркуляцией авторы использовали распределение скоростей по Кавагути [48], а для более высоких значений Ке — профиль скоростей потенциального потока. Система уравнений конвективной диффузии была решена авторами вплоть до значения Ке = = 200. Полученные результаты оказались очень близкими к результатам, которые дает использование пенетрационной теории. [c.233]

Влияние вытяжки на инфракрасный дихроизм изучали Ка-роти и Дюзенбари [977]. Вопросами вытяжки волокна занимались Мазов [978] и Кавагути [979]. [c.263]

Кавагути [998] показал, что динамические и диэлектрические свойства поликапроамида связаны между собой. [c.265]

Кавагути [998] установил внутреннюю корреляцию между динамическими и электрическими свойствами поликапроамида Найдены три области дисперсии. Высокотемпературная область связывается с наличием водородных связей, а другие — с ди-польным взаимодействием между амидными группами. [c.266]

Кавагути 39 3 методом горизонтально-вибрирующей консоли исследовал изменение модуля и тангенса механических потерь волокон полиэтилентерефталата при температуре от —70° до + 150° С в интервале частот 100—200 гц. Им были обнаружены две области максимума тангенса механических потерь около 100° и около —40° С. Величина высокотемпературного максимума тем больше, чем меньше степень кристалличности и вытяжки. Этот максимум связан с началом сегментального движения в аморфной фазе. Низкотемпературный максимум также сни- жается с увеличением степени кристалличности. [c.244]

Исследование проведено в рамках теории диффузионного пограничного слоя. Для составляющих скорости жидкости вокруг капли взяты выражения из работы [1], авторы которой, по аналогии с методом Кавагути [2] для твердых сфер, произвели расчет профилей скоростей при ламинарном обтекании сферических капель вязкой несжимаемой жидкостью и получили уравнения для внешней и внутренней функций тока в зависимости от двух параметров числа Рейнольдса (Ке) и соотношения вязкостей дисперсной и сплошной фаз ( ioтu). [c.7]

Для более высоких значений Ке (Ке < 70) Кавагути [11] исследовал течение вокруг твердой сферы с помощью приближенного вариационного метода (типа метода Галеркина). Успех применяемого метода в значительной мере зависит от удачного выбора системы аппроксимирующих функций. Предпринятая Кавагути попытка построить решение для Ке > 70 с той же аппрокси мирующей функцией тока не имела успеха. Трудность получения удовлетворительных результатов при возрастании Ке во многом обусловлена сложной структурой потока. Как отмечалось выше, отрыв потока наблюдается уже при Ке л 20. С увеличением критерия Рейнольдса точка отрыва потока от сферы перемещается вверх по течению. При этом за сферой возникает возвратно-вихревое течение жидкости. В опытах Танеды [12] были измерены продольные и поперечные размеры вихрей при Ке < 300. Отрыв потока наблюдался при Ке 24. При Ке 100 образовавшиеся вихри занимают заметную часть кормовой области сферы. Дальнейшее повышение критерия Рейнольдса приводит к тому, что вихри начинают колебаться, а затем уносятся набегающим потоком жидкости. Согласно наблюдениям Молера [13], при Ке 500 вихри сносятся набегающим потоком в область турбулизируемого за сферой следа. Столь сложная картина течения вокруг сферы вряд ли может быть описана стационарными уравнениями ламинарного движения. Следует ожидать, что стационарные уравнения удовлетворительно описывают картину течения, когда вихревые движения за сферой устойчивы. При очень больших значениях Ке на лобовой поверхности сферы образуется тонкий пограничный слой и решение в области до точки отрыва потока от сферы может быть получено в приближении гидродинамического пограничного слоя [14, 15]. Точка отрыва потока при ламинарном пограничном слое расположена примерно на экваторе сферы. [c.16]

Обтекание капель и пузырьков изучено меньше. После решений Тейлора и Акривоса [10] область значений критерия Рейнольдса была расширена в работах [19, 20] до К е < 80, причем в качестве метода решения уравнений Навье —Стокса был выбран тот же вариационный метод, что и в исследованиях Кавагути [11]. Следует отметить, что хотя значения коэффициента сопротивления рассчитанные вариационными методами, дают приемлемую погрешность, предсказанные значения локальных гидродинамических характеристик, таких, как картины линий тока, размеры вихревого кольца, оказываются мало пригодными. [c.17]

В недавно опубликованных работах Хамилека с сотруднИ ками (6, Т задача о вязком обтекании сферических капель для промежуточных чисел Ке решалась приближенно с использованием метода Кавагути [8],, впервые рассмотревшего подобную задачу применительно к твердой сфере. Уравнения неразрывности и движения для стационарного течения вязкой несжимаемой жидкости могут быть записаны в виде [c.20]

Кавагути исследовал обтекание твердой сферы потоком несжимаемой вязкой жидкости, исходя из приближенного решения уравнения (7) при граничных условиях [c.22]

Кавагути предлагает искать приближенное решение уравнения (7) методом Галеркина с аппроксимирующей функцией в виде ряда [c.22]

Согласно методу Галеркина, функция (12) должна удовлетворять граничным условиям (9) —(11). Для определения неизвестных коэффициентов необходимо иметь тп алгебраических уравнений. Кавагути полагает в уравнении (12) п—2. Тогда граничные условия (9) и (10) дают четыре уравнения. Использование условий Галеркина дает еще два уравнения, т. е. всего шесть. Таким образом т ограничено тремя. В то же время, желая иметь в выражении для аппроксимирующей функции возможно больше членов ряда по степеням 1/г по сравнению с членами по 0, Кавагути полагает т=4. Для получения двух недостающих уравнений Кавагути ставит дополнительное граничное условие на поверхности сферы [c.22]

При подстановке соотношений (15) в уравнения (16) и (17) и выполнении интегрирования для коэффициентов Л[ и Bj получаются два нелинейных алгебраических уравнения, замыкающих систему. Решение их в зависимости от числа Рейнольдса приведено на рис. 1. Для коэффициента лобового-сопротивления Кавагути получил формулу —-— [c.23]

Кавагути предлагает аппроксимировать уравнение (7) функцией [c.24]

Коэффициенты Ац и ределяются аналогичным разом. Построенное решение дает хорошее совпадение с решением Стокса при Ке-)-0 и находится в удовлетворительном соответствии с экспериментальными данными вплоть до чисел Ке 20. При Не >20 решение первым способом дает лучшие результаты.. Сочетание обоих методов позволяет получить удовлетворительные результаты в области чисел Рейнольдса 0<Ке 70. Успех применяемого метода в значительной мере зависит от удачного выбора системы аппроксимирующих функций. Кавагути отмечает, что приытка построить решение для чисел Ке>70 с той же функцией тока не имела успеха. [c.24]

Метод, предложенный Кавагути, в дальнейшем был использован Хамилеком и Джонсоном [6] при решении задачи о движении капли в потоке вязкой несжимаемой жидкости. Для внешней функции тока авторы взяли выражение (14), для внутренней [c.24]

В работе приведены расчетные данные Для отношения вязкостей Х= 10 (Х- -оо) в зависимости от числа Re, При 10 < Re <70 эти результаты совпадают с расчетами Кавагути для твердой сферы. В отличие от Кавагути авторам работы удалось значительно рас-ширить интервал чисел Рейнольдса. Сопоставление расчетных значений для полного коэффициента трения при Х=10 с экспериментальными для твердой сферы дало удовлетворительное соответствие для Re <500 (рис. 3). [c.27]

Показано, что решение Кавагути для твердых сфер и Хамилека и Джонсона для жидких капель и газовых пузыреД Sfoiyr быть с успехом Использованы для предсказания средних ха )актеристик потока (лобового и полного коэффициентов сопротивлений). [c.30]

Для определения корректности применения формул Кронига и Бринка при больших Ие нами [21 ] было приближенно решено уравнение конвективной диффузии с использованием выражения для функции тока, полученного Хамилеком и Джонсоном [22, 23]. Эти авторы при приближенном решении уравнений Навье — Стокса для обтекания жидкой сферической капли или газового пузыря при Ие > 1 использовали метод, подобный методу Кавагути для твердых сфер [24]. [c.142]

Сулейманова [640] показала, что прочность капронового корда резко понижается нри повышении температуры. Так, при 40° прочность падает на 5%, а при 140° — на 60% (см. рис. 269, стр. 445). Одновременно падает также и модуль эластичности. Такие же выводы сделал Кавагути [641], исследовавший динамические механические свойства вибрационным методом при различных температурах, прп 100 цикл сек. Им были исследованы зависимость модуля эластичности и (д б от температуры для многих полиамидов. [c.383]

Итоги науки химические науки химия и технология синтетических высокомолекулярных соединений том 3 выпуск 1 книга 2 (1959) -- [ c.312 , c.398 ]

Газовая хроматография - Библиографический указатель отечественной и зарубежной литературы (1967-1972) Ч 1 (1977) -- [ c.203 ]

Методы элементоорганической химии Хлор алифатические соединения (1973) -- [ c.31 , c.111 , c.552 , c.558 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология