Интенсивность излучения суммарная

Использование радиационного охлаждения позволяет существенно интенсифицировать процесс холодильной обработки мяса, так как суммарная интенсивность излучения энергии поверхностью мяса значительна. Например, при средней степени черноты поверхности полутуши 0,9 и при температуре 27°С тепловой поток составляет 415 Вт/м , а при 0°С — 286 Вт/м . Перенос теплоты излучением не связан с переносом массы и, следовательно, рн не влияет на величину усушки мяса. Впервые радиационное охлаждение было предложено проф. Н. А. Герасимовым для камер замораживания, а в дальнейшем широко применялось и для камер охлаждения. [c.129]

Основной недостаток любых измерительных устройств прямого измерения—значительная величина аппаратурных погрешностей— является характерным и для приборов с радиоизотопными датчиками, действие которых основано на прямом измерении интенсивности излучения. Суммарная аппаратурная погрешность таких приборов зависит, во-первых, от нестабильности параметров измерительной части прибора (в том числе и от нестабильности параметров детектора излучения) и, во-вторых, от случайных изменений интенсивности излучения в рабочем пучке. [c.148]

Для экспериментального изучения процессов диффузии в широкой окрестности критических точек расслаивания были использованы методика и установка, описанные в гп. II. 6, метод спектроскопии оптического смешения. Значения В определялись по полуширине спектральной линии рассеяния, по анализу спектров смешения. Та же установка позволяла измерить суммарную интенсивность излучения, зависящую от величины (д/1/дС ), и тем самым на основе (1У.1.3) проводить изучение подвижности в /30/. В результате исследований систем нитробензол-гептан, нитробензол-декан и метиловый спирт-гептан /92, 93/ было выяснено, что показатель степени в (1У.1.9) лежит в пределах 0,63 + 0,04, а для 1д/1 /вс ) и имеют место соотношения [c.57]

Важной особенностью многоквантовых механизмов возбуждения является возможность использования суммарной энергии нескольких фотонов, хотя для каждого отдельного фотона энергия квантована в соответствии с соотношением Планка. Оптическое поглощение теперь уже зависит от интенсивности падающего излучения, т. е. закон Ламберта — Бера (разд. 2.4) не выполняется. Такое поведение наиболее понятно для многоквантового процесса возбуждения с участием виртуальных промежуточных уровней. Система, полностью прозрачная при низкой интенсивности облучения, может поглощать излучение той же длины волны, но при высокой интенсивности. Хороший пример поглощения прозрачным газом обсуждается в разд. 5.5 флуоресценция в парах цезия возбуждается интенсивным излучением, частота которого не соответствует ни одному из однофотонных переходов. [c.75]

Результаты расчета показали, что суммарная интенсивность излучения трехатомных газов практически не зависит от соотно- [c.77]

Для понимания окраски минералов нужно знать следующие основные положения физической оптики. Световые излучения различного спектрального состава могут произвести одинаковое цветовое впечатление. Существует несколько пар монохроматических лучей и безграничное число комбинаций сложных излучений, которые при сложении (наложении) в определенном соотношении интенсивностей создают суммарное впечатление белого цвета (аддитивное смешение спектральных излучений). Два цветных излучения, которые при суммарном действии на глаз вызывают ощущение белого цвета, называются дополнительными друг относительно друга. [c.87]

Яркость конечного изображения зависит от интенсивности излучения от предмета, попадающего в объектив, и суммарного увеличения (Л4). Поскольку яркость уменьшается пропорционально l/AI , то для получения хорошо различимого яркого изображения важно собрать как можно больше излучения, которым освещался предмет. Для этого должна быть достаточно большой величина угловой апертуры объектива, т. е. угла конуса излучения, которое принимается линзами. Угловая апертура характеризуется половиной угла (0) конуса света от каждой точки предмета, попадающей в объектив угол приема линзы). [c.100]

Для преобразования распределения интенсивности или суммарной дозы ионизирующего излучения, полученного после взаимодействия с контролируемым объектом, в видимое могут быть использованы следующие индикато- [c.301]

Колебания напряжения в сети электрического тока, как известно, отражаются на интенсивности излучения и на распределении излучаемой энергии по спектру. Однако при проведении многих фотохимических реакций, особенно с использованием суммарного излучения источника (без применения фильтров), колебания интенсивности излучения, обусловленные небольшими колебаниями напряжения в электрической сети, не имеют большого значения. [c.149]

В некоторых случаях можно провести количественный активационный анализ бинарных смесей, используя различие в интенсивности излучения образующихся радиоактивных изотопов [241 — 247]. В качестве примера рассмотрим анализ смеси карбонатов натрия и калия. Периоды полураспада натрия-24 и налия-42, образующихся при облучении нейтронами, равны, соответственно, 14,8 и 12,4 ч. Эти значения слишком мало отличаются друг от друга, чтобы можно было разложить суммарную кривую распада на ее составляющие. [c.131]

Метод дает особенно хорошие результаты при определении малых примесей в однотипной основе. При анализе нефтепродуктов методом вращающегося электрода (в связи с незначительным относительным количеством примесей в пробе и стабильными условиями поступления пробы в зону разряда) интенсивность суммарного излучения основного элемента (в данном случае углерода) практически совпадает с интенсивностью всего суммарного неразложенного излучения источника. Поэтому применение указанного метода при анализе нефтепродуктов дает хорошие результаты. [c.111]

В этой формуле все величины имеют те же обозначения, что и в формуле (12). На рис, 52 показана зависимость интенсивности излучения абсолютно черного тела от длины волны при различных температурах. Из рисунка видно, что при повышении температуры абсолютно черного тела максимальное излучение смещается в сторону малых длин волн (что объясняет изменение цвета тела при нагревании) и лучистая энергия его возрастает значительно быстрее. Площадь, ограниченная кривыми, выражает суммарное количество энергии, излучаемое телом при определенной температуре, т. е. лучеиспускательную способность абсолютно черного тела. Полное количество энергии, излучаемое в час 1 абсолютно черного тела, определяется уравнением Сте- [c.164]

Величина поглощения А рассчитывалась по измеренным величинам интенсивности излучения эмиссионной разрядной трубки /э, абсорбционной разрядной трубки /а и суммарной интенсивности трубок при одновременном свечении согласно соотнощению [c.336]

Измерялась интенсивность излучения эмиссионной трубки (/э), абсорбционной трубки (/д) и суммарная интенсивность при одновременном излучении обеих трубок (У2). Величина поглощения подсчитывалась по [c.348]

Следует иметь в виду, что термостолбики калибруются мо излучению, значительная часть которого расположена в инфракрасной области, тогда как при фотохимической работе они используются в основном для измерения видимого или ультрафиолетового излучения. Следовательно, необходимо проверить, чтобы показания термостолбика зависели только от энергии, падающей на единицу поверхности в секунду, и совершенно не зависели от длины волны. Провести полную такую проверку нелегко, однако во многих случаях при соответствующей осторожности это можно сделать, варьируя ток, протекаюпии через эталонную лампу, как это указано в инструкции Бюро стандартов, и проверяя, существует ли действительно линейная зависимость между показаниями системы термостолбик—гальванометр и интенсивностью излучения. Поскольку распределение длин волн изменяется с температурой лампы накаливания (при высоких температурах более короткие волны составляют большую часть суммарного излучения), то наличие линейной зависимости показаний термостолбика от интенсивности излучения обычно является достаточной гарантией, что система может быть применена для всех длин волн, используемых при фотохимических исследованиях. Вопрос о применении термостолбиков для измерения энергии излучения подробно рассмотрен в гл. XXIV Спектроскопия и спектрофотометрия 122]. [c.238]

Суммарную интенсивность излучения мультипольного момента порядка / можно получить, просуммировав (32.24), (32.25) по т [c.390]

Во многих случаях наиболее удобными приспособлениями для измерения интенсивности излучения являются химические актинометры, характеризующиеся определенными преимуществами. Для б ольшинства источников излучения наблюдаются изменения интенсивности как во времени, так и по сечению пучка излучения, проходящего через реакционный сосуд. Термостолбики и фотоэлементы следует применять поэтому таким образом, чтобы они усредняли интенсивность по времени и по площади сечения пучка, т. е. измеряли суммарное число квантов, падающих на реакционный сосуд. При этом предполагается регулярное перемещение устройства, измеряющего излучение, в направлении, поперечном к пучку, с тем чтобы можно было определять суммарное излучение, а также построение кривой зависимости интенсивности от времени и определение площади под кривой. Обе эти операции являются трудными [c.240]

С помощью (34.50), (34.54) можно найти также суммарную интенсивность излучения Q((u)d(u. [c.450]

Изучение характера изменения во времени может дать ценную информацию, касающуюся выбора аналитических пар линий для тех спектральных методов, которые основаны на использовании общего излучения за все время экспозиции. Для спектрографического анализа наиболее подходящими оказываются такие пары линий X я г, для которых наблюдается одинаковый характер изменения X и г во времени. Или, выражаясь точнее, для количественного анализа в большей степени подходит пара линий, для которой величина 1х/1г изменяется во времени меньше всего, т. е. отношение интенсивностей меньше зависит от изменений в условиях возбуждения (например, температуры плазмы, ионного и электронного давления и т. д.). С учетом небольшого изменения этого практического правила его придерживаются и в спектрометрическом анализе. В этом случае вместо максимума интенсивности измеряют суммарную интенсивность линий на некотором участке длин волн (разд. 6.6). Поэтому при изучении изменений отношения интенсивностей линий пары х и г следует принимать во внимание интегральную интенсивность линий для их полных контуров. [c.272]

Основной проблемой здесь является достижение стабильности источника излучения. Если изменяется напряжение питающего лампу тока, то изменяется и температура вольфрамовой нити. Это приводит к двум последствиям изменяется суммарная интенсивность излучения и изменяется его спектральный состав, т. е. относительные интенсивности лучей разных длин волн. [c.264]

Аппаратурные погрешности приборов с прямым измерением интенсивности излучения сравнительно велики (как и в любых системах прямого измерения) и составляют значительную часть суммарной погрешности. [c.130]

При работах с закрытыми источниками дозиметрический и радиометрический контроль должен включать измерение индивидуальных доз от всех видов источников излучений (суммарно за неделю) периодический контроль интенсивности излучений на рабочих местах (при стационарной защите не реже одного раза в месяц, а при нестационарной—не реже одного раза в неделю). Периодически (не реже одного раза в месяц) должен произ- [c.321]

Воздействие различных видов излучений на живые организмы неодинаково. Например, если эффект, создаваемый р- и у-излуче-нием, условно принять за единицу, то при той же дозе излуче-ния тепловые нейтроны, быстрые нейтроны и а-частицы будут характеризоваться соответственно значениями 2,5, 10 и 10. Поэтому для характеристики действия излучений на живые организмы вводится понятие относительной биологической эффективности (ОБЭ), единицей которой служит так называемый биологический эквивалент рентгена (бэр). Интенсивность излучения выражается в единицах дозы излучения (Р/ч или бэр/ч), а суммарное излучение измеряется в единицах интегральной дозы излучения (бэр или миллибэр—мбэр). [c.351]

СНИЗИТЬ концентрацию п атомов примеси, находящихся в нормальном состоянии, а следовательно, снизить и. Другое затруднение при пользовании формулой (409) заключается в том, что при режимах, приводящих к возможности рассматривать разряд как больцмановский излучатель, температура газа по оси разряда много выше, чем у стенок трубки. Поэтому измерение интенсивности излучения в направлении, перпендикулярном к оси трубки, даёт суммарное излучение, складывающееся из излучений различных слоёв газа, имеющих различные температуры. [c.360]

Суммарная энергия испускаемого света и начальная интенсивность излучения после вспышки должны изменяться в том же отношении, что и длительность свечения. Впервые уравнение, устанавливающее эти соотношения, было предложено Пер-реном. Он исходил из экспоненциального закона затухания, поскольку для экспоненциальной функции / =/ ое величина Р для данного момента времени и ее интеграл, взятый между двумя данными моментами времени, обратно пропорциональны константе затухания а. Перрен обнаружил, что из различных растворов солей уранила наиболее сильным и длительным послесвечением обладает уранилсульфат, растворенный в концентрированной серной кислоте. Хотя вязкость серной кислоты только в 20 раз превышает вязкость воды и таким образом гораздо меньше, чем у жестких растворителей, время жизни флуоресценции в этом растворителе составляет 5-10 сек, или одну четверть времени жизни флуоресценции твердого уранилсульфата. Перрен установил, что жесткость не является необ- [c.200]

Так же, пО-видимому, обстоит дело и с измерениями интенсивности ИК-излзгчгения пламен, дающими суммарную интенсивность зоны реакции и зоны сгоревших газов, представ л яюш ую, вследствие относительно ничтожного объема зоны реакции, в основном интенсивность излучения зоны нагретых газов, находяш,ихся в термодинамическом или близком к термодинамическому равновесии (см., например, [554, 1205]). [c.483]

О неравновесности излучения зоны реакции свидетельствует также то, что во многих пламенах присутствующие в пламени атомы металла светятся ярче в зоне реакции, чем в окружающих ее частях пламени 11688]. Добавим, что измерения интенсивности излучения в спектре бзгнзенов-ского пламени при достаточном количестве воздуха показали (см. [827, стр. 197]), что до 20% теплоты реакции приходится на излучение в ИК-об-ласти и меньше 0,4% на долю видимого и УФ-излучения. Так как ИК-излучение горячих пламен в основном представляет термолюминес-ценцию (в отличие от хемилюминесценции, каковой является излучение в видимой и УФ-областях), то измерения суммарной энергии излучения пламени, естественно, дают интенсивность, близкую к интенсивности теплового равновесного излучения. [c.483]

Некоторая противоречивость экспериментальных данных о равновесиях в пламенах и об иногда весьма значительных отклонениях от равновесия, по-видимому, находит простое объяснение в том, что данные, получаемые различными авторами при помощи различных методов, относятся к пламенам с различной структурой фронта или к различным частям фронта пламени. Так, несомненно, что приведенные выше данные, относящиеся к измерению концентрации атомов кислорода в пламени СО (стр. 572) или к измерению концентрации гидроксила в водородном, метано-воздушном или ацетилено-воздушном пламенах (стр. 576), вследствие ничтожно малой ширины зоны горения (зона реакции) и сравнительно большой протяженности зоны нагретых сгоревших газов, имеющих максимальную (равновесную) температуру, по существу, дают концентрацию активных частиц в последней зоне, т. е. в сгоревшем газе. Естественно, что измеренная при этом концентрация активных частиц оказывается равной или близкой к равновесной концентрации. Что касается вопроса о концентрации атомов О или радикалов ОН в зоне реакции, то-приведенные измерения, очевидно, оставляют этот вопрос открытым. Так же во многих случаях, по-видимому, обстоит дело и с измерениями интенсивности излучения пламен, дающими суммарную интенсивность зоны реакции и зоны сгоревших газов, представляющую, вследствие относительно ничтожного объема зоны реакции, в основном интенсивность излучения зоны нагретых газов, находящихся в термодинамическом равновесии (см., например, [449]). [c.578]

Путем интегрирования уравнения (П1-100) в пределах площади воспринимающей поверхности получаем величину 41 dFl, представляющую собой суммарный поток, излучаемый элементом / 1 через полусферу. Далее получаем яМч1 dP , откуда можно заключить, что излучательная способность черной поверхности в я раз превышает интенсивность излучения Л ч этой поверхности. Путем интегрирования уравнения (ПМОО) в пределах известных площадей Р и Р для потока излучения от одной поверхности к другой и последующего [c.233]

Полые катоды источника света и абсорбционной трубки охлаждали проточной водой. Наиболее интенсивное и стабильное излучение в лампе достигалось при введении лития в виде LiF, силе тока 10—20 ма и давлении гелия 2 мм рт. ст. Анализируемые образцы в виде LiOH помещали в абсорбционную трубку из меди диаметром 6 мм и длиной 25 мм. Для обеспечения хорошей воспроизводимости растворы LiOH, наполовину разбавленные ацетоном, подсушивали при вращении катода со скоростью 60 об1мин. Изменение количества наносимого образца от 50 до 1000 мкг Li не влияет на величину абсорбции. Сила тока в абсорбционной трубке поддерживалась равной 40 ма, давление гелия — 2 мм рт. ст. Режим работы абсорбционной трубки при анализе проб и эталонов подбирался одинаковым и контролировался по суммарной интенсивности излучения линии Li 6708 А на [c.343]

Из всей электромагнитной энергии, излучаемой солнцем, только небольшая часть достигает поверхности землр этой частью является свет с длинами волн больше 290 ммкм. Рентгеновские лучи поглощаются наиболее удаленным от поверхности земли слоем атмосферы, а ультрафиолетовые лучи с длинами волн вплоть до 290 ммк— содержащимся в атмосфере озоном. Суммарная интенсивность излучения изменяется в весьма широких пределах в зависимости от атмосферных и географических условий, однако валовый состав солнечного света остается практически постоянным. [c.356]

Существует много различных методов измерения или расчета температур поверхности абляционных материалов в процессе абляции. В испытуемый образец на различную глубину могут быть запрессованы металлические проволочки небольшого диаметра, обладающие известной температурой плавления. После испытания образца визуально, оптическим, рентгенографическим, микроскопическим и металлографическим методами определяют, на какой глубине расплавились проволочки. Более общий метод измерения температуры поверхности заключается в применении оптической радиационной пирометрии с использованием пирометров монохроматического, би-хроматического или суммарного излучения" . При помощи монохроматических приборов определяют яркостную температуру, которую можно пересчитать на истинную температуру поверхности в том случае, когда известна величина излучающей способности. Так как излучающая способность поверхности абляционных пластмасс, вообще говоря, точно не известна, этот экспериментальный метод имеет ограниченное применение. Нижний предел температур абляции можно также определять при помощи монохроматического инфракрасного спектрометра и соответствующей системы зеркал. В этом случае регистрируют спектральное распределение лучистой энергии, излучаемой с поверхности абляции, а затем полученный спектр сопоставляют с характеристическим спектром излучения абсолютно черного тела. Яркостная температура поверхности со-оветствует кривой распределения лучистой энергии абсолютно черного тела, которая точно совпадает с кривой излучения образца в одной точке . Бихроматические пирометры дают возможность измерять истинную температуру поверхности независимо от различия в излучающей способности, так как эти приборы измеряют интенсивность излучения поверхности, соответствующую двум различным спектральным длинам волн. [c.429]

В отличие от сплошного спектра абсолютно черного тела для плазмы при таких давлениях характерен спектр в виде множества отдельных линий, наложенный на континуум тормозного излучения. Велечина отношения интенсивности данной спектральной линии к интенсивности излучения черного тела при той же длине волны характеризует поглощательную или излучательную способность плазмы при данной длине волны. Это означает, что в интер валах длин волн, заключенных между спектральными линиями, средняя длина свободного пробега фотона очень велика, в то время как при длинах волн, соответствующих спектральным линиям, она может быть весьма мала. Излучение плазмы из экспериментальной установки, имеющей обычные лабораторные размеры, может быть практически черным для определенных длин волн (соответствующих спектральным линиям). При других длинах волн плазма совершенно прозрачна для излученця. При детальном исследовании проблемы излучения плазмы, видимо, необходимо при определении суммарного потока лучистой энергии производить суммирование по всем длинам волн, что потребует переработки громадного количества информации. Для упрощения задачи обычно вводится допущение, что плазма излучает как серое тело. Используется и компромиссный подход, когда для наиболее интенсивных спектральных линий делаются более тщательные расчеты, а для остального диапазона длин волн применяется приближение серого тела. При некоторых условиях, определяемых физической природой газа, излучение составляет существенную долю от общего потока тепла, отдаваемого струей плазмы. Э1 спери-менты показывают, что для многих газов излучением передается от 20 до 40% всего тепла. С другой стороны, для некоторых газов (например, гелия) на долю излучения приходится не более 2%. Естественно, что в первом случае необходимо более тщательное изучение процессов излучения, чем во втором. [c.74]

После того, как ТВЭЛы извлечены из активной зоны реактора, они имеют высокую температуру и очень высокую, изменяющуюся во времени по энергии и интенсивности 7-активность. р-активность практически не проявляется из-за самопоглощения в элементе. До переработки с целью извлечения плутония, урана и продуктов деления ТВЭЛы выдерживают в течение некоторого времени для снижения активности. Естественно возникает мысль об использовании ТВЭЛов во время выдержки в качестве источника излучения, так как такой источник на первый взгляд представляется даровым. Однако это обманчивое мнение. Использование ТВЭЛов как источников излучения требует довольно сложного технического оформления. Необходимо понимать, что в ТВЭЛе образуется сложная смесь радиоактивных изотопов с разной энергией и с разными периодами полураспада, причем эти изотопы паходятся в массе с высокой плотностью, где происходит большое самопоглоще-ние излучения. В результате суммарная энергия и интенсивность излучения ТВЭлов очень резко меняются во времени, особенно за первые месяцы. После 60 дней выдержки усредненный по всем изотопам, содержащимся в ТВЭЛах, период полураспада ТВЭЛа равен 90 дней, а энергия 0,75 Мэе. Одноразовое использование ТВЭЛов невыгодно и неудобно. Расчет показывает [5], что при попеременном ис-нользовании ТВЭЛов в излучателе и в активной зоне реактора используемая мощность излучения может быть повышена во много раз, причем энергия и мощность дозы будут [c.117]

Использование радиоизотопных регуляторов уровня возможно не только в наклонных, но и в вертикальных аппаратах (реакторы, скрубберы и др.). На рис. 116 изображ ена схема расположения детекторов и источников излучения в вертикальном скруббере. Источник излучения 1 расположен внутри аппарата, а блок детекторов (счетчиков) 2 — вертикально вдоль противоположной его стенки. Детекторы соединены параллельно и под ключены к электронному блоку 3 и вторичному прибору 4. Столб жидкости, перемещаясь внутри аппарата, экранирует часть детекторов, поэтому суммарная интенсивность излучения, регистрируемая прибором, будет зависеть от уровня жидкости в аппарате. Следует отметить, что загрязнение стенок аппаратов и колебания давления в них отрицательно сказываются на работе рассмотренных приборов, однако все эти факторы носят случайный характер и практически существенного влияния на результаты измерений не оказывают. [c.224]

Ультрафиолетовая лампа Л-350 [7, 20, 27] представляет собой 15-ваттную люминесцентную лампу низкого давления, длиной 45 см, включаемую в стандартную электрическую схему для обычных люминесцентных ламп. На внутренней стенке ее трубчатого баллона из увиолевого стекла УФС-4 нанесен люминофор с широкой полосой излучения в ближнем ультрафиолете. Поэтому суммарная плотность лучистого потока этой 15-ваттной лампы только в три раза меньше, чем интенсивность излучения линии 366 ммк у 220-ваттной лампы ПРК-4 со светофильтром УФС-4. Осветитель с тремя лампами Л-350 (опытная конструкция М. И. Голланда) [16] дает широкий рассеянный ультрафиолетовый поток и позволяет равномерно облучать большую поверхность, что делает его особенно удобным для визуального сравнения флуоресценции значительной серии пробирок с растворами или других объектов наблюдения [20]. По лучистому потоку этот осветитель эквивалентен прибору ЛЮМ-1. Серийный выпуск такого комплектного осветителя или хотя бы отдельных ламп типа Л-350 был бы полезен. [c.84]

В 1950 г. в СССР предложен метод количественного ускоренного определения сопротивляемости деформированных резин атмосферному старению, гостированный в 1964 г. Метод принципиально отличается от ранее применявшихся тем, что испытания проводятся при нескольких концентрациях озона (аналогично испытаниям на озонное растрескивание) так, что полученную зависи.мость можно экстраполировать на атмосферную концентрацрш озопа, а суммарная интенсивность излучения подобрана так, что она соответствует средней интенсивности солнечного света в летнее время в средних широтах и остается неизменной во всех опытах. Устройство установки описано [c.220]