Поверхностная теплоемкость

Величину Г мы будем называть в дальнейшем просто величиной адсобрции. Отметим, что под этим термином понимается именно гиббсовский избыток, а не полное количество адсорбата в адсорбционном слое . Для определения полного количества адсорбата в адсорбционном слое надо знать толщину этого слоя и распределение в нем концентрации адсорбата или сделать какие-либо допущения об этом (см. гл. IV). Гиббсовские определения величин адсорбции и других поверхностных термодинамических величин, отнесенных к единице площади поверхности (индекс з внизу), — свободной поверхностной энергии, поверхностной энтропии 55, поверхностной внутренней энергии 11 и поверхностной теплоемкости свободны от каких-либо допущений о толщине адсорбционного слоя. [c.106]

Дифференциальная мольная теплоемкость адсорбированного вещества. В выражении (111,72) s представляет собой дифференциальную мольную гиббсовскую поверхностную теплоемкость. Таким образом, из верхней строки выражения (111,72) следует, что дифференциальная мольная поверхностная теплоемкость ] [c.129]

АС5 — дифференциальное мольное изменение поверхностной теплоемкости [c.372]

В заключение отметим, что, согласно некоторым теоретическим оценкам теплоемкости порошков при низких температурах i[91], вблизи абсолютного нуля основной вклад в кажущуюся поверхностную теплоемкость очень маленьких частиц (около 100 А) может давать поступательное и вращательное движение самих частиц. [c.221]

Далее можно проверить предсказание скэйлинга для поверхностной теплоемкости на двумерной модели Изинга, так как она допускает точное решение как для свободных, так и для ферромагнитных граничных -условий [44, 48]. [c.348]

Заметим, что объемная теплоемкость С (Т) всегда должна быть интегрируемой функцией, даже если она расходится. В то же время поверхностная теплоемкость не должна быть и в данном случае действительно не является интегрируемой функцией. Индекс а — I, характеризующий расходимость теплоемкости, согласуется как с равенством а = а + 1 (когда сдвиг пропорционален 1/п), так и с равенством а = а + v. Поскольку а — О и V 1, как и в предыдущем случае, обе эти возможности неразличимы. Однако отрицательный знак основного слагаемого в (5.59) соответствует предсказанию теории самосогласованного поля, и, действительно, при ферромагнитных граничных условиях это слагаемое становится положительным. С другой стороны, величина этого слагаемого должна приводить, согласно (5.45), к значениям 6i 1,135 И boo 0,568, которые не согласуются с (5.579 (5.58). [c.349]

Подобная ситуация имеет место для пленок с периодическими граничными условиями Кроме того, Аллан получил одиннадцать членов разложения поверхностной восприимчивости простой кубической решетки и десять —для поверхностной теплоемкости. Наконец, Ватсон [55] рассчитал восемь членов ряда для поверхностных свойств объемноцентрированной кубической решетки и семь — для гранецентрированной. При анализе рядов для восприимчивости с целью нахождения критической точки Ос (л) мы пользовались главным образом известным методом отношений [2, 3]. Этот метод основан на асимптотической формуле [c.351]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология