Кривая течения неньютоновских жидкостей

Рис. 10.4. Общий вид кривой течения неньютоновской жидкости

Кривая течения неньютоновских жидкостей симметрична относительно начала координат т — у. Отношение напряжения к скорости деформации t/y = Ца называют кажущейся вязкостью [c.55]

Обш,его аналитического уравнения кривых течения неньютоновских жидкостей пет. [c.129]

Реологические кривые течения неньютоновских жидкостей обычно объясняют следующим образом. При малых усилиях сдвига (ir< 10 дин/см ) расплавы и растворы полимеров ведут себя как ньютоновские жидкости. Существующие в расплавах или растворах полимеров сетчатые структуры, переплетения и захлестывания макромолекул не нарушаются, так как усилие, применяемое для обеспечения течения жидкости, не способно снизить межмолеку-лярные взаимодействия г- Вязкость жидкости t)i в этих условиях остается постоянной и может служить характеристикой неньютоновской жидкости при малых градиентах скорости ее течения (максимальная ньютоновская вязкость).. [c.58]

Работа 33. Построение реологической кривой течения неньютоновской жидкости [c.172]

Классическая кривая течения неньютоновской жидкости имеет три участка. [c.75]

Общий вид кривой течения неньютоновской жидкости приведен на рис. 10.3. В области малых значений Р и с1и/(1х кривая имеет прямолинейный участок, т. е. раствор в этих условиях течет как ньютоновская жидкость, обладающая большой вязкостью т о=с1 а1. Постоянство вязкости на этом участке объясняется тем, что при малых значениях Р процессы ориентации и деформации макромолекул не влияют на вязкость жидкости. Этот начальный прямолинейный участок кривой бывает настолько малым, что его не всегда удается обнаружить (рис. 10.2, кривая 1). Вязкость 1)0, соответствующая малым значениям Р, может быть настолько велика, что в этих условиях материал можно считать твердым телом, не обнаруживающим течения при напряжениях сдвига (рис. 10.2, кривая 2) меньших Р (предельного статического напряжения). [c.153]

Общий вид кривой течения неньютоновской жидкости приведен на рис. У.1, кривая 2. Для сравнения тут же приведена прямая 1, [c.127]

Средний — криволинейный участок кривой течения неньютоновской жидкости (см. рис. 8.5, а) — называется структурной ветвью, так как при пере.ходе от одних значений ат и у к другим в этом интервале их значений совершается легко обнаруживаемое при измерениях вязкости изменение структуры полимера под влиянием сдвига. Это проявляется в зависимости отношения ат/у от напряжений и скоростей сдвига, т. е. в непропорциональности значений Ст и У- Каждая точка на структурной ветви кривой течения соответствует состоянию динамического равновесия между процессами изменения и восстановления структуры. [c.216]

Подобное рассуждение можно применить и к неньютоновским жидкостям кривые наиболее вязких жидкостей располагаются в верхней части логарифмического графика напряжение сдвига— скорость сдвига . Кривые течения неньютоновских жидкостей в-логарифмических координатах могут быть не прямыми линиями. [c.30]

Из данных уравнений вытекает зависимость, позволяющая определить расход в функции перепада давления для кривых течения неньютоновских жидкостей. [c.11]

Аналогично рассчитывают и предельное динамическое напрян ение сдвига 0. Давление /)стат при котором жидкость в капилляре вискозиметра приходит в движение, находят как среднее значение между максимальным давлением, когда жидкость еще находится в покое, и минимальным давлением, при котором она течет. Давление иаходят графически, экстраполируя прямолинейный участок кривой течения неньютоновской жидкости до оси абсцисс. Значения вязкости выражают в П или сП, значения Рк и 0 — в дин/см. [c.133]

Общий вид кривой течения неньютоновской жидкости показан на рис. 10.4. В области малых значений Р и du dx кривая имеет прямолинейный участок, т. е. раствор в этих условиях течет как ньютоновская жидкость, обладающая большой вязкостью Tio = tgai. Постоянство вязкости на этом участке объясняется тем, что при малых значениях Р процессы ориентации и деформации макромолекул не влияют на вязкость жидкости. Этот начальный участок кривой может быть настолько малым, что его не всегда удается обнаружить (рис. 10.3, кривая 1). Вязкость т]о, соответствующая малым значениям Р, может быть [c.188]

Несмотря на полезность, измерение структурной вязкости неныо-тоновской жидкости при двух различных параметрах Р и Рг. 1 и Ог или 71 и Гг) полностью не характеризует поведение прядильного расплава или раствора во всем диапазоне применяемых на практике усилий. Более ценными являются реологические кривые течения неньютоновских жидкостей в координатах и lgт. Для круглых труб или капилляров градиент скорости [c.57]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология