Вязкость эквивалентное значение

Таким образом, произведенный анализ ограничивает отыскание зависимости р/Ь от различных переменных нахождением всего лишь одной функции ф от их вполне определенной безразмерной комбинации. Установив, например, на опыте вид этой зависимости для одной жидкости с вполне определенными зна чениями плотности и вязкости, протекающей через зернистый слой с данным эквивалентным диаметром, т. е. меняя лишь скорость потока и и измеряя соответствующие значения потери напора Др, можно тем самым без дополнительных измерений рассчитать сопротивление любого зернистого слоя потоку любой другой жидкости или газа в зависимости от расходной скорости течения. [c.43]

В табл. 1П-2 приведено несколько эквивалентных значений вязкостей [29]. [c.176]

Эквивалентные значения кинематической вязкости [c.176]

Введение кажущейся вязкости прп одновременном предположении, что реологическая кривая данной жидкости известна, проблемы не решает, так как величина зависит от скорости сдвига <1и)/с1х и, следовательно, меняется в потоке протекающей жидкости, а тем более в объеме аппарата. Вследствие этого приходится оперировать каким-то эквивалентным значением градиента скорости для всего потока (или аппарата), благодаря чему по реологической кривой данной жидкости можно рассчитать эквивалентное значение кажущейся вязкости Ца ДЛЯ всего потока (т) ). [c.36]

Эти результаты заставляют сделать вывод, что для затвердевания смеси некоторого полимера (обладающего достаточно высоким молекулярным весом) с низкомолекулярным компонентом основное, определяющее значение имеет объемная концентрация полимера. Подвижность звеньев полимерной молекулы в пластикатах определяется, как правило, взаимодействием только полимерных частиц. Введение пластификатора в полимерную систему с точки зрения ее вязкости эквивалентно появлению в ней пустот, поскольку вязкостью пластификатора обычно можно пренебречь по сравнению с вязкостью полимера. [c.289]

Следует иметь в виду, что во всех таких случаях само применение к реальной системе закономерности, выполняющейся лишь в идеальной системе (в нашем случае применение закона вязкости Эйнштейна), является совершенно незаконным. Поэтому и получающиеся эквивалентные значения физических величин (в нашем случае значение объема дисперсной фазы) не имеют определенного физического значения, а могут служить только для описания данной реальной системы. Ясно, что всякие физические выводы, основанные на рассмотрении таких эквивалентных величин, как величин реаль [c.8]

Повышение давления приводит к возрастанию вязкости, эквивалентному наблюдаемому при снижении температуры. Этот эффект количественно выражается коэффициентом — (АТ/АР), который для полистирола равен 4,0-10 кПа [13]. Для того чтобы выяснить, какому снижению температуры отвечает изменение вязкости, вызванное приложением некоторого давления Р , надо величину этого давления умножить на указанное выше значение коэффициента — АТ/АР), т. е. сместить всю кривую течения на температуру — АТ/АР)-Р(). При этом имеется в виду, что приложение гидростатического давления, как и изменение температуры, влияет только на значение наибольшей ньютоновской вязкости, но не на форму кривой течения, которая оказывается инвариантной по отношению к этим параметрам при использовании координат т] (7)/т](, (Р, Г) — 7110 (подробнее о кривых течения и их обобщенных представлениях — см. следующий раздел) [14]. [c.187]

Эквивалентное значение градиента скорости (а следовательно, и кажущейся вязкости т] ) рассчитывают исходя из условия, что вязкость Г1д , введенная вместо г) в некоторые уравнения (например, в уравнение, определяющее сопротивление течению), справедливые [c.36]

Как видим, удельное сопротивление осадка зависит от пористости г осадка, эквивалентного диаметра da поровых каналов и вязкости X фильтрата. В связи с тем, что значения е и dg для осадка неизвестны, величину г определяют экспериментально. [c.223]

Этот подход к описанию двухмерного потока идентичен концепции, которая развивается в методах классического анализа, известных как метод сеток , или метод дискретных элементов . Физически МКЭ отличается от метода сеток только тем, что в нем элементы представляют собой двух- или трехмерные фигуры [30]. Метод сеток является простейшим методом, который был модифицирован для описания течения неньютоновских жидкостей заменой постоянной ньютоновской вязкости на эквивалентную ньютоновскую вязкость [31 ], однозначно связанную с локальным значением напряжений сдвига на стенке, в свою очередь зависящим от локальной величины градиента давлений. И то, и другое можно определить повторным решением системы алгебраических уравнений относительно Pi j, причем при каждой итерации пересчитываются значения вязкостей. Этот метод применялся для описания двухмерного течения при заполнении литьевых форм и в экструзионных головках. [c.601]

В установившихся режимах течения поведение различных полимеров целесообразно сравнивать в условиях, когда т)->т1о. При этом за меру изменения структуры полимеров принимается отношение т1/т]о при данных значениях напряжения и скорости сдвига (когда процесс течения описывается уравнением Ньютона Р = г оу). В эквивалентных состояниях полимеры могут находиться как при одинаковых значениях произведения ут о, так и при одинаковых Р. Возможность использования метода универсальной температурно-инвариантной характеристики вязкости упрощает измерения в широких диапазонах температур, скоростей и напряжений сдвига, позволяя однозначно характеризовать состояние полимеров при установившихся режимах течения. Следует отметить, что эффективное применение данного метода для характеристики вязкостных свойств полимерных систем разных видов (термопластов, эластомеров) ограничивается их состоянием, в котором при разных напряжениях и скоростях сдвига вязкость т] т]о. [c.160]

По полученным экспериментальным данным рассчитать удельную и молярную электрические проводимости по уравнениям (ХП1.4) и (ХП1.5). По рассчитанным значениям вязкости раствора и воды при различных температурах рассчитать по уравнению (ХП1.16) корригированную эквивалентную электрическую проводимость. Построить графики зависимости 1п т] от 7 и по тангенсу угла наклона прямой рассчитать энергию активации вязкости. Вычислить по уравнению (ХП1.21) энергию активации электрической проводимости и проверить расчет графически. Сопоставить полученное значение со значением этой величины, рассчитанной по уравнению (ХП1.17). Результаты измерений занести в таблицы по образцам [c.282]

Для аномально подвижных ионов (Н" , ОН"), у которых имеются заметные отклонения от правила Вальдена (постоянство произведения предельной эквивалентной электропроводности ионов на вязкость растворителя т], т. е. = onst), значения энергии активации подвижности, соответствующие прототропному механизму миграции этих ионов, ниже (см. табл. 50). [c.353]

Вычислить значения постоянных уравнения Дебая— Гюккеля — Онзагера для 1-1 зарядного электролита при 273,2 и при 373,2 К. Сравнить наклоны прямых, изображающих зависимости X при этих двух тем-пературах, предполагая справедливость правила Вальдена — Писаржевского, если эквивалентная электропроводность бесконечно разбавленного раствора при 273,2 К равна 1 -10-2 См-м -моль-. Вязкость воды при 273,2 и [c.30]

Здесь А и С—расходы жидкости и газа, кг сек 4кв.—эквивалентный диаметр отверстий, м , [а и [1 —вязкость жидкости и воды. Постоянные А -ц т имеют следующие значения [c.542]

Здесь 8, — эквивалентный диаметр частицы (диаметр сферы, объем которой равен объему частицы) Уоо — абсолютное значение скорости потока, обтекающего частицу, на бесконечности (предельная скорость частицы) рь Ц1 — плотность и динамическая вязкость сплошной фазы (жидкости, обтекающей частицу) Ц2 — динамическая вязкость диспергированной фазы (жидкости или газа) ст — поверхностное или межфазное натяжение. [c.171]

Для водных растворов температурный коэффициент эквивалентной электропроводности равен температурному коэффициенту вязкости воды, который при комнатной температуре составляет —2,43% на 1 градус. При комнатной температуре (21°) а = 2,77%о на 1 градус, а значение температурного коэффициента диффузионного тока составляет [c.80]

ИЗОТОПНЫХ форм воды. Это подтверждают представленные на рис 16 графики зависимости гидравлической протекаемости исследуемых солевых форм мембраны от вязкости исходного раствора. Значения вязкости Н2О и ВгО и их эквивалентной смеси взяты по данным работы [9]. [c.68]

Формула (2.92) показывает соотношение между различными факторами, определяющими значение вязкости данного полимера при выбранных условиях измерений вязкость зависит от разности температур эксперимента и стеклования, длины молекулярной цепи, выраженной в виде числа эквивалентных сегментов (где длина сегмента отвечает значению критической молекулярной массы) и уровня действующих напряжений. С помощью этой формулы можно учесть и зависимость вязкости от гидростатического давления, для чего достаточно рассмотреть влияние этого фактора на температуру стеклования Тд, входящую в (2.92) как параметр гомологического ряда. [c.235]

В предыдущей работе [9] влияние частоты на зависимость вязкости от молекулярного веса исследовали в связи с рассмотрением роли молекулярного веса в реологических свойствах. Было найдено, что при со = О график зависимости log ц от log Му, является прямой линией но при возрастании частоты зависимость logr] от log Mw оказывается искривленной с выпуклостью вверх. При очень высоких частотах зависимость log г от ogMw выражается практически горизонтальной линией, что соответствует переходной области, в которой вязкость не зависит от молекулярного веса и молекулярновесового распределения полимера. Кроме того, оказалось, что вязкость некоторых высокомолекулярных образцов при промежуточных значениях со может быть даже ниже, чем вязкость образцов с меньшими молекулярными весами. Это указывает на большое влияние молекулярно-весового распределения на вязкость полимера. Аналогичная картина наблюдалась и в том случае, когда вместо ц рассматривались абсолютные значения динамической вязкости эквивалентные эффективной вязкости при скорости сдвига, равной соответствующей частоте. [c.303]

Оуэна с сотрудниками в большинстве случаев проводили испытания при растяжении на широких пластинах с надрезами. При сравнении результатов, полученных различными исследователями, возникают определенные трудности, обусловленные тем, что различные методы дают различные результаты и не известно, какой из них даст, так сказать абсолютные результаты . Например, в двух работах [109, 116] было установлено, что для материалов, содержащих 40% (об.) высокомодульных углеродных волокон, Кс примерно равен 40 МН/м г при растяжении пластин с надрезом, независимо от длины надреза. С другой стороны, при испытании аналогичных материалов при четырехточечном изгибе образцов с надрезом найденные значения Кс составляли величину около 16 МН/м 2 при отношении глубины надреза к толщине образца от 0,3 до 0,7 и значительно более низкие значения Кс при меньших отношениях глубины надреза к толщине. Эллис и Харрис [116] сравнивали параметры вязкости разрушения, определенные различными способами, для материалов на основе эпоксидной смолы и высокомодульных и высокопрочных углеродных волокон. Они определяли общую работу разрушения YF, работу инициирования трещины уг (площадь под кривой нагрузка — деформация до максимальной нагрузки, при которой начинается быстрый рост трещины), а также критическую скорость высвобождения упругой энергии Ос по методу определения податливости образца с трещиной. Все измерения проводились при низкоскоростном изгибе образцов с надрезом. По данным Кс, полученным при растяжении и изгибе, используя уравнение (2.27), они рассчитали эквивалентные значения Ос. Для того, чтобы сделать это, необходимо было использовать податливость С, учитывающую ортотропный характер волокнистых композиционных материалов. Зих, Пэрис и Ирвин вывели полную форму уравнения (2.27) [4], в котором С является функцией всех констант в тензоре податливости. Для ортотропных материалов с одной резко выраженной осью анизотропии, таких как однонаправленные композиционные материалы с непрерывными волокнами типа углеродных, их уравнение может быть записано в упрощенной форме [c.134]

Здесь неньютоновские свойства жидкости учтены эквивалентной вязкостью цэкв, которая представляет собой вязкость такой ньютоновской жидкости, скорость фильтрования которой одинакова с соответствующей величиной для неньютоновской жидкости при одной и той же разности давлений. Значение Цэкв является сложной функцией параметров реологического уравнения состояния рассматриваемой жидкости. [c.56]

Если смещение цепи происходит не в состоянии статического равновесия и не путем одного всплеска тепловой флуктуации, то перемещение цепи не будет обратимым вдоль линии наименьших значений энергии и потребует больших затрат энергии, чем в предыдущих случаях. Чувствительная к скорости энергия, затраченная на единицу расстояния вынужденного перемещения сегмента цепи, эквивалентна силе сдвигового трения ц. Широко исследовалась и обсуждалась в литературе [25] реакция цепей на усилия сдвига в растворе. Было выдвинуто большое число различных молекулярных теорий вязкоупругого поведения полимерных цепей в растворе. С помощью подобных теорий рассчитывается связь между молекулярной массой М (или степенью полимеризации Р), вязкостью раствора "Пз, внутренней вязкостью [ п]=Ит(т1 — т15)/ст15, коэффициентом молекулярного трения и средним квадратом расстояния [c.143]

Во-вторых, полимеры бывают в эквивалентных состояниях при одинаковых значениях произведении скорости сдвига па наибольшую ньютоновскую вязкость. Чем выше утПил при данной скорости сдвига, тем интенсивнее было деформационное воздействие на пО ли мер, когда совершался переход от состояния покоя к данному [c.259]

Теория показывает, что круговая частота 61 и скорость сдвига для жидкостей имеют эквивалентный смысл. Слои жидкости всегда перемещаются в направлении сдвига с некоторой разниией скоростей, Следовательно, каждая частица жидкости находится под действием моментов сил и поэтому непрерывно вращается. Теоретически доказанное равенство подтверждается на опыте для низких значений ш и -у, так как оказывается, что при этом совпадают зависимости тг] от -у и г) от ы. С повышением скоростей сдвига и частот изменение эффективной вязкости со скоростью сдвига отстает от изменения динамической вязкости, которая с увеличением частоты снижается сильнее. [c.263]

Можно было бы ожидать, что буровой раствор, вязкость которого определяется преимущественно структурной составляющей, будет более эффективно выносить шлам из скважины, чем ньютоновская или близкая к ней жидкость. Однако экспериментальные данные свидетельствуют об обратном. Хопкин установил, что из всех реологических параметров скорость проскальзывания частиц шлама лучше всего коррелируется с предельным динамическим напряжением сдвига (рис. 5.61). Тем не менее, Сифферман нашел, что буровые растворы с предельным динамическим напряжением сдвига около 10 Па имеют почти такой же коэффициент переноса, как и ньютоновские масла эквивалентной вязкости. Однако в этих экспериментах не полностью воспроизводились скважинные условия. Буровой раствор закачивали в нижнюю часть колонны центробежным насосом, в результате структурная вязкость должна была снижаться до очень низких значений, что характерно для условий у долота. В скважине по мере подъема бурового раствора по кольцевому пространству структурная вязкость восстанавливается, а в экспериментах при сравнительно небольшой длине колонны для этого было слишком мало времени. [c.231]

Описание концентрац. зависимости X, как и других св-в р-ров электролитов (см. Растворы электролшпов), обычно базируется на ионном подходе, в рамках к-рого р-ритель рассматривается как бесструктурная диэлектрич. среда, в к-рой ионы движутся в соответствии с законами гидродинамики и характером межионного взаимодействия. Простейшей моделью является модель заряженных твердых сфер, движущихся в вязком р-рителе под влиянием силы, обусловлм1Ной градиентом потенциала. При этом сила сопротивления движению иона в р-ре определяется ур-нием Стокса (см. Вискозиметрия). В рамках применимости этого ур-ния выполняется правило Вальдена-Писаржевского, в соответствии с к-рым для одного и того же электролита в любых р-рителях произведение предельного значения эквивалентной электропроводности на вязкость р-рителя я является постоянной величиной, к-рая не зависит от природы р-рителя, но является ф-цией т-ры. Сравнительно хорошо это правило выполняется только для слабо сольватир. ионов, в частности ионов, имеющих большие размеры в кристаллич. фазе. С [c.454]

Уравнения (36) совпадают с уравнением (2), если у, определяемая уравнением (27), экспериментально неотличима от у, определяемой уравнением Баккера (5). Я полагаю, что дополнительное удобство выбора разделяющей поверхности из условия Г = О состоит в устранении какого-либо практического различия между двумя определениями поверхностного натяжения. Из уравнения (35) следует, что разность р"—р равная — 2 (ц." — ц, ) 0 , для практически интересных в поверхностной реологии значений скорости дилатации 0 и вязкостей объемных фаз ц, имеет порядок 10" —10 атм. При условии, что Рп—Р( в межфазной области примерно равна 100 атм, ступенька на рис. 5, связанная с функцией Хэвисайда, в действительности очень мала. И поскольку этот скачок помещен в область максимума межфазной анизотропии, мы вправе интегралы (5) и (27) принять эквивалентными для определения поверхностного натяжения. [c.59]

Во-вторых, полимеры бывают в эквивалентных состояниях при одинаковых значениях произведений скорости сдвига па наибольшую ньютоновскую вязкость. Чем выше -уг1ня при данной скорости сдвига, тем интенсивнее было деформационное воздействие на полимер, когда совершался переход от состояния покоя к данному состоянию. Величина Ynp = Y lu6 называется приведенной скоростью сдвига. Она имеет размерность дин/с.н . [c.259]

Жидкость состава Ь (рис. 1) будет кипеть при 4 и находиться в равновесии с паром состава с. Тарелка, которая вызовет такое же изменение состава, какое происходит при идеальной простой перегонке, т. е. от а к й или от 6 к с, или же любое другое аналогичное изменение состава, например от с к е, и будет теоретической тарелкой. Концентрации легколетучего компонента, соответствующие этим равновесным составам пара и жидкости, отвечают концам отрезков горизонтальных прямых, лежащих между кривыми жидкости и пара на графиках подобного рода. Так как кривые жидкости и пара сходятся на ординатах, отвечающих составам чистых веществ, то очевидно, что в любой смеси разность составов, отвечающая действию одной теоретической тарелки, будет приближаться к составу чистого вещества. Кроме того, чем величина относительной летучести ближе к единице, тем ближе лежат кривые пара и жидкости друг к другу и тем меньше будет разница в составе, отвечающая одной теоретической тарелке. Насадочная колонка (или любой другой ректифицирующий прибор), на котором производят разделение, соответствующее двум последовательным ступеням или единицам, например от а до с, эквивалентна, как принято говорить, двум теоретическим тарелкам. Если высота такой насадочной колонки равна 25 см, то ВЭТТ равна 12,5 см. Подобное рассуждение применимо к любому числу теоретических тарелок и к любой высоте колонки. В настоящее время имеются колонки, эквивалентные более чем 100 теоретическимтарелкам. Можно ожидать, что для данной колонки или насадки ВЭТТ, определенная на разных двойных смесях, будет иметь примерно одинаковую величину, если эти смеси будут близкой химической природы и будут иметь близкие величины вязкости и поверхностного натяжения. Если же эти характерные свойства смесей сильно различаются, то, повидимому, в значительной степени изменяются толщина жидкой пленки, поверхность соприкосновения газа с жидкостью и скорость диффузии. Таким образом, одна и та же колонна или насадка может обладать весьма различными величинами ВЭТТ. Выражение рабочей характеристики колонны с помощью представлений о сопротивлении переносу вещества через пленку на границе раздела между паром и жидкостью получило существенное развитие, однако использование в расчетах теоретических тарелок и ВЭТТ имело и имеет значительно большее практическое значение. [c.11]