Охлаждение шара

Стационарное распределение т-ры получается из решения (9) при т -> 00. При (, = О нз ур-ния (9) следует решение задачи о нагреве (охлаждении) шара без внутр. источника (стока) теплоты. [c.527]

Опытные данные (при охлаждении шаро-воздушной смеси в трехступенчатой установке из скрубберов Вентури [c.12]

Рис. П1-3. Нагрев и охлаждение шара.

В заключение укажем на аналогию между процессами сорбции в сферическую частицу из потока или десорбции из частицы сорбента, омываемой потоком, и процессами нагревания или охлаждения шара в потоке. Процесс нагревания или охлаждения шара в зависимости от условий может определяться либо теплопроводностью шара, либо теплопроводностью окружающей жидкости, либо тем и другим. Однако при математическом описании следует иметь в виду, что при равновесии на границе раздела фаз температура постоянна, в то время как концентрация претерпевает скачок. Следовательно, при сравнении этих двух случаев концентрация не является аналогом температуры. Аналог температуры — величина а/у, где у — коэффициент Генри. Для потока принимается, что у = 1. [c.79]

Взвесить на аналитических весах стеклянный шар (рис. 51) емкостью около 150 мл, налить во взвешенный шар 5—6 мл исследуемой жидкости. Для этого нагреть шар и погрузить конец его капилляра в жидкость. Жидкость будет втягиваться в шар по мере его охлаждения. Шар с жидкостью весь до капилляра погрузить в стакан с нагретой дистиллированной водой и закрепить его там с помощью деревянной держалки и штатива. Дать жидкости, находящейся в шаре, полностью испариться. Записать температуру водяной бани. После этого пламенем спиртовки запаять конец капилляра. Вынуть шар из стакана и повернуть его капилляром вниз, вещество в шаре сконденсируется и заполнит часть капилляра. Если ка- [c.65]

Этот грубый качественный анализ (без учета непостоянства как ю при переменной вязкости, так и д при охлаждении шара с переменным отрицательным источником на поверхности) дает возможность предсказать четыре тепловых режима испарения растекающейся капли в грануле (рис. 8) [c.55]

Отметим, что полученные величины коэффициента теплоотдачи достаточно близко соответствуют величинам, полученным при охлаждении шара в потоке масла при прочих равных условиях (с точностью до 10%) Это расхождение объясняется значительной разницей формы указанных тел и еще раз подтверждает несостоятельность подобных упрощений при определении коэффициентов теплоотдачи. [c.222]

Рассмотрим охлаждение шара в среде с постоянной температурой и с постоянным коэффициентом теплоотдачи а на его поверхности. В начальный момент времени при т=0 все точки шара с радиусом го имеют одинаковую температуру о- При заданных условиях температура для любой точки шара будет функцией только времени и радиуса. Требуется найти распределение температуры внутри шара. [c.94]

Квазистационарный режим как метод исследования весьма часто используется в различных задачах конвективного теплообмен Э. Для кипящего слоя этот оригинальный метод впервые был исследован М. С. Шарлов-ской [189]. Сущность его применительно к кипящему слою заключается в создании такого режима, при котором охлаждение частиц происходит в среде с линейным изменением температуры. Одним из преимуществ этого метода является возможность расчетного определения температуры частиц. Кроме того, квазистационарный режим позволяет получать одинаково точные результаты расчета в любой момент процесса и учитывать условия внутреннего прогрева частиц. Математические зависимости для температуры шарообразной частицы получены М. С. Шарловской при изучении охлаждения шара в среде с линейным изменением температуры. [c.62]

На фиг. 277 приведена диаграмма состояния для воды в области, прилетающей к тройной точке О (р = 4,6 мм рт. ст. I = 0,0075° С). На диаграмме нанесены кривые равновесия между жидкостью и ее паром (ОЛ), между жидкостью и льдом ОВ) и между льдом и паром льда ОС). Непосредственно из диаграммы очевидно, что если понижать температуру пара при постоянном давлении, значение которого меньше давления в тройной точке, то при достижении кривой равновесия ОС лачнется процесс превращения пара в твердое ссх таяние, или, как его еще называют, процесс десублимации. Если же вести процесс охлаждения шара при давлении, превышающем давление в тройной точке, то по достижении кривой равновесия ОА водяной пар будет превращаться в жидкость и при дальнейшем понижении температуры жидкость охладится до температуры затвердевания (достигнет равновесной кривой ОВ), после чего начнет образовываться лед уже из жидкости, а не из пара. [c.411]

Охлажденные шары выводятся из суженной части ка1иеры газификации при помощи особого устройства и направляются в элеватор, который транспортирует их в бункер. Из бункера шары поступают в Нагревательную камеру, замыкая тем самым цикл своего движения. [c.87]

Постановка задачи. Дано сферическое твердое тело (шар) при температуре Тд. В начальный момент времени шар помеи ается в неограниченную среду с температурой Тс<СТд. Охлаждени шара происходит путем теплопроводности. Найти распределение температуры в любой момент времени. [c.391]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология