Неравновесность некогерентная

Вывод I. Для любого стационарного некогерентного неравновесного 0 фурье-спектр и спектр медленного прохождения тождественны (с точностью до множителя), если угол поворота импульса мал и если возмущение, вызываемое РЧ-полем, при медленном прохождении невелико. [c.206]

Некогерентное неравновесное состояние. Каждая из независимых спиновых систем ансамбля находится в состояниях, которые являются собственными состояниями гамильтониана или их суперпозицией, причем значения фаз случайны по ансамблю. Распределение вероятности заселения различных уровней энергии не соответствует распределению Больцмана. [c.207]

Приложение РЧ-импульсов к когерентно неравновесным системам влечет за собой целый ряд явлений, которые мы подробно обсудим в гл. 8 под названием Перенос когерентности . В данном же разделе сосредоточим внимание на свойствах некогерентной не-равновесности. [c.207]

Некогерентное неравновесное состояние <т(0-) с населенностями Рг можно записать через одноэлементные операторы поляризации определяемые выражением (2.1.135) [c.207]

На рис. 4.4.3 приведен пример зависимости фурье-спектра от /3 в случае некогерентной неравновесной системы. Теоретический спектр содержит четыре линии слабо связанной АХ системы, в которой населенности уровней, соответствующих двум переходам, инвертированы вследствие химически-индуцированной ядерной поляризации (ХПЯ) в предположении триплетного предшественника [4.134]. При малых /3 интенсивности линий отражают соответствующие разности населенностей, но при /3 = тг/2 интенсивности внутри каждого дублета выравниваются. [c.213]

Другим широко известным примером является процесс лазерной генерации. Лазер непрерывного действия представляет собой сильно неравновесную открытую систему, образованную активными атомами и модами электромагнитного поля в резонаторе. Эта система выводится из равновесия благодаря постоянному притоку энергии от внешнего некогерентного источника оптической накачки. Подступающая энергия не накапливается в лазерной системе, а непрерывно покидает ее в форме электромагнитного излучения и потока тепла. Когда интенсивность накачки мала, генерируемое лазером излучение состоит из случайных, не сфазированных между собой цугов волн. Если, однако, повышать мощность накачки, то после достижения некоторого порога лазерное излучение становится когерентным, т. е. начинает представлять собой как бы один гигант- [c.5]

Генерация лазерного излучения считается примером временной С. Лазер непрерывного действия-сильно неравновесная открытая система, образованная возбужденными частицами (атомами, молекулами) и модами электромагн. поля в резонаторе. Неравновесность этой системы поддерживается непрерывным притоком энергии от виеш. некогерентного источника (накачкой). При малых интенсивностях накачки излучение системы состоит из не сфазированных между собой цугов волн. С повышением интенсивности накачки вплоть до нек-рой пороговой величины излучение системы становится когерентным, т.е. представляет собой непрерывный волновой цуг, в к-ром фазы волн жестко скоррелированы на макроскопич. расстояниях от излучателя. Этот переход к генерации когерентных колебаний можно интерпретировать как С. [c.291]

Слабосвязанные системы с неравновесными заселенностями (так называемые некогерентные неравновесные состояния см. разд. 4.4.3) могут быть представлены лишь через произведения операторов поляризации (iiks = а, ), причем каждое произведение отождествляется с некоторым заданным собственным состоянием. Например, для двухспиновой системы имеем [c.57]

Фурье-спектроскопия является универсальным методом, который может быть использован для исследования произвольных неравновесных состояний (т(О-), в то время как методы медленного прохождения применимы только тогда, когда система не изменяется со временем. Поэтому методы медленного прохождения и фурье-спектроскопии можно сравнивать лищь для систем, находящихся в стационарном состоянии [4.131]. Мы должны исключить случай когерентных неравновесных состояний, когда в матрице <т(0 ) в собственном представлении Ж содержатся недиагональные элементы, которые изменяются под действием гамильтониана. Однако можно рассмотреть случай, когда <т(0-) описывает произвольные населенности, которые могут отличаться от распределения Больцмана (так называемые неравновесные состояния первого рода [4.131] или некогерентная неравновесность ). Такие состояния могут создаваться, например, химически индуцированной динамической поляризацией и за счет ядерного или электронного эффектов Оверхаузера. Система может быть также подвержена процессам химического обмена в динамическом равновесии. [c.203]

Рис. 4.4.3. Моделирование зависимости фурье-спектра системы АХ, находящейся в некогерентном неравновесном состоянии (полученном в результате ХПЯ), от угпа поворота (3 РЧ-импульса. Заметим, что интенсивности линий внутри каждого дубпе-та выравниваются при = /2 и уже не отражают разности населенностей уровней, соответствуюищх наблюдаемым переходам. (Из работы (4.131].)

Справочник химика 21

Химия и химическая технология