О равновесии капель и пузырей

Большое значение как при периодической, так и непрерывной организации процесса, имеет характер движения потоков — прямоток, противоток или перекрестный ток. Структура потоков в аппарате (полное вытеснение, полное перемешивание или их комбинация) определяет выбор математической модели процесса, включающей уравнения, описывающие статику и динамику, а также граничные и начальные условия и другие характеристики процесса. Составление математической модели в каждом частном случае ведется в соответствии с системным подходом к процессу процесс разбивают на элементарные стадии, расположенные в иерархическом порядке. На первом уровне математической модели обычно располагают зависимости, описывающие условия равновесия, а также характер химических превращений (если они имеют место). На втором иерархическом уровне описываются закономерности элементарных процессов переноса, идущих в единичном зерне, в одной капле, пузыре и т. п. Третий уровень соответствует моделированию процесса в целом слое, на тарелке и т. д., включая в себя зависимости второго уровня. На четвертом уровне принимается во внимание расположение отдельных слоев, тарелок, теплообменных устройств в целом аппарате (с учетом фактора масштабирования). Пятый уровень включает описание гидродинамики и массообмена в каскаде реакторов или агрегате. [c.74]

Если при прохождении пара через слой промывочной воды не установилось равновесие между веществами, растворенными в паре и окружающем слое воды, т. е. не установился отвечающий данным условиям коэффициент распределения между двумя фазами, то переход этих веществ из пара будет продолжаться над слоем промывочной воды, но уже в капли воды, образующейся при разрыве пузырей пара, при выходе их в паровой объем барабана. [c.100]

Простейшая статическая модель отрыва легкой капли или пузыря представлена на рис. 1.1.2.1, в соответствии с которым условия отрыва капли можно представить как равновесие сил поверхностного натяжения, удерживающих каплю по периметру отверстия, и равнодействующей сил тяжести и Архимеда [c.9]

В ряде работ [129 135—137 138, 1974 139 143] анализ массообмена газового пузыря с плотной фазой псевдоожиженного слоя также основывался на использовании предположения о полном перемешивании целевого компонента внутри области циркуляции газа. В работе [129] задача о массообмене газового пузыря с плотной фазой решалась с использованием модели Мюррея движения газовой и твердой фаз. В этой работе анализировалось также влияние адсорбции целевого компонента твердыми частицами на процесс массообмена между пузырем и плотной фазой, причем предполагалось, что адсорбционное равновесие между газом и твердыми частицами устанавливается мгновенно. Результаты решения задачи подобной той, которая рассмотрена в данном разделе, приводятся также в работе [135]. В работе [136] задача о диффузии целевого компонента из области циркуляции газа рассматривалась в рамках полуэмпирического подхода, основанного на использовании формулы, описывающей диффузию вещества из капли. В работе [137] решалась плоская задача массообмена при больших числах Пекле. В работе [138, 1974] задача о массообмене пузыря с плотной фазой решалась при условии, что псевдоожиженный слой имеет переменное поперечное сечение. В работе [139] рассматривался нестационарный массообмен газового пузыря с плотной фазой при наличии химической реакции в предположении, что имеет место идеальное перемешивание газа внутри пузыря и прилегающей к нему области замкнутой циркуляции газа, а число Пекле мало. В работе [143] для описания массообмена газового пузыря с плотной фазой слоя использовалась теория, аналогичная пенетрациоНной теории Хигби. [c.191]

В двухфазной системе насыщенный пар — вода независимо от того, какая из этих фаз преобладает количественно, и независимо от вида поверхности, разделяющей эти фазы (пузыри пара в воде или капли воды в паровом потоке), состояние термодинамического равновесия растворенного в обеих фазах вещества характеризуется константой равновесия, которая носит название коэффициента распределения. Коэффициент распределения выражается через [c.116]

Трудности экспериментального наблюдения и исследования некоторых процессов роста и отрыва пузырей при кипении жидкостей не должны нас смущать. В 1.10, 1.11 уже отмечалось подобие состояний и процессов, происходящих с пузырями и каплями. Поэтому в настоящем разделе мы рассмотрим некоторые случаи равновесия и неустойчивости на примере капель, так как, согласно теореме подобия (см. 1.11), наши результаты в равной мере можно будет переложить и на соответствующие состояния и процессы с пузырями в жидкости. [c.71]

Пузыри и капли. Под пузырями мы понимаем либо обычные пузыри, в которых воздух или пар заключены в тонкую пленку, либо полости в жидкости, заполненные паром. Капли — это шарики жидкости, находящиеся в равновесии с ее. паром. Притщипнальное различие между обычнььми пузырями и полостями только одно первые имеют две поверхности, а вторые — одну. Почход к рассмотрению в обоих случаях во многом одинаков, однако в случае обычных пузырей не нужно забывать о множителе 2 (который учитывает большую площадь поверхности). [c.216]

Рассмотрим теперь другой случай равновесия, к которому, в частности, относятся явления прилипания капель и пузырьков. Пусть фаза (а) по-прежнему представляет собой каплю или пузырь, а фаза (Р) —нерастворимое в фазах (а) и (у) тело с плоской поверхностью (рис. 28). Независимо от состава фазу (р) можно считать однокомпонентной, и, если фазы (а) и (у) состоят из п компонентов, всего в системе содержится п+ компонентов. Состояние фазы (Р) характери-зуется уравнением [c.294]