Функция направленности излучения

Данный режим теплообмена, строго говоря, не относится ни к одному из трех разобранных случаев, поскольку функции источника излучения и кладки совпадают, но о точки зрения роли кладки в теплообмене и методики расчета этот режим ближе всего к косвенному направленному теплообмену. Интенсивность этого вида теплообмена, как следует из уравнения (210), определяется величиной результирующего потока Чем меньще степень черноты газов, заполняющих муфель, тем, очевидно, интенсивнее теплоотдача ( <7м ). [c.350]

Расчет теоретических значений функций корреляции 1 (0) О приводился для очень большого числа случаев (см., например, [30]). Здесь Щ0)йО — относительная вероятность того, что излучение второго типа будет испущено в телесный угол под углом 0 к направлению излучения первого типа. Обычно функцию корреляции нормируют таким образом, что Щ0)й 2 = 1. Следовательно, эта функция всегда может быть представлена следующим выражением [c.266]

Применение теории конечных динамических смещений. Отношение спектральных амплитуд для двух станций, расположенных симметрично относительно эпицентра, дает ф у н к ц и ю н а- Р а в л е н н о с т и D [207 J. Для сдвига по простиранию разрыва функция направленности D излучения волн Релея и Лява имеет вид [c.345]

Существуют два подхода к решению задач о параметрическом излучении звука метод функции Грина и метод, основанный на квазиоптическом приближении [86]. Квазиоптическое приближение позволяет проследить за динамикой формирования диаграммы направленности. Стремление повысить коэффициент преобразования в низкую частоту приводит к нелинейному насыщению . В данном разделе проведено теоретическое рассмотрение параметрического усиления колебаний, созданных системой гидроакустических излучателей. [c.22]

Дальняя зона преобразователя — это область акустического поля, где амплитуда монотонно убывает с расстоянием. Поле излучения в дальней зоне также можно представить в виде функции от тех же безразмерных параметров. Однако здесь более удобно представление поля в виде множителя, убывающего с расстоянием и диаграммы направленности, имеющей форму лучей, исходящих из центра преобразователя, для которых амплитуда (и интенсивность) меняется в зависимости от направления. [c.80]

При обсуждении глубины генерации рентгеновского излучения нужно помнить, что плотность генерации рентгеновского излучения на единицу объема не является постоянной по всей области взаимодействия. Плотность генерации связана с числом и длиной электронных траекторий на единицу объема и средним перенапряжением. Генерация рентгеновского излучения в зависимости от координаты по глубине в образце известна как функция ц>(рЕ). На рис. 3.44 образец предполагался разделенным по глубине на слои равной толщины. По мере прохождения падающим пучком этих слоев длина траектории в каждом последующем слое возрастает вследствие того, что, во-первых, за счет упругого рассеяния электрон отклоняется от движения по нормали, что приводит к удлинению пути через слой, и, во-вторых, отражение приводит к тому, что электрон пересекает слой в противоположном направлении. Таким образом, генерация рентгеновского излучения проходит через максимум на некоторой глубине, а затем уменьшается, так как потеря энергии и отражение уменьшают число электронов с углублением внутрь объекта. Более того, из сечения, приведенного на рис. 3.39, видно, что электроны при перенапряжении 4 дают наиболее существенный вклад в генерацию рентгеновского излучения. Таким образом, видно, что плотность рентгеновского излучения существенно меняется с глубиной. Для целей анализа функции ф(р2) является более точным описанием распределения генерации рентгеновского излучения по глубине. [c.85]

Рассеяние, как уже отмечалось, является специфическим свойством коллоидных систем. Суть этого явления заключается в том, что световая волна, попадая на коллоидную частицу, изменяет направление своего распространения, причем так, что свет от частицы начинает распространяться во все стороны, т. е. рассеивается. Причина такого поведения световой волны в том, что она, как источник переменного электрического поля, вызывает поляризацию частиц — индуцирует в них переменный (осциллирующий) дипольный момент. Ориентация наведенного диполя совпадает с ориентацией электрической компоненты световой волны, а величина и знак меняются синхронно с напряженностью и знаком электрического по.оя волны. Поэтому частота осцилляции наведенного диполя равна частоте падающей световой волны. По законам электродинамики, суть которых выражается уравнениями Максвелла, всякий электрический (или магнитный) осциллятор излучает в пространство электромагнитные волны. В данном случае эту функцию выполняет коллоидная частица. Частота излучаемых волн равна частоте падающего на нее света. Пространственное распределение излучения неравномерно (рис. 3.132). Его интен- [c.746]

Здесь Р ЛХ есть поток излучения в интервале длин воля, равном X и содержащем длину волны X, V (X) — функция относительной дневной световой эффективности. Множитель Ктп определяет максимальную световую эффективность (или максимальное отношение светового потока к потоку излучения) он соответствует длине волны, для которой V (Х) = 1. Единицей светового потока является люмен, определяемый как световой поток, испускаемый точечным источником (или бесконечно малым элементом поверхности протяженного источника), создающим одинаковую по всем направлениям силу света, равную 1 кд внутри телесного угла, равного 1 ср [c.512]

Для некоторого расстояния х = г примем амплитуду излучения на оси равной 1. Для луча под углом 0 к оси амплитуда будет меньше, она в этом случае описывается некоторой функцией Ф(0) -диаграммой направленности. Таким образом, поле излучения выражается формулами [c.85]

Фронтальную разрешающую способность оценивают, проверяя направленность поля преобразователя чем она острее, тем выше фронтальная разрешающая способность. Диаграмму направленности по излучению-приему Ф (ф) определяют как зависимость изменения амплитуды эхосигнала от ненаправленного отражателя (т.е. одинаково отражающего при любом направлении падающей волны) в функции угла между лучом, направленным на отражатель, и акустической осью преобразователя. При этом нужно обеспечить постоянное расстояние до отражателя. [c.238]

Еще с 1882 г. [122] было известно, что углеродные нити дают отрицательные ионы, а металлические пластинки дают положительные ионы при низких температурах и отрицательные ионы при высоких температурах. Томсон [452] в 1899 г. показал, что отрицательные ионы, выделяющиеся из горячей углерод ной нити при низком давлении, были электронами и что постепенное повышение температуры и понижение давления увеличивали отношение числа отрицательных ионов к числу положительных ионов, выделяемых поверхностью металла. Теория Томсона [450] учитывает проводимость металлов, приписываемую присутствию в них электронов. Когда на тепловое движение этих электронов накладывается электрическое поле, то оно заставляет их двигаться с определенной средней скоростью в направлении падения потенциала. Это движение электронов является электрическим током. При повышении температуры увеличивается энергия теплового движения внутренних электронов и при определенной температуре, характерной для каждого металла, она может стать достаточно большой для выноса электронов наружу через поверхность нагретого тела. Таким образом происходит излучение электронов, и величина излучения является преимущественно функцией природы излучающего вещества, температуры, давления и вида окружающей среды, а также разности контактных потенциалов. [c.248]

Вместо того чтобы создавать черное тело, практическое изготовление которого представляет трудную задачу, лучше приобрести в Бюро стандартов эталонную лампу, для которой точно найдено суммарное излучение в определенном направлении (указанном в паспорте, прилагаемом к лампе) как функция тока, протекающего через лампу. Эти лампы являются удобными эталонами для калибровки термостолбиков. [c.237]

Вследствие влияния магнитного поля Земли ее поверхности могут достигать лишь те частицы космического излучения, магнитная жесткость которых = = А-р1 Х-е) больше некоторой величины, являюш ейся функцией географических координат и направления движения частицы А — массовое число ядра 2 — его заряд р — импульс частицы е — заряд электрона). Широтный эффект составляет 10% на уровне моря и резко возрастает при удалении от поверхности Земли. [c.969]

Одно из достоинств ИК-спектроскопии — возможность определения в ориентированных полимерах функции ориентации поглощающих диполей, расположенных как в кристаллических, так, что особенно ценно, и в аморфных участках. Поглощение ИК-излучения особенно сильно, когда электрический вектор падающего излучения совпадает с направлением момента [c.117]

На практике для хорошо ориентированных образцов R 10, т. е. ориентация молекул в полимерах не бывает совершенной. Поэтому для характеристики подобной ситуации и вводят различные функции ориентации, которые определяют долю сегментов цепи, параллельных любому направлению в пространстве. Помимо степени ориентации, на R влияет также значение угла 0 между электрическим вектором падающего излучения и направлением момента перехода колеблющегося диполя. Так, для образца с идеальной осевой ориентацией при 0 = 54,7° дихроизм отсутствует R = 1), хотя ориентация и является полной. [c.118]

Как видно из формулы (7), направление на интерференционный максимум является функцией длины волны, что определяет возможность использования этого принципа для спектрального разложения сложного излучения. [c.9]

Рассмотрим теперь случай, когда .Jg 1. В этом случае даже для направлений, соответствующих а) = я/2, плазменная струя будет излучать в основном с поверхности. При этом, как следует из формулы (29), практически для всех направлений (за исключением тех направлений, которые отвечают значениям достаточно близким к л/2) излучение будет близким к планковскому. Следовательно, при рассмотрении случая Туй 1 можно пренебречь излучением, распространяющимся внутри струи в направлениях, соответствующих значениям тр л/2. Поток излучения частоты V, посылаемый плазменной струей в реактор, независимо от направления, может быть найден по формуле (17), где в качестве величины Jvg ( 2) будет служить функция Лй ( Ф, Ь), определяемая формулой (29). [c.49]

Используя камеру с плоско-параллельными электродами, относительно легко извлечь электрические сигналы, соответствующие положениям искр, а затем обработать их с помощью вычислительной машины или аналогичными методами (см. прим. на стр. 175). Для этих целей были созданы и использованы электронные устройства. Однако, как было показано, унификация выходного сигнала, достигнутая даже с лучшей камерой с плоско-параллельными электродами, была недостаточной для того, чтобы оправдать сверхсложную аппаратуру. По мнению автора, воспроизводимость прямого измерения активности -излучения с хроматографических пластинок для С и зн не оправдывает усилий, направленных на извлечение количественных данных непосредственно из искровой камеры. По-видимому, основная функция искровых камер — быстрое определение положения радиоактивных зон на хроматограммах с тем, чтобы потом извлечь зоны и измерить их радиоактивность более точным методом, например с помощью жидких сцинтилляторов, [c.188]

Для фосфоресценции состояние, из которого происходит эмиссия, является триплетным состоянием. Для большинства молекул, особенно органических, разности энергий между отдельными состояниями триплета очень малы. Таким образом, отдельные переходы с участием отдельных состояний триплета обычно не могут быть разрешены, т. е. всякая колебательная полоса в спектре фосфоресценции на самом деле является наложением двух или трех полос с разными направлениями моментов переходов. По анизотропии фосфоресцентного излучения можно определить относительные интенсивности переходов с разными направлениями моментов, а следовательно, молшо экспериментально установить, к какому неприводимому представлению соответствующей точечной группы принадлежат электронные волновые функции состояний триплета. Такая информация о триплетных волновых функци- [c.310]

В спектроскопических методах результат взаимодействия света с молекулярными системами регистрируется как функция отклика. Она отражает либо изменение какого-нибудь параметра воздействующей световой волны (амплитуды, частоты и направления волны, фазовых характеристик, поляризации, скорости распространения и т. д.), либо появление нового качества (например, генерацию второй гармоники излучения). Зависимость функции отклика от интенсивности световой волны определяет деление на линейную (линейная зависимость) и нелинейную (нелинейная зависимость) спектроскопии. В этой книге излагаются методы как линейной лазерной спектроскопии (абсорбционная и флуоресцентная спектроскопия комбинационное рассеяние), так и некоторые методы нелинейной оптической спектроскопии (двухфотонное поглощение, нелинейное рассеяние). Отдельно будут изложены методы фемтосекундной спектроскопии. [c.114]

Одиночные спектры воли Релея или Лява вряд ли могут обеспечивать 1 юл учение надежных оценок глубины очага ввиду неконтролируемого влияния других факторов. Более перспективными представляются способы, базирующиеся на совместной обработке спектров воли Релея и Лява [220, 592]. Одним из самых точных способов определения глубины очага считается способ, использующий минимумы отношения спектров основных гармоник волн Релея и Лява (592], ио и здесь необходимы независимые сведения о. механизме источника и модели строения земной коры [948]. В отношении волн Лява и Релея ЦЦ взаимно компенсируются воздействия нескольких факторов источника пути пробега, ио оно продолжает зависеть от частоты, функции направленности излучения, модели строения земной коры и глу-оины очага. При известных функции излучения (определенной, апример, по объемным волнам) и модели глубинного строения онюшеиие позволяет определять глубину очага с по- остью всего в несколько километров (рис. 86, б) [c.391]

Теория и опыт показывают, что интенсивность рассеянного излучения зависит от направления. Функция распределения рассеянного по различным направлениям излучения называется индикатрисой рассеяния Уу Р, з ), где — выбранное направление луча (условно назовем этот луч своим ) — направление чужого луча (рис. 19.2), проходящего через точку Р. Если рассеянное излучение равномерно распределяется по всевозможным направлениям (изотропное рассеяние), то его доля в направлении равна с1(о7(4хс), а при анизотропном рассеянии она составляет Уу Р, л )с1со7(4л ). Вид индикатрисы рассеяния зависит от отношения диаметра частицы к длине волны излучения. Для частиц, диаметр которых с/ X, интенсивности рассеяния вперед по лучу и назад одинаковы и в 2 раза выше, чем в перпендикулярном направлении (закон рассеяния Релея). Индикатриса релеевского рассеяния приведена на рис. 19.3. Если же с1 X, то вследствие дифракции рассеяние вперед значительно превышает рассеяние назад и индикатриса рассеяния вытянута по направлению луча. [c.486]

Современная биология достигла значительных успехов в познании многообразных проявлений живого фундаментальных основ, общих закономерностей организации и эволюции жизни на Земле. Дальнейший прогресс науки о жизни требует не только все более глубокого проникновения в сущность процессов взаимодействия вещества и энергии, но и исследования информационных взаимодействий в биологических системах. Основоположник этого нового направления в изучении свойств живого А. Г. Гурвич но азал возможность передачи информации из одной клетки в другую фотонами электромагнитного поля н высказал гипотезу о существовании в живых системах полей, которые он назвал биологическими . К сожалению, это направление в наше время развивается недостаточно интенсивно. Проблемы передачи биологической информации, записи и хранения ее как в клетках, таки мея ду клетками и органами в настоящее время приобретают первостепенное значение. Управление известными обменно-трофическими процессами, преобладающими как внутри клеток, так и в целом организме животных и человека, невозможно объяснить только нейрогормональными и гуморальными (биохимическими), а также известными биофизическими факторами (изменение различных потенциалов, градиентов и др.). Необходимы поиски иных, более эффективных каналов связи. Вместе с тем егце в ранних работах отечественных ученых (А. Г. Гурвич, Э. С. Бауэр, В. И. 13ериад-ский, А. Л. Чижевский и др.) обоснованно поднимались вопросы термодинамической характеристики процессов жизни, предпринимались попытки изучения информационных механизмов, специфически присущих жизненным явлениям. Факт существования сверхслабого электромагнитного излучения в настоящее время общепризнан и экспериментально обнаружен у всех исследованных клеток растений и животных. Как оказалось, так называемое спонтанное свечение биологических объектов является универсальным свойством живых клеток [Тарусов, 4965 Журавлев и др., 1961, 1975 Мамедов, 1976 Баренбойм, 1966 Владимиров, 1966 Марченко, 1973 Коиев, 1965 Рорр, 1979]. Дискуссионным остается положение о сигнальной функции этого излучения. [c.3]

В. Поглощательные и излучательные характеристики. Поглощательная способность системы поверхностей (значение ее заключено между О и 1) определяет долю падаю-нгего излучения, поглощенную системой поверхностей. Степень черноты (излучательная способность — значение ее тоже заключено между О и 1) определяет, какая доля излучения черного тела в действительности излучается системой поверхностей. Чем определяются эти величины Очевидно, они зависят от используемой системы поверхностей. материала, из которого она изготовлена, его структуры, определяемой обработкой, толщиной окисных пленок, неровностями и т. д. Если структура поверхности стабильна (это не всегда имеет место), то радиационные характеристики рассматривают как функции термодинамического состояния, определяемого температурой Т.,. Более того, характеристики зависят от природы теплового и.злучения направления и длины волны, а иногда и поляризации. [c.454]

Окончательный результат можно получить двумя путями. В первом случае необходимо записать в качестве добавки к коэффициенту переноса излучения i — / доли а от имеющейся в луче энергии перед его взаимодействием со стенкой. Оставшуюся энергию припишем отраженному лучу. (Когда энергия отраженного луча станет ниже выбранного минимального значения, всю ее можно отнести к оставшейся энергии в луче.) В другом случас генерируется случайное число Р. Если оно меньше или равно а, вся имеющаяся энергия поглощается. Если оно больше а, вся энергия отражается. Для построения хода луча после отражения необходимо найти направление отраженного луча. При зеркальном отражении воспользуемся уравнениями (111), (112) и (113) 2.9.2. При полностью диффузном отражении генерируются два новых случайных числа угол 0 относительно нормали п равен sin 4 Рх а угол ф относительно х равен 2кР . В случае не полностью диффузного отражения углы 0 и ф определяются таким же образом, однако массовые множители для каждого луча необходимо делить на направленную отражательную способность и М1южить на двунаправленную отражательную способность для выбранного направления. Вместо этого можно воспользоваться функциями вида (8) при некотором удорожании анализа и времени программирования. [c.479]

Если в задаче функция источника одномерна, то тем не менее радиационный перенос является трехмерным, поскольку в плотность полного потока излучения вносят вклад распространяющиеся по всем направлениям лучи. Плоский слой и сфера имеют осевую симметрию, и, таким образом, интегрирование по телесному углу сводится к интегрированию только по полярному углу 0, т, е. dQ= =2я51П 6d0. Для цилиндра и конуса необходимо интегрирование как по углу основания у, так и по углу Р относительно оси (см. рис. 3 2.9.1). [c.502]

Если, например, ввести шесть потоков, то точность многопотокового метода станет приемлемой для инженерных целей. При задании 2п потоков необходимо выбрать 2п направлений и связать с каждым из них массовый коэффицнент О/ для плотности потока результирующего излучения и Ь/ для функции источника ( =1, п) 2п 2п [c.505]

Расслютренный способ определения функций распределения электронной плотности допускает математически нестрогие приемы. Более общим, логически последовательным является вариант определения функций распределения атомно-электронной плотности, разработанный В. Н. Филипповичем. Изложим основные положения его теории. Предположим, что монохроматический поток рентгеновского излучения падает на образец вещества, состоящий из т сортов атомов, образующих устойчивые молекулы. Число атомов данного сорта равно Nj (/ = 1,2,. .., т). Вычислим интенсивность рассеяния в направлении, определяемом единичным вектором п. Выберем в образце произвольное начало координат. Положения центров отдельных атомов определяются радиус-векторами Ru, R12, . Rj , где — радиус-вектор центра атома и номера к относительно начала координат (рис. 3.4) Zjn = Zj — число электронов в атоме /. [c.78]

Теория светорассеяния была развита лордом Рэлеем для сферических, не поглощающих свет, не проводящих частиц. При прохождении световой волны переменное во времени электромагнитное поле вызывает их поляризацию. Возникающие диполи с переменными электромагнитными моментами являются источниками излучения света. В однородной среде свет, излучаемый всеми диполями, вследствие интерференции распространяется только в первоначальном направлении, согласно принципу Гюйгенса. Если же в среде имеются неоднородности с другим показателем преломления, например, коллоидные частицы или системы с флуктуациями плотности (обусловленные ассоциатами молекул или отдельными макромолекулами), дипольные моменты приобретают в этих узлах иную величину и испускают неском-пенсированное излучение в форме рассеянного света. Момент диполя зависит от частоты, иначе говоря от длины волны X. Таким образом, интенсивность светорассеяния I должна быть функцией показателей преломления дисперсной фазы 1 и дисперсионной среды о, длины волны X, объема частицы V, поскольку поляризация—объемное свойство, а также от частичной V или весовой Сй = vУii. концентрации и, наконец, от интенсивности падающего света Я [c.38]

Акустическое поле преобразователя чаще всего рассчитывают, считая, что преобразователь состоит из большого числа элементарных излучателей-при-емников, а затем их действие суммируют (интегрируют). Поле излучения отдельного точечного элемента в твердое тело (сталь) показано на рис. 1.44. Центральный лепесток соответствует продольной волне Ь, а боковые - поперечной волне Т. Направленность центрального лепестка, который используется для формирования поля, приближенно описывается функцией [c.81]

Направленность при излучении в жидкость описывается функцией х б) = 1 (ненаправленный сферический излучатель) либо х 0) = со80 (дипольный излучатель) в зависимости от условий работы. В области малых углов 0 можно считать, что диаграмма направленности каждого излучателя и приемника сферическая, т е. х(б) = 1. В поле приема преобразователя [c.81]

В табл. 1.10 приведены более полные данные о дальней зоне преобразователей с пьезопластинами различной формы. Первая строка соответствует дискообразному преобразователю. Ввиду того что диаграммы направленности при излучении и излучении-приеме для круглого и прямоугольного преобразователей часто используют в расчетах, они приведены на рис. 1.49 и 1.50 в относительных единицах и децибелах в функции от безразмерного параметрах [c.86]

Выражение (79) отражает характер зависимости коэффициента ослабления амплитуды гармонических составляющих контролируемого распределения ц (х, у, г) от основных конструктивных, физических и расчетных параметров системы, размеров апертуры детекторов и фокусного пятна источника излучения, геометрического увеличения рентгенооптики, постоянной времени детектора и всего измерительного канала, скорости движения луча в процессе сканирования, интервала накопления и интервала дискретизации при измерении, вида ПФ предварительного интерполяционного фильтра измерительных данных, интервала расчетной дискретизации проекций при свертке и обратном проецировании, вида ядра свертки, закона интерполяции при обратном проецировании, интервала дискретизации матрицы, на котором восстанавливается выходное распределение, вида функции рассеяния дисплея и от направления расположения воспрозводимой гармонической структуры в пространстве (х, , г). [c.134]

При помощи эмиссионной компьютерной томографии (ЭКТ) можно получить пространственное в заданной плоскости распределение радиоактивного изотопа, введенного в организм пациента. В отличие от рентгеновской компьютерной томофафии (РКТ), методы которой позволяют получать анатомическую структуру объекта, в методах ЭКТ регистрируется распределение специально вводимых в организм человека радиоактивных веществ, концентрация которых характеризует различные физиологические функции. Существуют два варианта реализации методов ЭКТ - однофотонная (ОЭКТ) и позитронная (двухфотонная) (ПЭКТ). Эти два метода отличаются друг от друга и от РКТ по способам определения направления л а. В РКТ источником излучения является точка - резко сфокусированное пятно на аноде рентгеновской трубки. Поэтому направление луча однозначно определяется положением источника излучателя и детектора. В методах ЭКТ положение источника заранее неизвестно. Именно оно и подлежит определению. [c.192]

На рис. 31 и 32 стационарный разогрев поверхности за счет реакции представлен как функция от содержания горючего в смеси. Рисунок 31 относится к смесям с недостатком водорода, в которых процесс лимитируется диффузией водорода. Здесь по оси абсцисс отложено процентное содержание водорода в смеси. Рисунок 32 относится к смесям с избытком водорода, где процесс лимитируется диффузией кислорода. Здесь по оси абсцисс отложено процентное содержание воздуха в смеси. Кривая а на каждом из этих рисунков нредставля-ет стационарный разогрев, рассчитанный с учетом влияния стефановского потока (последнее, ввиду малого процентного содержания диффундирующего газа в смеси, незначительно), но без поправок на термодиффузию и излучение. Кривая Ь представляет стационарный разогрев поверхности, рассчитанный с учетом термодиффузии, В смесях, где процесс лимитируется диффузией более легкого газа, термодиффузия повышает разогрев поверхности, потому что термодиффузионный поток направлен в этом случав так же, как и обычный диффузионный поток, и суммарная скорость диффузии оказывается поэтому больше, чем без учета термодиффузии. Напротив, в смесях, где процесс лимитируется диффузией более" тяжелого газа (в данном случае в смесях с избытком водорода), термодиффузионный поток и обычный диффузионный [c.418]