Флюктуация тока эмиссионного

Однако нестабильность излучения источников света (случайные флюктуации), применяемых в эмиссионной спектроскопии, не позволяет регистрировать мгновенные значения интенсивностей. Необходимы усреднения измерений в течение некоторого времени (10—60 сек). Это усреднение достигается за счет использования в схеме накопительных конденсаторов. За время экспозиции ток фотоэлемента или фотоумножителя заряжает конденсатор. Напряжение на конденсаторе (U) при этом пропорционально усредненному фототоку и усредненной интенсивности излучения [c.270]

Формула (13,2) показывает, что чем меньше выбранные нами промежутки времени Дт, тем больше средний квадрат наблюдаемых флюктуаций эмиссионного тока. Кроме того, этот средний квадрат оказывается стоящим в простой зависимости от величины эле- ментарного заряда е. Согласно теореме Фурье кривую, изображающую зависимость силы эмиссионного тока от времени, можно рассматривать как результат сложения отдельных синусоидальных колебаний. Если пропустить эмиссионный ток через колебательный контур, то этот контур будет резонировать на те слагающие колебания тока, период которых равен собственному периоду колебаний контура. Нечто подобное происходит и в усилителе. Каждый усилитель действует до некоторой степени избирательно с большим коэффициентом усиления к для одних длин волн и с меньшим для других. Кривая зависимости к от частоты усиливае- [c.51]

Теория, о которой только что шла речь, основана на предположении, что выход каждого электрона из катода и его передвижение к аноду под действием электрического поля совершенно не зависят от одновременного выхода из катода других электронов. Но между электронами действуют кулоновские силы отталкивания. Поэтому выход каждого электрона мешает выходу и передвижению к аноду следующих за ним электронов. Только при малых плотностях эмиссионного тока допустимо предположение о полной случайности распределения эмиссии отдельных электронов ка по новерхности катода, так и во времени, и имеет место точное воспроизведение в анодном токе флюктуаций эмиссии на катоде. Наличие пространственного заряда уменьшает дробовой эффект. Теория подавления или депрессии дробового эффекта учитывает также то обстоятельство, что в режиме, соответствующем наклонной части вольтамперной характеристики анодного тока при наличии пространственного заряда, вызываемые дробовым эффектов флюктуации анодного напряжения долн иы оказывать на электронный ток уменьшающее дробовой эффект влияние. [c.52]

Другого рода явление, накладывающееся в некоторых случаях на дробовой эффект, — это так называемый эффект мерцания, наблюдаемый при изучении флюктуации напряжения в цепи электронной лампы на низких частотах [253]. Величина наблюдённых флюктуаций не соответствует вычисленным значениям и изменяется при изменении частоты, что не должно иметь места на этих частотах при дробовом эффекте. Кроме того, при увеличении силы эмиссионного тока /о флюктуации (средний квадрат j ) растут не пропорционально /о, как это следует из соотношения (78), а много быстрее. При вольфрамовом катоде флюктуации соответствуют теории лишь при частотах выше 1000 герц, а при 10 герцах превышают вычисленные значения в 50 раз. Но особенно большую величину этот эффект имеет при эмиссии из оксидных катодов. Так как при этом эмиссионный ток с катода изменяется сравнительно медленно и на большие величины, то ухо улавливает в телефоне уже не общий шорох, а характерное более редкое потрескивание. В то же время [c.125]

Формула (78) показывает, что чем меньше выбранные нами промежутки времени Дт, тем больше средний квадрат наблюдаемых флюктуаций эмиссионного тока. Кроме того, этот средний квадрат оказывается стоящим в простой зависимости от величины элементарного заряда е. Следующий путь приводит к количественной проверке теории дробового эффекта. Согласно теореме Фурье кривую, изображающую зависимость силы эмиссионного тока от времени, можно рассматривать как результат сложения отдельных синусоидальных колебаний. Если пропустить эмиссионный ток через колебательный контур, то этот контур будет резонировать на те слагающие колебания тока, период которых равен собственному периоду колебаний контура. Нечто подобное происходит и в усилителе. Каждый усилитель действует до некоторой степени селективно с большим коэфф1щиентом усиления k для одних длин волн и с меньшим для других. Кривая зависнмости к от частоты усиливаемых колебаний носит название частотной характеристики усилителя. Вид частотной характеристики усилителя зависит от его настройки. Вызванные дробовым эффектом колебания тока усиливают при помощи усилителя с острой селективной настройкой. По амплитуде колебаний на выходе усилителя судят об амплитуде колебаний компоненты данной частоты в исследуемом дробовом эффекте и таким образом проверяют формулу (78), отожествляя Дт с периодом колебаний [241]. [c.122]

Для иллюстрации как выделения отдельных частот дробового эффекта при помощи селективно работающего усилителя, так и всего явления дробового эффекта в целом приводим на рисунке 57 осциллографические записи дробового эффекта фотоэлектронной эмиссии [258]. Рядом с каждой серией кривых приведена графически частотная характеристика усилетеля. Кривые масштаб времени представляют собой снятые для сравнения осциллограммы простых синусоидальных колебаний. Мы обрисовали методику этих измерений лишь схематически. Теория описанного метода устанавливает зависимость колебаний напряжения на входном сопротивлении усилителя от флюктуаций эмиссионного тока при том или другом характере нагрузки, а также зависимость амплитуды на выходе выпрямителя от этих флюктуаций и от свойств усилителя, в частности от хода его частотной характеристики [242]. Результаты теории позволяют определить величину элементарного заряда в из измерений различных компонент дробового эффекта с неменьшей точностью, чем другие современные методы определения е. Метод определения амплитуды ка- [c.122]

Если же рри некоторых других уачовиях, несмотря на очень тщательную постановку эксперимента, измерения приводят к другим, менее точным, а иногда и просто ошибочным значениям е, то это значит, что в этих новых условиях имеют место явления, не учтённые теорией. Одно из этих явлений — депрессия дробового эффекта. Теория, о которой только что шла речь, основана на предположении, что выход каждого электрона из катода и его передвижение к аноду под действием электрического поля представляет собой в полной мере случайное явление и совершенно не зависит от одновременного выхода из катода других электронов. Но между электронами действуют кулоновские силы отталкивания. Поэтому выход каждого электрона мешает выходу и передвижению к аноду следующих за ним электронов. Только при малых плотностях эмиссионного тока приложимо предположение о полной случайности распределения эмиссии отдельных электронов как по поверхности катода, так и во времени, и имеет место точное воспроизведение в анодном токе флюктуаций эмиссии на катоде. Наличие пространственного заряда заметной величины уменьшает дробовой эффект. Теория депрессии дробового эффекта учитывает также то обстоятельство, что в режиме, соответствующем наклонной части вольтамперной характеристики при наличии пространственного заряда, вызываемые дробо- [c.124]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология