Импульс угол поворота

Аналогично рассматривается вращательное броуновское движение, когда под действием случайных соударений частицы меняют момент импульса. Среднеквадратичный угол поворота зависит от времени [c.94]

Угол поворота импульса — угол (в градусах или радианах), на который поворачивается намагниченность после прохождения импульса (например, 90°-импульс, или я/2-им-пульс). [c.442]

На основании вышеизложенного импульс, соответствующий повороту вектора намагниченности на угол /3 вокруг положительной оси X (что приводит к преобразованиям z -у -z y), мы Определяем как импульс /3 . Соответствующий вектор магнитного поля Bt должен быть направлен вдоль отрицательной оси х для положительного 7. [c.49]

На рис. 4.2.5 приведены зависимости амплитуды сигнала от угла поворота 0 для разных отношений Т/Ти Видно, что оптимальный угол поворота уменьшается с уменьшением периода повторения импульсов. При Т ЪТх интерференция слаба, и более 95% равновесной намагниченности может быть переведено в поперечную плоскость. [c.160]

Оптимальный угол поворота импульса, при котором амплитуда сигнала достигает наибольшего значения, зависит от угла прецессии и определяется [4.95] выражением [c.162]

Рис. 4.2.10. Зависимость амплитуды и фазы сигнала от расстройки по частоте относительно боковых полос спектра импульсной последовательности. При расстройке О Гц резонансная частота совпадает с боковой полосой, а при расстройке 1 Гц резонансная частота расположена между двумя боковым полосами а — угол поворота РЧ-импульса /3 = б — угол поворота соответствует выражению (4.2.45)

Рис. 4.2.14. Зависимость доли инвертированной намагниченности - Л/г(0 + )/A/j O -) (в процентах) от отклонения угла поворота РЧ-импульса от идеального значения и параметра расстройки от резонанса Дйо/fii. а — обычный импульс с (3 = т 6—составной импульс (0Ы0 )т/г(0)о с = т/2 и 0 <== г в — та же последовательность, но угол поворота центрального импульса увеличен до = 1,33т (240°). (Из работы [4.86].)

Рис. 4.3.3. Функция 0(Т/Т ), определяемая выражением (4.3.26), которая описывает завнснмость чувствительности от интервала Т между импульсами при условии, что угол поворота за счет РЧ-импульса оптимизирован в соответствии с выражением (4.3.23) и период регистрации г" сохраняется постоянным. (Из работы (4.1].)

Вместо того чтобы оптимизировать угол поворота импульса 0 при фиксированном периоде повторения Т в соответствии с выражением (4.3.24), иногда более удобно задать некоторый желаемый [c.194]

Вывод I. Для любого стационарного некогерентного неравновесного 0 фурье-спектр и спектр медленного прохождения тождественны (с точностью до множителя), если угол поворота импульса мал и если возмущение, вызываемое РЧ-полем, при медленном прохождении невелико. [c.206]

В системах изолированных спинов, для которых справедливы приведенные выше уравнения, угол поворота зондирующего импульса может быть выбран равным /3 = тг/2. Однако в связанных системах эффект смешивания такого импульса приводит к потере информации [4.131]. Как показано в разд. 4.4.3, при малых углах поворота О < 0 < тг/2) интенсивности линий оказываются пропорциональными разностям населенностей соответствующих переходов, что позволяет наблюдать процессы релаксации в многоуровневых системах. [c.251]

Чтобы выбрать оптимальный угол поворота /3 смешивающего импульса, необходимо рассмотреть следующие свойства. [c.512]

Если третий импульс последовательности имеет угол поворота 0х = тг/2, то только косинус-модулированная составляющая переходит в наблюдаемую противофазную одноквантовую когерентность [c.594]

Длительность импульса. Импульс характеризуется длительностью (или Р У). При заданном значении РШ и известной величине //[ можно определить угол поворота вектора ядерной намагниченности [c.151]

Очевидно, что выгоднее увеличивать скорость удара, чем массу молотка. Однако эта выгода имеет свои границы. Получив импульс силы в результате удара в направлении, обратном направлению вращения ротора, молоток начинает поворачиваться (рис. 8.3.1.11) относительно точки подвеса (при этом угол поворота не должен превышать предельное значение, определяемое конструкцией молотка). Молотку мешает поворачиваться центробежная сила. Таким образом, его движение относительно оси подвеса напоминает колебания маятника, которые должны затухнуть за счет сил трения в оси подвеса за время одного оборота вала. [c.733]

Одну из дуг гониометрической головки ставят параллельно рентгеновскому пучку и юстируют по ней кристалл до максимального счета импульсов (наблюдение ведется с помощью самописца). Осуществляют поворот гониометрической головки на шпинделе на 180°, уменьшение счета импульсов указывает на неточность юстировки. Меняют угол fl так, чтобы получить максимальный счет. Истинная величина р, равна средней из двух измеренных. Затем для найденной величины р, кристалл юстируется по этой дуге по оценке максимальной скорости счета импульсов после поворота кристалла по углу ф на 180 не должно наблюдаться изменения счета. После этого кристалл поворачивают на 90° и проводят юстировку по другой дуге. Возможно эту процедуру придется повторить. После такой юстировки кристалла не должно быть каких-либо больших изменений счета импульсов в положениях отражения при повороте кристалла на 360°, которые нельзя было бы объяснить влиянием формы кристалла. [c.111]

Исследования показали, что регулирование воздуходувных машин частотой вращения приводного двигателя и дросселированием во всасывающей линии с точки зрения энергозатрат практически равноценно. Равноценно также регулирование дросселированием одной воздуходувки или одновременно несколькими. На основании этого на Люберецкой станции аэрации был предложен комбинированный метод регулирования. Этот метод заключается в том, что дросселирующий орган каждого агрегата включается в систему регулирования последовательно. При получении импульса из системы автоматического регулирования поворачивается на некоторый заданный угол затвор только одного агрегата, следующий импульс воздействует на затвор другого агрегата и т. д. Поочередным прикрытием затворов работающих воздуходувных машин на один и тот же угол поворота достигается регулирование всей воздуходувной станции. [c.285]

Плоскостное каналирование в изогнутых кристаллах. Искривление траектории заряженной частицы при ее движении вдоль изогнутого канала обусловлено наличием перпендикулярного импульсу среднего электрического поля, величина которого может достигать 10 — 10 СГСЭ. В [9, 10, 143] показано, что в связи с этим при каналировании ультрарелятивистских частиц в изогнутых кристаллах угол поворота вектора поляризации принимает большие значения (см. 25). Интересно, что этот угол можно определить по формулам (26.7) или [c.188]

В гомоядерных методах двумерного разделения могут возникать артефакты, если под действием рефокусирующего импульса угол поворота отклоняется от своего номинального значения = -к [7.10]. В разд. 8.3.1 показано, что при значительных ошибках в углах поворота 2М-спектр напоминает корреляционный спектр с задержкой регистрации (так называемый спектр корреляций спинового эха). Если ошибки малы, то нежелательные пути переноса когерентности можно устранить с помощью процедуры Ехогсус1е [7.11] или с помощью более простой последовательности с трехступенчатым циклическим изменением фазы [7.12]. Осложнения, возникающие из-за сильного взаимодействия, будут рассмотрены в разд. 7.2.3. [c.438]

Мы можем построить последовательность с лучшими характеристиками. Например, можно расширить нулевую полосу передатчика, добавив в последовательность новые нмпульсы с длительностями, определенными из коэффициентов биномиального разложения [21]. Используя введенное ранее сокращенное обозначе ние, мы можем записать последовательность прыжок-возврат как 1L Тогда другие представители этой серии будут выглядеть как 121, 1331, 14641 и т.д. (подразумевается, что все импульсы разделены задержками т). При этом импульс 1 не обязательно нмеет длительность я/2 важно, чтобы сохранялось правильное соотношение длительностей импульсов в последовательности. Имеет смысл только суммарный угол поворота всех импульсов, который определяет эффективный угол noeopoia намагниченности с-нгналов, находящихся иа расстоянии 1/2т от резонанса. Обычно он выбирается я/2 или меньше. Таким образом, обычный прыжок-возврат оказывается нетипичным представителем серии. [c.250]

Кривая sine л, соответствующая импульсу длительностью т, проходит через нуль каждые 2/х Гц область равного возбуждения находится внутри первой пары нулей, допустим, в области 0,2/т от центральной частоты. Однако с точки зрения селективности (т.е. отсутствия возбуждения прочих сигиалов) активную область следует распространить на большие расстояния, возможно, на 10/т от центральной частоты, поскольку заметное возбуждение наблюдается не только внутри первой пары нулей. Таким образом, чтобы избежать воздействия иа сигналы, не входящие в область 200 Гц, мы должны использовать импульс длительностью как минимум 50 мс прн этом следует выбрать такую напряженность поля, чтобы получить нужный угол поворота (например, 5 Гц для я /2-импульса). Учтите, что селективность такого эксперимента будет намного ниже величины, ожидавшейся на основании измерений только напряженности поля объясняется это формой импульса. Но прн своей недостаточной селективности импульс длительностью 50 мс пригоден для создания равномерного возбуждения лишь в узком диапазоне порядка 4 Гц вокруг резонансной частоты. [c.252]

Рис. 4.2.3. Завнснмость амплитуды и фазы сигнала от частотной расстройки О ДЛЯ одноимпульсного фурье-эксперимента. Предполагается, что в резонансе угол поворО та импульса /3 = 90°. а — абсолютное значение амплитуды сигнала как функция отношения 0/-уВ1. Здесь же для сравнения приведена соответствующая зависимость зтх/х [выражение (4.2.31)] б — фаза сигнала (г и эффективный угол поворота как функция отношения il/yB .

Угол наклона в определяется выражением (4.2.23), а эффективный угол поворота импульса /Зэфф — выражением (4.2.24). [c.161]

На рис. 4.2.6 приведены значения оптимального угла /Зопт для трех периодов следования импульсов Т в предположении, что Ti = Тг. Зависимость /Зопт ОТ положения линии особенно четко выражена для коротких периодов следования импульсов Т <Т. Ясно, что угол поворота импульса не может быть сделан оптимальным одновременно для линий с различными расстройками. [c.163]

Рис. 4.2.12. Траектории, описываемые группой векторов намагниченности, первоначально направленнь1х вдоль оси г, в результате действия последовательности импульсов (4.2.52). Угол поворота /3 РЧ-импульса изменяется в интервале 0,8 т/2 < /3 < т/2. Заметим, что векторы собираются в пучок вблизи экваториальной плоскости, поскольку длины дуг двух последовательных траекторий приблизительно одинаковы для всех /3 и направление вращения момента меняется на противоположное вблизи оси у после двух вращений векторы намагниченности проходят примерно один и тот же путь. (Из работы [4.106].)

Рис. 4.2.17. Экспериментальная проверка качества инверсии намагниченности, полученной с помощью трех составных импульсных последовательностей Л , н определяемых выраженямн [4.2.67], в зависимости от угла поворота импульса 0,6т/2 < Д < 1г/2 н параметра расстройки О < АВ0/В1 < 0,32. Заметим, что действие Л 2 при больших расстройках улучшается, если угол поворота меньше номинального значения т/2. (Из работы [4.87].)

Следует заметить, что угол поворота /3 неселективных и полуселек-тивных импульсов длительностью т дается выражением [c.214]

Влияние дополнительных боковых полос уже обсуждалось при рассмотрении некоторых связанных с этим экспериментов. Импульсные РЧ-поля применялись при гомоядерном спин-локинге [4.278, 4.279] и в экспериментах АОКР [4.280, 4.281], а также при гетероядерной кросс-поляризации, использующей условия Хартманна— Хана или ЛОКР [4.282, 4.283]. Экспериментальные данные свидетельствуют о том, что импульсную последовательность можно представить в виде суперпозиции непрерывных частот и оставить лишь те частоты, которые попадают в интересующий нас спектральный диапазон, при условии что частота повторения 1/т достаточно высока и угол поворота в = - уВрТр отдельными импульсами мал. Отклонения от этой простой картины возникают, когда в приближается к величине, кратной х в этом случае развитие во времени спиновой системы под действием импульсной последовательности [4.280, 4.281] должно быть вычислено точно. Многоимпульсные последовательности, применяемые для устранения гомоядерных дипольных констант взаимодействия и масштабирования гетероядерных взаимодействий, уже нельзя описать адекватно с помощью простого фурье-представления. [c.290]

В гетероядерных 2М-спектрах могут наблюдаться искажения, обусловленные несовершенством импульсов. Ложные сигналы (артефакты), вызванные тем, что угол поворота под действием рефокусирующих импульсов, приложенных к спинам 5, отличается от значения /3 = тг, можно устранить циклированием фазы [7.11]. Еще большие осложнения вызывает возникновение дополнительных сигналов, обусловленных неидеальностью инвертирующих /-импульсов [7.27], однако и они могут быть в значительной степени подавлены с помощью составных импульсов, менее чувствительных к ошибкам. [7.28]. При определенных условиях может наблюдаться еще одна разновидность артефактов, связанная с так называемыми иллюзиями развязки (разд. 4.4.7). [c.447]

Рис. 8.2.1. Последовательность РЧ-нмпульсов для гомоядерной корреляционной 2М-спектроскопии ( OSY) с подготовительным т/2-импульсом и смешивающим импульсом, имеющим угол поворота /3. Выбор путей переноса когерентности осуществляется циклированием РЧ-фаз <( i и Операторы плотности a в (8.2.1) — (8.2.3) соответствуют точкам, отмеченным на оси времени цифрами i = О, 1, 2, 3.

Интерферометр со всеми СВЧ-устройствами смонтирован на каретке с основанием и может передвигаться на роликах по направляющим по длине образующей натурного изделия. Каретка с интерферометром перемешается с помощью шагового двигателя с редуктором, расположенным непосредственно на подставке с направляющими. Применение шагового двигателя позволяет преобразовать команду, заданную в виде импульсов, в фиксированный угол поворота. Импульсы подаются для управления шаговым двигателем и коммутации электронного вольтметра. Тем самым создается возможность квантованного отсчета сигнала, непрерывно поступающего с измерительного усилителя при каждом фиксиро-ранном положении антенн, [c.207]

Мы до сих пор говорили о движении электрона в пространстве импульсов. Из уравнения Лоренца видно, что траектория электрона в пространстве импульсов тесно связана с проекцией траектории электрона в обычном пространстве на плоскость, перпендикулярную магнитному полю. Действительно, уравнения (4.6) показывают, что скорость электрона в каждый момент времени перпендикулярна скорости в пространстве импульсов р, А это значит, что проекция траектории электрона в координатном пространстве на плоскость, перпендикулярную магнитному полю, получается из его траектории в пространстве импульсов путем поворота на угол л/2 и изменения масштаба (умножения на с1еН). В частности, это означает, что период и частота движения электрона в координатном пространстве равны Гд и [c.50]

При движении релятивистской частицы в произвольном электрическом поле существует простая связь между углом прецессии спина и изменением направления импульса частицы [141]. Указанная связь позволяет при плоскостном каналировании определить угол поворота спина в рассмотренном в 25 эффекте, не обращаясь к конкретным моделям, описывающим распределение вну-трикристаллического поля. Ниже будем следовать рассмотрению этого вопроса, данному Любошицем в [14Г. [c.183]

Наличие сил взаимодействия приводит к необходимости более четко определить такие понятия, как соударение и область взаимодействия реагирующих частиц. Хотя эти термины и относятся к числу понятных всем, однако они не столь очевидны, как это кажется. Так, для жидкости понятие соударение вообще не идентифицировано. Следуя [1], будем называть областью взаимодействия область, ограниченную условием < г < г .х-Ограничение снизу с очевидно — это радиус жесткой оболочки частицы в модели жестких сфер, верхняя н е граница Гд х задается из условия, что силы взаимодействия между частицами больше сил, формирующих внутреннюю структуру каждой из частиц. Теперь соударение можно определить как такое состояние сблизивпшхся частиц, при котором любое изменение их внутренней структуры — химической или энергетической — обусловлено силами взаимодействия, возникающими между частицами. В результате соударения появляется искривление траектории движения и изменение импульса (если соударение неупруго). Соударение — процесс, протекающий во времени, его началом условно можно считать момент начала искривления траектории, а концом — завершение поворота на угол 0, после чего частица, продолжая инерциальное движение, более не меняет угла своей траектории. Промежуток времени между этими моментами есть время соударения. В течение этого времени [c.50]

После внедрения в 60-х годах электронно-вычислительной техники в физический эксперимент была реализована возможность получения спектров ЯМР высокого разрешения путем фурье-преоб-разования сигнала ССИ (см. гл. I 1.3) после воздействия короткого (порядка 10 5—10 с) мощного (от 1 кВт) импульса электромагнитного поля с несущей частотой V. Действие импульса продолжительностью (р состоит в повороте вектора намагниченности М на угол а, равный согласно (1.14) nBJp. [c.45]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология