Интенсивность излучения мультипольного

Суммарную интенсивность излучения мультипольного момента порядка / можно получить, просуммировав (32.24), (32.25) по т [c.390]

Интенсивность мультипольного излучения. В случае чисто электрического или чисто магнитного мультипольного излучения порядка /, т интенсивность излучения (II в телесный угол = равна [c.388]

Квантовомеханические формулы для интенсивности спонтанного мультипольного излучения можно получить, воспользовавшись сформулированным выше принципом соответствия. В данном случае в соог-ветствуюш.их формулах надо произвести замену [c.390]

Угловое распределение интенсивности мультипольных излучений EJ и MI не зависит от типа излучения (электрическое или магнитное), а определяется значениями и т, где т ть — Ша, та и ть — магнитные квантовые числа соответственно начального и конечного состояний, между которыми происходит переход. Можно показать (см. [73], 78), что угловое распределение излучения характеризуется функцией [c.458]

Разделив интенсивность на энергию излучаемого кванта Дсо, получим вероятность радиационного перехода. Согласно сказанному вы ие вероятность перехода yJM—сопровождаюш,егося мультипольным излучением порядка кд, определяется следующ.ими выражениями [c.390]

В действительности положение упрощается, поскольку обычно только низший порядок мультипольности (иногда два самых низких порядка), разрешенный правилами отбора, вносит заметный вклад в интенсивность излучения. Это можно объяснить следующим образом вероятность перехода пропорциональна квадрату матричного элемента данного взаимодействия следовательно, вклад каждого члена степенного разложения поля (см. примечание на стр. 259) в вероятность перехода пропорционален (Л/Х) . Ввиду того что R/k всегда мало ( 10" —10" ), основную роль обычно играют переходы низшего разрешенного порядка мультипольности. Если таким переходом является магнитный дипольный (Mi) переход, то обычно возникает исключение из этого правила преобладающим зачастую оказывается электрический квадрупольный переход (Е2). Объяснение этого факта состоит в том, что плотности токов в ядре (вызывающих появление магнитных мультиполей) меньше, чем плотности зарядов (порождающих электрические мудьтиполи), приблизительно в v раз, где V — скорость движения зарядов (протонов) в ядре. Следовательно, для данного порядка мультипольности вероятность магнитных переходов может оказаться меньше вероятности электрических переходов примерно в (у/с) 10" раз (здесь не учитывается вклад собственных магнитных моментов нуклонов). Таким образом, можно предполагать, что переходы Е 1 1) будут конкурировать с переходами MI). Эта зависимость, как уже отмечалось, подтверждается экспериментом для Z = 1, однако она не была однозначно установлена для переходов более высоких порядков. [c.260]

Экспериментальное определение абсолютных значений коэффициентов конверсии является весьма трудной задачей, поскольку в этом случае необходимо проводить измерение интенсивности излучения и определять эффективность регистрации как для конверсионных электронов, так и для. 7-лучей. На практике измерения значительно легче проводить с помощью Р-спектрографа. В этом случае измеряют относительные интенсивности двух или более конверсионных линий для одного и того же перехода и сравнивают эти отношения с теоретическими значениями. Как следует из табл. 18, отношения а /иь, хотя и не изменяющиеся в таких широких пределах, как сами коэффициенты внутренней конверсии, можно с успехом использовать для определения порядков мультипольности и, следовательно. А/ и АП, особенно при относительно больших Z и малых энергиях. Как показано Гольдхабером и Саньяром [32], отношения ая/а для данного типа мультипольности изменяются приблизительно как Z IE. [c.264]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология