Мультипольное излучение

Угловое распределение интенсивности мультипольных излучений EJ и MI не зависит от типа излучения (электрическое или магнитное), а определяется значениями и т, где т ть — Ша, та и ть — магнитные квантовые числа соответственно начального и конечного состояний, между которыми происходит переход. Можно показать (см. [73], 78), что угловое распределение излучения характеризуется функцией [c.458]

Мультипольное излучение 1. Поля электрических и магнитных мультипольных моментов. [c.385]

Эти соотношения будут использованы ниже. Теперь же определим понятие четности поля излучения. Это понятие можно ввести, поскольку оператор (Д + ) инвариантен относительно инверсии. Удобно определить четность поля мультипольного излучения таким образом, чтобы она совпадала с четностью соответствуюи его мультипольного момента или Это достигается таким определением, при котором четность поля совпадает с четностью Н. Поле излучения четно, если при операции инверсии X—> — X, У— —к, Z— — Z) напряженность магнитного поля Н не меняет знака, и нечетно, если я меняет знак. Поскольку в свободном пространстве Е и Н связаны соотношением [c.388]

Интенсивность мультипольного излучения. В случае чисто электрического или чисто магнитного мультипольного излучения порядка /, т интенсивность излучения (II в телесный угол = равна [c.388]

Квантовомеханические формулы для интенсивности спонтанного мультипольного излучения можно получить, воспользовавшись сформулированным выше принципом соответствия. В данном случае в соог-ветствуюш.их формулах надо произвести замену [c.390]

Разделив интенсивность на энергию излучаемого кванта Дсо, получим вероятность радиационного перехода. Согласно сказанному вы ие вероятность перехода yJM—сопровождаюш,егося мультипольным излучением порядка кд, определяется следующ.ими выражениями [c.390]

Электрическое мультипольное излучение. Полная вероятность электрического мультипольного перехода порядка х с уровня yJ [c.391]

Магнитное дипольное излучение. Для атомной спектроскопии основной интерес представляет магнитное мультипольное излучение при х = 1 (дипольное излучение). Положив в (32.35) х = 1, получим [c.395]

Наблюдаемой величиной, которая зависит от этих частот, является величина математического ожидания оператора мультипольного излучения, индуцирующего мессбауэровские переходы эта величина обозначается Т, q = == О 1, для М - или 1-излучения. Матрица плотности имеет следующее свойство [c.462]

Оператор = а й является оператором числа фотонов соот- ветствующего мультипольного излучения. В состояниях с определенным числом фотонов энергия поля также имеет определенное значение. Каждый фотон в состоянии kQJm имеет волновое число (2, квадрат момента /(/+ 1), проекцию момента т и четность (—1) при = М и (—1) при Х Е. [c.383]

Эти правила отбора имеют простой физический смысл. Мультиполь-ный радиационный переход порядка х, q сопровождается излучением кванта Дсо. Поскольку излучаемая энергия связана с квадратом углового момента и -компонентой момента соотношениями (32.17), каждому кванту поля мультипольного излучения соответствует момент количества движения, определяемый порядком мультипольности X, q (квадрат момента Д х(х-)-1) и -компонента момента %q). При излучении наряду с сохранением энергии имеет место также закон сохранения момента У = У +х. Выражением этого закона сохранения и являются правила отбора (32.37), (32.38). [c.391]

Исходя из этого выражения и используя общ.ие соотношения для матричных элементов тензорных операторов, нетрудно обобш.ить все результаты предыдущ.его параграфа на случай электрического мультипольного излучения произвольного порядка. [c.392]

Рассмотрим процесс испускания укванта ориентированным ядром. Эту ориентацию можно, например, осуществить охлаждением образца, содержащего радиоактивные ядра, до сверхнизких температур и помещая его в сильное электрическое или магнитное поле —спины ядер в этом случае прецеосируют вокруг на-пра)вления поля. Тогда угловое распределение у Лучей не изотропно (как в случае беспорядочно ориентированных атомов), а зависит от направления ориентации, величины спина ядра и мультипольности излучения. К сожалению, такой перспективный метод ориентации ядерных спинов слишком сложен в экспериментальном отношении и в настоящее время не нашел еще широкого применения. [c.263]

Мультипольность излучения и правила отбора. Согласно классической электромагнитной теории, позволяющей получить в данном случае существенные результаты, у-излучение обусловлено изменением во времени распределения зарядов и токов в ядре. Исходя из того что при изменениях в распределении зарядов в ядре возникают электрические моменты, а в результате изменения распределения токов — магнитные, различают электрические Е) и магнитные (М) у-переходы. Помимо этого, у-пе-реходы, как и в случае -распада, удобно классифицировать по величине момента количества движения I (в единицах Й), уносимого каждым у-квантом. Как будет показано далее, в этом случае, также как и для -распада, вероятности переходов быстро падают с возрастанием этой величины. По принятой номенклатуре излучения, уносящие соответственно 1, 2, 3, 4, 5 единиц % момента количества движения, называются дипольными, квадрупольными, октупольными, 2 -польными и 2 -польными. Электри- [c.259]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология