Вероятность переходов электрических квадрупольны

Если данный переход запрещен как электрический дипольный, он может быть разрешен как связанный с изменением электрического квадрупольного или магнитного дипольного моментов. Однако вероятности таких переходов в сотни миллионов раз меньше, и соответствующие спектральные линии очень слабы. [c.144]

При изложенном выше рассмотрении предполагалось, что длина волны света, взаимодействующего с молекулой, велика по сравнению с размерами молекулы. Далее, мы пренебрегали взаимодействием с магнитным полем световой волны. Это по-существу означает, что мы не учитывали магнитное дипольное и электрическое квадрупольное взаимодействия, рассмотренные с классической точки зрения на стр. 463 и сл. При учете этих эффектов оказывается (см. [5]), что в выражении для вероятности перехода появляются небольшие дополнительные члены. Коэффициент Эйнштейна для спонтанного испускания имеет при этом вид [c.496]

В. Гадолиний. Финк и Кинле [77] изучали резонансные спектры поглощения 7-лучей с энергией 89 /сзв и 7-лучей с энергией 79,5 кэв, используя для заселения возбужденных ядерных уровней реакцию п, у). Для этих переходов в Gd можно ожидать малого по сравнению с их ширинами расщепления 7-линий, так как и магнитное дипольное и электрическое квадрупольное взаимодействия для вращательных состояний с / = 2 малы. Измерения проводились с использованием в качестве мишени-источника и поглотителя металлического гадолиния или его окиси. Как и ожидалось, сверхтонкая структура не была получена. Соображения Финка и Кинле о влиянии отдачи ядра при захвате нейтрона и последующем испускании жестких 7-лучей на вероятность мессбауэровского испускания (величину /) приводятся в разд. П1, И. [c.365]

ДЛЯ калибровки спектрометров и схем совпадений. Энергия у-квантов определенная с высокой точностью с помощью кристаллического спектрометра и при исследовании электронов конверсии на магнитном спектрометре, составляет 0,411775 0,000007 Мэв. При анализе на магнитном спектрометре коэффициенты внутренней конверсии рассчитывали путем сопоставления площади под кривыми пиков внутренней конверсии с площадью под всей кривой -спектра. Наиболее надежным значением коэффициента внутренней конверсии на A -оболочке считают 0,028, отношение K/L принимают равным 2,9 и отношение Ь 1Ь ц/Ьш — 2,272,4/1,0. Из этих данных следует, что переход с энергией 0,412 Мэв является электрическим квадрупольным переходом Е2). Поскольку основное состояние четно-четного Hg имеет, по-видимому, характеристику О-Ь, то в соответствии с общим правилом для первых возбужденных состояний четно-четных ядер уровень с энергией 412 кэв имеет конфигурацию 2-j-. Форма спектра -частиц, испускаемых при дезактивации возбужденного состояния с энергией 0,962 Мэв, соответствует разрешенному переходу или переходу первого порядка запрещенности. По этой причине изменение спина должно составлять О или 1. Значение lg ft из уравнения (25) гл. VIH оказывается равным 7,7, что указывает, по всей вероятности, на переход первого порядка запрещенности и, следовательно, на отрицательную четность (—) Аи . Конфигурация (1—) для Аи , по-видимому, исключается, поскольку в этом случае -переходы в основное и возбужденное на 412 кэв состояния Hgi имели бы одинаковый порядок запрещения. Однако переход в основное состояние не является преобладающим и, следовательно, должен иметь большее значение lg ft, чем наблюдаемый -переход с энергией 962 кэв. Вероятные значения спина и четности для Ап составляют, таким образом, 2— или 3—. [c.428]

НО И моменты высших порядков. На основании этого правила отсутствием изменения дипольного электрического момента можно обосновать не только так называемые правила перехода (квантовые запреты), но и понять все нарушения этих запретов, в частности, всё же существующую, хотя и очень малую, вероятность спонтанных переходов из метастабильных состояний, переходов, соответствующих изменению квадрупольного электрического момента. [c.328]

Лантаниды. Поскольку лиганды почти не влияют на внутренние /-электроны, интенсивности переходов должны мало зависеть от внешних возмущений. Взаимодействие с колебаниями может в небольшой степени снимать лаиортовские запреты с переходов, а поэтому полные интенсивности спектров содержат, вероятно, наряду с компонентами, обусловленными электрическим квадрупольным излучением, также и компоненты, соответствующие электрическому дииольному излучению. [c.262]

Мультипольность излучения и правила отбора. Согласно классической электромагнитной теории, позволяющей получить в данном случае существенные результаты, у-излучение обусловлено изменением во времени распределения зарядов и токов в ядре. Исходя из того что при изменениях в распределении зарядов в ядре возникают электрические моменты, а в результате изменения распределения токов — магнитные, различают электрические Е) и магнитные (М) у-переходы. Помимо этого, у-пе-реходы, как и в случае -распада, удобно классифицировать по величине момента количества движения I (в единицах Й), уносимого каждым у-квантом. Как будет показано далее, в этом случае, также как и для -распада, вероятности переходов быстро падают с возрастанием этой величины. По принятой номенклатуре излучения, уносящие соответственно 1, 2, 3, 4, 5 единиц % момента количества движения, называются дипольными, квадрупольными, октупольными, 2 -польными и 2 -польными. Электри- [c.259]

В действительности положение упрощается, поскольку обычно только низший порядок мультипольности (иногда два самых низких порядка), разрешенный правилами отбора, вносит заметный вклад в интенсивность излучения. Это можно объяснить следующим образом вероятность перехода пропорциональна квадрату матричного элемента данного взаимодействия следовательно, вклад каждого члена степенного разложения поля (см. примечание на стр. 259) в вероятность перехода пропорционален (Л/Х) . Ввиду того что R/k всегда мало ( 10" —10" ), основную роль обычно играют переходы низшего разрешенного порядка мультипольности. Если таким переходом является магнитный дипольный (Mi) переход, то обычно возникает исключение из этого правила преобладающим зачастую оказывается электрический квадрупольный переход (Е2). Объяснение этого факта состоит в том, что плотности токов в ядре (вызывающих появление магнитных мультиполей) меньше, чем плотности зарядов (порождающих электрические мудьтиполи), приблизительно в v раз, где V — скорость движения зарядов (протонов) в ядре. Следовательно, для данного порядка мультипольности вероятность магнитных переходов может оказаться меньше вероятности электрических переходов примерно в (у/с) 10" раз (здесь не учитывается вклад собственных магнитных моментов нуклонов). Таким образом, можно предполагать, что переходы Е 1 1) будут конкурировать с переходами MI). Эта зависимость, как уже отмечалось, подтверждается экспериментом для Z = 1, однако она не была однозначно установлена для переходов более высоких порядков. [c.260]

Прямые квадрупольные переходы слабее электрических дипольных переходов примерно в 10 —10 раз (этот фактор для атомов равен (а1Х) , где а — радиус атома X — длина волны поглощаемого света). Однако вероятность безызлучательного диноль-квадрунольного переноса энергии (1д всего лишь в 10 раз меньше, чем для полностью разрешенного -переноса. Поэтому такой перенос может легко осуществляться от донора к акцептору, если последний имеет квадрупольный переход в подходящей области частот, несмотря на то что прямое поглощение атомом или молекулой акцептора в 10 —10 раз слабее разрешенного перехода [235]. [c.273]

В заключение настоящего параграфа мы еще кратко остановимся на вероятности квадрупольного и магнитно-дипольного излучения. В общем случае момент атома может быть разложен в ряд, где первый член соответствует электрическому дипольному моменту, а второй — электрическому квад-рупольному и магнитному дипольному моментам. Следующие члены соответствуют моментам еще более высоких переходов. Изменение со временем этих моментов также ведет к излу- [c.427]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология