Симметричное течение относительно

Для проведения анализа гидродинамических проблем, связанных с течением жидкости через межлопастные пространства ротора мешалки, можно с некоторым приближением воспользоваться упрощенной теорией вихревых насосов [241]. Эта теория предполагает полную симметричность течения относительно оси вращения ротора [c.111]

Пусть два потока газовзвеси, вытекающие из трубопроводов одинакового диаметра, движутся навстречу друг другу с одинаковой скоростью (см. рис. 40). Течение симметрично как относительно оси трубопроводов, так и относительно границы встречи струй. Диаметр частицы и удельный вес ее постоянны. Если положить, что частица движется строго по оси трубопроводов, то действие сносящих сил на частицу исключается. Скорости обоих газовых потоков приняты постоянными и равными скорости газа для любого х, за исключением точки х = 0, где скорости газовых потоков равны нулю. Скорость же частицы при х = 0 равна скорости несущего газового потока на выходе из трубопроводов. Для упрощения расчета можно пренебречь гравитационными силами. С учетом перечисленных выше допущений дифференциальное урав- [c.136]

Результирующее течение, определяемое такими граничными условиями, может быть двух типов симметричное и антисимметричное течение относительно срединной плоскости центрифуги. Определим функцию тока 11] уравнениями [c.192]

Для понимания структуры пристенного течения в условиях воздействия центробежных сил наибольший интерес представляют особенности формирования вторичных течений непосредственно в окрестности линии сопряжения двух поверхностей. Напомним, что при продольном обтекании прямолинейной угловой конфигурации вторичные течения, величина которых не превышает 3—3.5 % от имеют вид замкнутых парных вихрей, симметрично расположенных относительно биссектрисы угла. В том случае измерение пространственных векторов скорости, например в [61, 68 , выполнялось в системе координат, связанной с внешней линией тока, которая совпадала с осью j , имеющей направление линии пересечения граней угла. Однако не вызывает сомнений, что, как и в других конфигурациях, картина распределения вторичных течений в поперечном сечении угла непосредственно определяется системой координат. Действительно, на рис. 3.27, 3.28 представлено распределение векторов скорости поперечного течения [v + W /U в поперечном сечении j = 1105 мм, полученное при обтекании модели R6 в системе координат, связанной с внешней линией тока (0 = 0°) и соответственно с направлением местной касательной к криволинейной 204 [c.204]

Описываемое этими формулами течение состоит из двух рядов вихрей, симметрично расположенных относительно серединной плоскости у = Ы2н периодичных вдоль оси х с периодом 1/2. На рис. 6.9 представлена иллюстрация вышеупомянутых структур для частного случая /г = 1м и v = = 165 Гц. [c.149]

Однако исследования, проведенные в ЦАГИ [3.20], показали, что протяженность области высокого уровня турбулентности потока по длине канала аэродинамической трубы можно существенно увеличить, если вместо сетки со множеством ячеек использовать только одну ячейку крупной сетки большого размера, занимающую все сечение канала. В этом случае обеспечивается симметричность и равномерность поля течения относительно оси канала. При этом в канале трубы можно создавать турбулентность относительно большого масштаба, который определяется, в основном, размером ячейки сетки. [c.164]

Точками ветвления являются фокусы эллипса X = у/3, у = О, и приведенное решение однозначно на всей плоскости X, у с разрезом < с у/З, у = О, соединяющим эти точки. Во внешней по отношению к эллипсу области разрезов нет. Линии тока этого течения, если они не попадают на разрез, замкнуты и симметричны относительно осей X и у. На рис. 4.4 они изображены в первом квадранте. Сверху и снизу от разреза значения и, как и значения V, различаются. Стрелками указано направление течения при С) > 0. [c.197]

На рис. 2.13 представлены кривые изменения температуры газа, полученные при зондировании сечений с двух диаметрально противоположных точек. Ход кривых АТ в сопловом сечении на расстоянии 2,0 и 2,5 калибра указывает на наличие различных по температуре потоков, не симметричных относительно оси, что подчеркивает проявление свойств струйного характера течения потоков в вихревой трубе. [c.61]

В 16 гл. VI отмечалось, что обычная симметричная двухатомная молекула обладает вращательными энергетическими уровнями, соответствующими только либо четным, либо нечетным значениям J (симметричные или несимметричные состояния). В большинстве случаев макроскопические свойства веществ практически не зависят от симметричности или несимметричности состояния молекул. Однако для водорода вследствие относительно больших интервалов в значениях вращательной энергии имеет место существенное различие в термодинамических свойствах симметричных и несимметричных состояний. Наблюдаемые свойства водорода зависят от относительных количеств последних. Так, в 1928 г. Джиок и Джонсон выдерживали газообразный Н2 при 85° К в течение 6 месяцев и при последующем сжижении обнаружили значительное изменение давления пара водорода по сравнению с первоначальным. Бонгоффер и Гартек, используя в качестве [c.241]

В стационарных режимах течение обычно симметрично относительно оси у = В, на которой при О < а Г могут быть поставлены условия симметрии ди/ду = О, у = О или 115 = О, д р/ду = 0. Граничные условия типа [c.201]

Свободные течения в виде факела сильно отличаются от естественной конвекции около поверхности, которая демпфирует возмущения. Среда имеет возможность пересекать среднюю плоскость двумерного факела, что оказывает непосредственное влияние на механизм роста возмущений. Такие течения со свободной границей значительно менее устойчивы при одинаковом числе Грасгофа, чем течения около поверхности. Возмущения, асимметричные относительно средней плоскости двумерного факела, сильнее дестабилизируют течение, чем симметричные возмущения. На рис. 11.8.1 приведены снимки плоского факела в воздухе при воздействии контролируемых возмущений различной частоты. В гл. 3 установлено, что температура в средней плоскости факела уменьшается с расстоянием вниз по течению пропорционально а скорость увеличивается как В ка- [c.84]

Поле течения (3.1), как и в случае капли, симметрично относительно плоскости 0 = я/2 и характеризуется двумя изолированными критическими точками г = 1, 0 = = 0иг — 1,0 = я (это точки стекания при Е О я натекания при Е <сО) и одной критической линией г = 1, [c.93]

Во многих течениях, индуцированных выталкивающей силой, существует круговая симметрия, так как поверхность или тело, около которых возникает течение, симметричны относительно вертикальной оси. Осесимметричные течения часто образуются, например, около длинного вертикального цилиндра, вертикального конуса или около сферы, если подвод энергии также обладает круговой симметрией. В ряде случаев можно воспользоваться приближениями пограничного слоя, аналогичными рассмотренным в предыдущих главах для двумерных вертикальных течений. Значительный интерес представляют также свободные осесимметричные течения типа пограничного слоя, например факелы и восходящие струи, в особенности при сбросе энергии и вещества в окружающую среду. В настоящей главе рассмотрим ламинарные вертикальные осесимметричные течения типа пограничного слоя, возникающие только под действием тепловой выталкивающей силы, оставляя рассмотрение турбулентных и сложных течений, индуцированных выталкивающей силой, на последующие главы. [c.178]

В вертикальных внутренних смешанно-конвективных течениях, рассмотренных в разд. 10.6, выталкивающие силы либо действуют в одном направлении с вынужденным потоком, либо противодействуют ему. В таком случае выталкивающие силы и, следовательно, результирующие характеристики переноса симметричны относительно оси трубы или средней плоскости между двумя поверхностями, расположенными параллельно друг другу. Однако на горизонтальные внутренние течения естественная конвекция оказывает иное влияние, поскольку выталкивающие силы действуют перпендикулярно направлению вынужденного потока. При возрастании выталкивающих сил симметричное вынужденное течение, наблюдающееся в случае отсутствия естественной конвекции, существенно искажается. В случае течения [c.641]

Однако при наличии в задаче нескольких ограничивающих поверхностей роль этого параметра во многом зависит от конкретной геометрии задачи. Рассмотрим, например, полость, изображенную на рис. 14.3.1, считая, что она заполнена чистой водой при температуре с = 0°С. Если 4 °С, т. е. 1, то вдоль холодной стенки полости возникает восходящее течение и развивается одноячеистая схема движения. Однако для любых 4>4°С 0 У <1, и между вертикальными границами полости располагается жидкость с максимальной плотностью, соответствующей температуре (т. Таким образом, изменение направления действия выталкивающей силы в рассматриваемой области происходит при 0 / <1. При этом в зависимости от соотношения между интенсивностью обратного течения и силами вязкости может возникнуть многоячеистый режим течения. При Я = 1/2 максимум плотности для кондуктивного температурного поля располагается посередине между вертикальными границами. Это характерно для любых значений и 1с, симметричных относительно т. е. для Я == = 1/2. При этом возникают симметричные ячейки, в которых жидкость вращается в противоположных направлениях. [c.329]

Влияние естественной конвекции на вынужденное течение в горизонтальном кольцевом канале исследовалось в работе [57] с помощью метода возмущений при низких числах Рэлея и с помощью конечно-разностного метода — при высоких числах Рэлея. Рассматривалось полностью развитое ламинарное течение в случае, когда одна стенка равномерно нагревалась, а вторая была теплоизолирована, и в случае, когда обе стенки равномерно нагревались. Рассчитаны характеристики теплообмена и особенности вторичного течения при Рг = 1 и отношениях диаметров стенок, равных 1,5 2 4 и 6. Возрастание числа Рэлея и изменение тепловых граничных условий приводят к заметному изменению картины вторичного течения. При нагреве одной стенки образуются две ячейки вторичного течения, симметричные относительно вертикальной оси. При нагреве обеих стенок количество ячеек возрастает до четырех, по две с каждой стороны вертикальной оси. Результаты расчета теплового потока вполне удовлетворительно согласуются с экспериментальными данными [77]. [c.650]

Несколько режимов течения для такой системы было рассчитано в работе [142]. Так, при Ка < 100 течение было симметричным относительно горизонтальной оси, причем влияния на распределение температур в кольце оно не оказывало. В результате изотермы представляли собой кривые, близкие к окружностям, а перенос тепла осуществлялся главным образом за счет теплопроводности. По мере возрастания чисел Ка изотермы начинают переходить в эксцентрические окружности, как это видно в правой части рис. 14.4.3 при Ка = 10 . Теплопередача продолжает осуществляться в основном опять же за счет теплопроводности. При еще более высоких Ка на стенках отделяются внутренний и внешний тепловые пограничные слои. При этом, как [c.286]

Аномальное изменение плотности пресной и соленой воды оказывает большое влияние на процессы свободной конвекции. Некоторые особенности этого влияния описывались нами в гл. 9 при анализе внешних течений. Характерные кривые изменения плотности с симметричным распределением плотности относительно экстремального значения температуры tm показаны на рис. 9.1.1. При переходе через tm направление действия выталкивающей силы и направление течения меняются на противоположные. На рис. 9.3.1 представлена также классификация различных режимов течения в зависимости от значений параметра [c.328]

Поскольку t И Тт изменяются синхронно, фурье-преобразование относительно t представляет собой одновременно и преобразование относительно Тщ. В двумерном частотном представлении оси 0)1 и о)т изменяются параллельно, но спектральный диапазон, охватываемый по 0)1, в X раз шире, чем по о)т- Положения пиков относительно 0)1-и о)т-осей соответствует химическим сдвигам по o)i в обычном обменном 2М-спектре, а форма линии содержит информацию о динамических процессах, происходивших в течение времени Тщ. В случае симметричного обмена между двумя положениями с одинаковыми населенностями и временами спин-решеточной релаксации, фурье-преобразование выражений (9.1.4) относительно тт дает следующие формы линий кросс-диагональных пиков [c.604]

Упражнение 2-5. Двуокись углерода дает две полосы поглощения в ИК-области, но только одну линию в Раман-спектре эти три полосы соответствуют различным колебаниям. Укажите три различных способа, которыми могут колебаться три атома в 0=С=0 один относительно другого так, чтобы центр тяжести не изменял положения. Определите, какие два из этих колебаний активны в инфракрасной области, т. е. делают молекулу электрически несимметричной (во время по крайней мере части колебания), и какое активно в Раман-спектре (т. е. происходит таким образом, что молекула остается электрически симметричной в течение всего времени колебания). [c.44]

Для жидкостей со сферически симметричными молекулами (или приблизительно сферически симметричными) АЯетар/АЯт18с3, в то время как для жидкостей с несимметричными молекулами это отношение равно 4. Следовательно, энергия активации вязкого течения жидкостей со сферически симметричными молекулами относительно велика, а значит, велика и энтропия активации. Такой вывод находится в согласии с экопериментом и указывает, что, как и следовало ожидать, симметричные молекулы в нормальном состоянии жидкости плотно упакованы. [c.128]

Ввиду симметрии стоксова поля течения относительно экваториальной плоскости шара Дф обладает равными и противоположными по знаку значениями в симметрично расположенных относительно этой плоскости точках. Аналогия с теорией потенциала приводит в этом случае к выводу, что шар равномерно поляризован в направлении потока, т. е. что grad ф, а следовательно, и вызванное течением приращение градиента концентрации имеет одинаковую величину и направление в соответствующих точках на передней и задней сторонах шара. Иными словами, увеличение скорости испарения на передней (обращенной навстречу потоку) стороне равно уменьшению — на задней стороне, и полная скорость испарения остается неизменной — такой же, как у неподвижных капель. [c.58]

Отсюда видно, что для ламинарного режима течения весьма тонкой пленки при линейном распределении концентрации жидкости вдоль потока число Нуссельта является функцией исключительно формпараметра скорости. При ламинарном течении пленки (так же, как при турбулентно.м течении пара) в области прямотока, когда суммы о бъемны.х и массовых сил имеют разные знаки, число Нуссельта (формула 67) достигает макси.мальнэго значения (при Ре = —21, NUf.o = 12). Функция симметрично убывает относительно положения максимума. [c.156]

Это — давление торможения или динамическое давление. В точках В л В скорость максимальна, и давление падает до минимума. В точке С скорость снова равна нулю. Так как течение перед цилиндром симметрично течению за ним, сила, с которой жидкость давит на переднюю половину цилиндра, равна силе, действующей на заднюю половину. В результате цилиндр не испытывает сопротивления. Вблизи искривленной поверхности цилиндра внутренние слои жидкости движутся быстрее внешних, так что результирующее вращение элементов жидкости равно нулю Отсюда и название — безвихревое движение. Кроме того, скольжение слоев жидкости относительно друг друга не приводит к появлению касательных напряжений, ]Иатематическая сторона этих вопросов будет разобрана в гл. 12. [c.79]

Г ассмотренное течение жидкости в аппарате с боковым входом справедливо для случая, когда решетка достаточно удалена от оси входной струи. При близком расположении решетки относительно струи, когда между ними не остается достаточного пространства для полного растекания струи по фронту решетки в обратную сторону (от задней стенки к передней), указанного перевертывания профиля скорости не произойдет. В этом случае струйки, вытекающие из отверстий плоской решетки, будут иметь то же направление, что и струя на входе в аппарат, вследствие чего при достаточно больших значениях Ср решетки жидкость за ней будет перетекать к задней стенке, и вблизи нее скорость струек будет максимальной (рис. 3.6, г). Очевидно, что при некотором среднем (оптимальном) значении относительного расстояния решетки от оси входного отверстия в сечениях за решеткой установится промежуточный почти симметричный профиль скорости (рис. 3.6, д). [c.85]

В п. D обсуждаются режимы вертикальных течений. Здесь, как правило, можно считать, что течение симметрично относительно оси канала. Одиако асимметрия может развиваться даже и вертикальных течениях, особенно если канал не является строго прямым и (для некоторых режимов) вертикальным. Там же рассмотрены пузырьковый, снарядный (или пробочный) и кольцевой однонаправленные режимы течения и кратко обсуждается нротивоточный режим (падающая пленки с поднимающимся газовым потоком) вплоть до его верхнего предельного случая (захлебывания потока). [c.195]

Вследствие действия осевого градиента давления из периферийных слоев исходной расширяющейся струи формируется струя противотока или охлажденного потока. Эта струя располагается в межструйном пространстве основной струи. По мере движения струи противотока к сопловому сечению закручивающего устройства увеличивается ее масса. Величина массы этой струи зависит от режима работы вихревой трубы. Струя противотока, двигаясь в межструйном пространстве, размещается от осевой до периферийной области (до подложки), имея высоту, увеличивающуюся по мере ее движения к сопловому сечению. Шаг струи противотока близок к шагу струи основного потока, но они сдвинуты относительно друг друга, и течение струй происходит симметрично. Направление вращения струи такое же, как и у основной струи. [c.36]

Осью симметрии называется прямая, при враш,ении вокруг которой на 360" кристалл несколько раз совмеш,ается всеми своими точками с первоначальным положением в пространстве. Действительно, многие многогранники обнаруживают симметричность своего строения относительно оси вращения. Например, прнзма с квадратным сечением при повороте вокруг оси, проходящей через центры ее оснований, будет совмещаться всеми своими точками с первоначальным положением в пространстве 4 раза. Чивло совмещений кристалла с начальным положением в течение полного оборота определяет наименование оси симметрии. В кристаллах могут быть только двойные, тройные, четверные и шестерные оси симметрии. [c.87]

Цилиндрическая трубка (рис. 1-32) представляет собой цилиндр, на боковой поверхности которого выполнены три отверстия (1, 2 и <3), соединенные со штуцерами прибора посредством трубок, расположенных внутри цилиндра. Центральное отверстие служит приемником полного давления. Боковые отверстия расположены симметрично по отношению к центральному с их помощью определяется направление потока. Трубка укрепляется в поворотном координатннке и помещается так, чтобы плоскость центров отверстий совпадала с плоскостью течения. Вращением трубки относительно продольной оси достигается положение, при котором перепад давления в боковых отверстиях становится равным нулю. Для наблюдения за перепадом давления штуцера 2 н 3 присоединяются к дифференциальному манометру. В указанном [c.79]

Слово кристалл происходит от греческого кгу81а11о8, означающего чистый лед . Это название связано с ошибочным убеждением, что прекрасные прозрачные минералы, найденные в Альпах, были образованы из воды при очень низких температурах. Позднее в XVII в. название кристалл применялось к другим твердым телам, которые также были ограничены множеством плоских граней и обычно имели красивую симметричную форму. Веками с кристаллами было связано нечто мистическое. Печальный ангел безнадежно смотрит на огромный ромбоэдрический кристалл на картине А. Дюрера Меланхолия (рис. 9-2). На картине изображен полиэдр, называемый усеченным ромбоэдром в течение долгого времени шел спор относительно того, нарисовал ли Дюрер какой-либо конкретный минерал, и если это так, то какой [4, 5]. [c.403]

При анализе описываемого процесса надо учесть, что горение происходит у закрытого конца, т. е. в сечениях, где наблюдаются большие амплитуды колебаний давления и сравнительно малые колебания скорости течения. Если акустические колебания приводят, в результате действия некоторого механизма обратной связи, к колебаниям тепловыделения, то диаграмма границ устойчивости будет иметь характер, иредставленный в левой части рис. 28. Вектор У, показанный на этой диаграмме, будет в рассматриваемом случае представлять колебательную составляющую тепловыделения (напомним, что на диаграммах изображенного типа вектор колебания давления направляется по оси х, а вектор колебания скорости по оси р). Если в системе существует механизм обратной связи, обусловливающий появление колебательной составляющей у тепловыделения, то, чтобы такое возмущение тепловыделения было способно возбудить акустические колебания, необходимо, чтобы относительная величина этого возмущения превосходила некоторую минимальную величину (окружность границы устойчивости пе касается оси у) и, кроме того, была приблизительно в фазе с давлением (упомянутая окружность лежит в области положительных значений х симметрично относительно этой оси). [c.463]

Подобно аренам, алкены и алкины также чувствительны к электрофильной /атаке солями ртути (II). Уже давно высказывалось мнение, ч ю взаимодействия этого типа являются промежу-точными стадиями ряда важных реакций ненасыщенных соединений, катализируемых солями ртути (И). Многие из этих предполагаемых промежуточных продуктов были выделены, но относительно их строения в течение многих лет существовали разногласия предполагали, что оии могут быть симметричными комплексами (20) или (21), или аддуктами (22), содержащими настоящую а-связь [1, 159]. В настоящее время твердо установлено (в частности, методами спектроскопии ЯМР), что эти соединения отвечают структуре (22), хотя участие соединений других типов в качестве их предшественников вполне вероятно [175— 177]. При проведении реакций этого типа в протонсодержащих средах часто наблюдают внедрение в продукты реакции анионов растворителя (схема 80). [c.77]

После окисления в течение 4 часов н.гексадекана с н.нонилмеркаптаном при контакте с медью (рис. 49) в составе осадка преобладают СН-связи СНг и СНз-групп (2960, 2920, 2850, 1460, 1380 см- , среди которых имеются СНг-группы цепей с числом звеньев более четырех (720 сж ). После 12-часового окисления относительное содержание связей СН в составе осадка уменьшается, алифатические цепи исчезают (уменьшение относительной интенсивности поглощения при 2960,2920,2850, 1460, 1380 сж и отсутствие полосы 720 см- ). Соответственно возрастает доля гете-роорганических соединений в составе осадка. Осадки характеризуются поглощением при 1600 и 1420 указывающим на присутствие ионизированного карбоксила R—СОО— (симметричные и ассимметричные колебания С=0 в СОО), т. е. солей карбоновых кислот. Поглощение имеет значительную интенсивность в спектре осадка, образовавшегося после 12-часового окисления. Отсутствие в исходных веществах ароматических структур, поглощающих в области 1600 см- делает интерпретацию однозначной. После 4 часов окисления в спектре осадка имеются также полосы средней интенсивности при 3530—3550, 3450, 1680, 1600, 1420, 1200, ИЗО, 1100 и930—950 см , на основании чего можно говорить о присутствии [c.142]

НЫХ условиях дает монохлорбензол, р-дихлорбензол, симметричный тетрахлорбензол и гексахлорбензол. При ведении электролиза в продолжение долгого времени образуются также пентахлорфенол и хлоранил (тетрахлорхинон]. Относительные количества этих веществ в продуктах реакции находятся в правильной зависимости от плотности тока (при прочих равных условиях) это указывает на то, что здесь имеет место электрохимическая реакция. Лучший выход был получен с 3 фарадеям и, т. е. с током, дающим 3 граммиатома хлора ка моль бензола. Повышение концентрации бензола вплоть до образования эмульсии (около 1 моля на литр) улучшает выход продуктов хлорирования. Плотность тока является наиболее важным фактором течения реакции хлорирования. Так, при повышении силы тока приблизительно дО 1 А на 1 см увеличивается общий выход, так же как и выход более высоко хлорированных продуктов, тогда как при плотности тока ниже 0,26 А на 1 см совершенно не образуется гексахлорбензола. Наилучшими условиями для получения более высоко хлорированных ородуктов, в частности гексахлорбензола, оказались низкая концентрация бензола, высокая плотность тока и высокая температура. Общий ВЫХОД и выход гексахлорбензола больше при платиновом аноде, чем при графитовом или аноде из магнитной окиои железа однако в присутствии двух последних веществ реакции окисления делаются более резко выраженными. [c.826]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология