Частота колебаний низшая

Возможность непосредственно наблюдать вращательные и колебательные переходы в области видимого света основывается на открытии Раманом и Мандельштамом явления комбинационного рассеяния света. При прохождении монохроматического света через вещество в спектре рассеянного света наряду с линией излучения источника света появляются также линии с более высокими и более низкими частотами. Эта разность частот относительно основной частоты источника света соответствует изменению энергии при колебательных переходах. Основное достоинство спектроскопии комбинационного рассеяния (КР) состоит в том, что с ее помощью можно точно и просто определять собственные частоты колебаний молекулы. При этом можно различить валентные и деформационные колебания. Последние возможны у многоатомных нелинейных молекул. Так, например, молекула воды НгО имеет два валентных колебания [c.68]

Установить наличие водородной связи можно различными способами, в том числе измерением дипольных моментов, по особенностям растворимости, понижению температуры замерзания, теплотам смешения, но наиболее важный способ основан на том влиянии, которое оказывает водородная связь на вид инфракрасных [9] и других спектров. Частоты колебаний в ИК-спектре таких групп, как О—Н и С = О, значительно сдвигаются, если эти группы участвуют в образовании водородной связи. При этом всегда наблюдается сдвиг полос поглощения в область более низких частот для обеих групп А—Н и В, причем для первых этот сдвиг более значителен. Например, свободная группа ОН в спиртах и фенолах поглощает в области от 3590 до 3650 см если же эта группа участвует в образовании водородной связи, полоса поглощения смещается на 50—100 см и расположена в области от 3500 до 3600 см [10]. Во многих случаях в разбавленных растворах только часть ОН-групп участвует в образовании водородных связей, а часть находится в свободном состоянии, тогда в спектрах наблюдается два пика. С помощью инфракрасной спектроскопии можно различить меж- и внутримолекулярные водородные связи, поскольку первые дают более интенсивный пик при повышении концентрации. Для определения водородных связей используются и другие виды спектроскопии КР-, электронная, ЯМР-сиектроскопия [11, 12]. Поскольку при образовании водородной связи протон быстро переходит от одного атома к другому, ЯМР-спектрометр записывает усредненный сигнал. Водородную связь определяют обычно по смещению химического сдвига в более слабое поле. Водородная связь меняется в зависимости от температуры и концентрации, поэтому сравнение спектров, записанных в разных условиях, служит для определения наличия водородной связи и измерения ее прочности. Как и в ИК-спектрах, в спектрах ЯМР можно различить меж- и внутримолекулярные водородные связи, так как последняя не зависит от концентрации. [c.115]

Обычно свободные колебания в результате демпфирования сравни-гельно быстро затухают. Колебания этого типа имеют большое значение, так как характеризуют динамическое свойство колебательной системы через частоты, формы, коэффициент демпфирования. Наличие информации такого рода о механической системе позволяет предсказывать ее поведение. Например, располагая достаточной информацией относительно распределения масс и жесткостей системы, можно рассчитать собственные частоты этой системы. Наибольшее влияние на погрешности обработки оказывают низкие частоты колебаний в технологической системе. Следует подчеркнуть, что при изменении состояния механической системы будет изменяться и процесс накопления энергии. Например, если увеличить температуру системы, то изменяются собственные частоты и форма колебаний. [c.55]

Когда частицы очень малы или когда частота колебаний низка, частицы в акустическом поле будут колебаться с такой же амплитудой, что и газовая среда. С увеличением частоты колебаний газов увеличивается инерция частиц, вследствие чего уменьшается амплитуда их колебаний, и при некоторой частоте частицы фактически могут оставаться неподвижными, в то время как газовая среда колеблется. При промежуточных частотах частицы в зависимости от их размера колеблются в различной степени. [c.42]

Частоты колебания атомов в молекуле и коэффициенты ангармоничности на более высоком и на более низком колебательно-электронном уровнях численно отличаются. На рис. 9 показаны возможные переходы и линии в спектре излучения двухатомной молекулы. Вращательные уровни на рис. 9 не показаны. [c.14]

Изучение явлений, связанных с сильной поляризацией обратных и прямых эмульсий (капель касторового масла в среде ПМС-100 и капель ПМС-100 в среде касторового масла), позволило обнаружить различие в их поведении. Скорость капель (д<0,5 10" м) обратных эмульсий значительно возрастает в приэлектродных областях. Контакт их с электродом приводит к возникновению колебания в межэлектродном пространстве. Частота колебания имеет затухающий характер. Это можно объяснить электрохимическим разрядом растворимых в капле (касторового масла) катионов и анионов жирных кислот. Движение капель прямых эмульсий при подходе к электроду, наоборот, замедляется и полностью прекращается на некотором расстоянии от электрода. Зазор между электродом и каплей 5 при ее остановке сокращается с повыще-нием Е. Остановку капли у электрода (эффект расклинивания) можно объяснить диэлектрическим перемещением молекул более полярной среды в неоднородную область поля. Экспериментальная зависимость скорости движения капли прямой эмульсии от напряженности поля показывает, что при низких значениях Е зависимость имеет линейный характер, при Е>2 10 В/м характер зависимости меняется. Аналитическая обработка экспериментальных данных по уравнению Духина для скорости частицы показывает, что зависимость 1 наблюдается только в области значений ">3 10 В/м. [c.23]

Изменять собственную частоту колебаний трубопровода путем изменения его массы целесообразно при 0,85 ob/ u 1. Применяемый при этом принцип установки динамического виброгасителя состоит в следующем. К массе основной системы присоединяют дополнительную массу, изменяя тем самым число степеней свободы основной массы. Если основная система имела одну степень свободы й одну частоту собственных колебаний, то после присоединения виброгасителя число степеней свободы будет равно двум, и система будет обладать двумя частотами собственных колебаний, сдвигающимися одна в сторону низких частот, другая в сторону высоких. [c.508]

Зависимость скорости транспортирования эталонного сыпучего продукта (слоем толщиною до 50 мм) при горизонтальной установке вибромашины и угле вибрации 20° от частоты колебаний при различных амплитудах колебаний приведена на рис. 284. Из приведенных кривых видно, что чем больше амплитуда колебаний, тем быстрее при более низких частотах достигаются экстремальные скорости транспортирования. [c.404]

Для получения составного спектра активированного комплекса молекул М и радикала должен быть известен спектр радикала, который получается по спектроскопическим непосредственным наблюдениям, либо может быть найден приближенно по спектрам молекул. Например, спектр активированного комплекса, образованного молекулами М с радикалами СНз составляется из полного спектра молекулы М и известного спектра радикала СНз [250] четырех деформационных частот, связанных с колебаниями метильной группы относительно молекулы М, и валентного колебания вдоль новой С—Н связи. Данные для последней частоты отсутствуют. Допустимо принять эту частоту довольно низкой (450 СЛ - ), что может несколько завысить результаты. [c.190]

Отработанные масла, представляющие собой эмульсию с частицами масел, воды и шлама, подвергаются действию У 3-колебаний высокой частоты. После первичной коагуляции мелких частиц смесь подается на металлическую сетку, где под действием ультразвука происходит образование и отделение крупных частиц шлама. При последующем действии У 3-колебаний низкой частоты проводится процесс коагуляции с образованием частиц масел и воды при небольшом содержании шлама. Смесь пропускается через фильтр, состоящий из гофрированного проволочного элемента и волокнистого злемента, с разделением по разности плотности воды и масел. [c.209]

Силовое возмущение межатомных связен в нагруженном полимере проявляется в изменении спектра поглощения в ИК-области, где лежат частоты колебаний связей в полимерных цепях. Полосы ИК-поглошения под действием напряжения смещаются в сторону низких частот и деформируются, размываясь в ту же сторону. Разгрузка полимера приводит к восстановлению исходного вида полос поглощения. Растяжение межатомных связей вызывает уменьшение энергии связи, и как следствие этого, некоторое уменьшение частоты колебаний. Большая часть связей (80—90%) нагружается сравнительно слабо, о чем свидетельствует небольшое смещение полосы поглощения. Малая часть связей нагружается значительно сильнее. Максимальные перенапряжения наиболее нагруженных связей (несколько процентов) достигают значений порядка десятков (ро—10). Наличие таких перенапряженных связей играет решающую роль в разрушении полимера, так как вначале именно они будут разрываться под действием флуктуаций, что приводит к появлению зародышей разрушения. [c.324]

Допущение Дебая состоит в том, что функция распределения g(v), соответствующая низким частотам, экстраполируется на область высоких частот. Кроме того, в теории Дебая делаются некоторые другие упрощения. Описывая колебания как звуковые волны, следует принять, что в данном направлении могут распространяться продольные колебания (смещения вдоль направления распространения волны со скоростью с ) и поперечные (со скоростью Сг) с двумя взаимно перпендикулярными составляющими. В теории Дебая, в частности, предполагается, что скорость распространения колебаний не зависит от частоты колебаний. Допускается также, что скорости С и Сг не зависят от направления распространения волны, т. е. анизотропия кристалла не учитывается. [c.73]

При сообщении атому энергии один или несколько электронов в нем могут перейти на более высокий энергетический уровень и атом становится возбужденным. В возбужденном состоянии атом находится очень короткое время 10 —10 с), после чего электроны возвращаются в нормальное состояние. При переходе электрона с более высокого энергетического уровня на более низкий излучается квант света и на спектре появляется линия. Согласно уравнению Планка (13.3), каждой спектральной линии соответствуют определенная энергия и частота колебания (длина волны). [c.238]

В твердом кристаллическом теле молекулы (атомы или ионы) совершают упругие тепловые колебания около своих положений равновесия. Частота колебания определяется постоянной упругости и массой частицы. Расстояния между соседними энергетическими уровнями будут тем больше, чем выше частота колебания. Очевидно, разница между выводами классической и квантовой механики будет проявляться при низких температурах, при которых средняя энергия теплового движения молекул сравнима с величиной /IV. [c.69]

Сопоставление с опытными данными показывает, что уравнение (III, 12) дает хорошие результаты при сравнительно высоких температурах. В области средних и особенно низких температур вычисленные значения меньше экспериментальных, т. е. уменьшение Су с Г по мере приближения к абсолютному нулю происходит не так быстро, как требует (111,12). Эти расхождения обусловлены принятым при выводе уравнения (III, 2) допущением о том, что атомы кристаллических тел колеблются независимо друг от друга это допущение, особенно при низких температурах, не может быть оправдано вследствие близкого расположения колеблющихся частиц. Поэтому Су следовало бы подсчитывать по уравнению, представляющему многочлен, каждый из членов которого отвечает группе атомов, обладающих одинаковой частотой колебаний. Достаточно точным является полуэмпирическое уравнение [c.56]

Молекула газа имеет 3 поступательные и 2 или 3 вращательные степени свободы. Вклад каждой степени свободы в мольную теплоемкость при температуре, равной или выше (или даже значительно ниже) комнатной, равен 72 - В твердом теле эти степени свободы относятся к колебаниям решетки вклад каждого колебания в теплоемкость равен при такой температуре, что кТ > /IV, где V — частота колебаний. Так как частота колебаний решетки низкая, то это [c.415]

На УУН плотность продукта измеряется в динамике с помощью автоматических плотномеров. Наибольшее распространение получили вибрационные плотномеры, принцип работы которых основан на зависимости между параметрами упругих колебаний трубки, заполненной жидкостью, или помещенного в ней тела, и плотностью жидкости. Наибольшую точность, надежность имеют вибрационные частотные плотномеры, в которых измеряют функционально связанную с шютностью жидкости частоту (период) собственных колебаний резонатора, представляющего собой вместе с системой возбуждения и обратной связи, электромеханический генератор. Частота колебаний такого генератора зависит только от параметров резонатора (формы, размеров, жесткости, массы резонатора и жидкости в нем) [7,8]. Резонатор может иметь одну или две параллельных трубки (рис.3.5). Резонатор / выполняется в виде трубки, которая через упругие элементы (силь-фоны) 2 соединяется с подводящим и отводящим трубопроводами. Трубка изготавливается из специального сплава с низким коэффициентом термического расширения. Внутренняя поверхность для исключения отложений отполирована. Частота колебаний трубки измеряется с помощью приемной катушки 4 и подается в электронный преобразователь 5. В последние годы на УУН в основном используются датчики плотности фирмы 8о1аЛгоп типа 7835 с однотрубным резонатором. Зависимость между частотой датчика (периодом колебаний) и плотностью жидкости выражается уравнением. [c.55]

Человеческое ухо воспринимает звуковые волны с частотами в пределах примерно от 16 герц до 20 тыс. герц (колебаний в секунду). Звуки с частотами более низкими (т, и. инфразвуки) и более высокими (т. н. ультразвуки) нашему непосредственному восприятию недоступны. Из рис. Х-53 видно, что наиболее слабые звуки [c.589]

П. Дебаю принадлежит приближенная трактовка теплоемкости твердого тела. В ее основе лежит определение частот колебаний тела в предположении, что оно является сплошным. Подобно струне, твердое тело имеет собственные колебания. Такой подход дает существенные ошибки для больших частот, т. е. для волн малой длины. Естественно, что атомная природа твердого тела не допускает образования волн с длиной, меньшей или сравнимой с периодом кристаллической решетки. Поэтому из бесконечного числа собственных частот отбираются ЗЫ А наименьших и затем с учетом приведенных выше формул определяются энергня и теплоемкость твердого тела. Большие частоты, которые неправильно описываются теорией Дебая, отвечают большим квантам энергии hv, не играют существенной роли при низких температурах. Поэтому теория Дебая асимптотически правильно описывает ход теплоемкости при низких температурах. Из нее следует, что при низких температурах теплоемкость пропорциональна кубу абсолютной температуры. Отметим еще, что формула Дебая для теплоемкости имеет вид [c.160]

Так как колебания с большей частотой при низких температурах из-за большего кванта /IV вырождены и не участвуют в температурном движении, теория Дебая асимптотически верна при низких температурах. [c.299]

При тихом разряде переменного тока высокого напряжения (8000 в) 1в атмосфере кислорода получают смеси кислорода с озоном, содержание озона в которых колеблется от 5 до 15%. Благоприятными факторами, влияющими на образование озона, являются возможно более низкая температура и большая частота колебаний переменного тока (500 гц). Для выделения озона из омеси его с кислородом применяют метод конденсации и фракционированной дистилляции в вакууме. [c.107]

Если решается задача о колебаниях турбулентного потока несжимаемой среды при малых амплитудах расхода и перепада давления, то амплитудно-фазовую частотную характеристику можно определить по формуле (10.29) тогда, когда по условию (9.72) частоты колебаний являются большими. При этом корректив ХрР получается близким к единице, а корректив вычисляют по формуле (9.66). Для более низких частот, а также для приближенных расчетов амплитудно-фазовая частотная характеристика линии при малых колебаниях турбулентного потока может быть определена по линеаризованному уравнению (10.24). Безразмерную скорость U, в этом уравнении удобно заменить числом Re,, характеризующим установившееся движение среды, на которое накладываются малые колебания потока. Принимая [c.267]

В первых работах [47, 48] исследовались ИК-спектры испус[ ания и поглощения (при температурах до 1000° Сив области до 200 см ) га.логе-нидов (С1, Вг, Т) цинка, кадмия и ртути, линейное строение которых не вызывало сомнений. Для всех соединений были найдены только довольно широкие полосы, связанные с антисимметричными валентными колебаниями V, (табл. 1). Контуры всех полос асимметричны (оттенены в сторону меньших частот), что обусловлено перекрыванием горячих полос и распределением вращательной структуры. В результате этого максимумы интенсивности не соответствуют началу полосы и точность измерения частот колебаний низкая (порядка 10—20 см ), как и в подавляющем большинстве случаев высокотемпературной ИК-спектроскопии. [c.74]

При комнатных температурах (300° К) кТ/к % 6-101 eк = 200 сж 1. Частоти колебания связей лежат главным образом в интервале 500—2500 и, таким образом, при этой температуре вносят небольшой вклад в (>кол- Ножничные колебания являются более низкочастотными и могут вносить. заметный вклад. Однако, наибольший вклад вносят очень низкие частоты, возникающие от почти свободных внутренних вращений (например, вращение вокруг простой связи в углеводородах). Иесомненпо, что наибольшее влияние на отношение Q IQ будет оказывать освобождение или замораншвание этих низкочастотных колебаний в процессах активации. [c.221]

Для компенсации потери напора внутри аппаратов устанавливают насосы, которые одновременно поддерживают турбулентный режим движения раствора, необходимый для снижения концентрационной поляризации. Турбулентность потока можно развивать также вращением ТФЭ в аппарате, пульсацией потока разделяемой смеси, наполнением напорных каналов микросферами или пористым когерентным материалом, формоизменением напорного канала ТФЭ по длине и т. д. С целью снижения концентра-циоиной поляризации рекомендуется в разделяемую смесь добавлять активный уголь, акриловую кислоту, а также прикладывать к мембране звуковые колебания низкой или инфравысокой частоты. [c.139]

В теории молекулярных колебаний показывается [281, что значение заключено между наибольшей и наименьшей частотами колебаний реагирующей молекулы. Таким образом, для оценки предзкспонента получаем А 10 10 сек . При низких температ Урах (кТ" < ЙюГ) величина предэкснонентного множителя уменьшается по сраппению с этим значением. [c.72]

Как показал теоретический анализ, в области низких концентраций СО скорость реакции возрастает с увеличением содержания СО, а при высоких значениях концентрации скорость падает при уве-личер1ии этой концентрации. При промежуточных значениях концентраций СО существуют три стационарных состояния системы, два из которых устойчивы и одно неустойчиво. Устойчивым состояниям соответствуют максимальная и минимальная скорости окисления. Пусть концентрация СО в смеси варьируется по синусоидальному закону, в котором (Feo)о — средняя по времени концентрация СО в смеси. Пусть величина (Feo) о выбрана так, что стационарное состояние системы соответствует нижней устойчивой ветви скорости. В этом случае возможно существенное увеличение скорости реакции нри переходе к циклическому изменению концентраций смеси. Это произойдет тогда, когда амплитуда и частота вынужденных колебаний таковы, что для части периода колебаний нестационарная концентрация будет соответствовать верхней ветви скорости реакции. Как видно из рис. 2.11, нри неизменных значениях амплитуды колебаний и начальной концентрации СО в области безразмерных частот (о 0,45 наблюдается резонансное поведение системы, и средняя по времени скорость реакции проходит через максимум в нестационарном режиме W = 0,262. Это значение скорости в десять раз превышает соответствующее значение скорости в стационарном режиме и в два раза — значение скорости в квазистационарном циклическом режиме (ш 0). Такое поведение обусловлено динамическими взаимодействиями внутри системы, связанными с вынужденным переводом покрытий поверхности катализатора СО от нижнего значения к верхнему. При больших значениях часто средние но времени значения скорости приближаются к стационарным, а при малых — к квазистацнонарным. Заметим, что для рассматриваемого примера имеет место также экстремальная зависимость наблюдаемой скорости окисления СО от величины амплитуды колебаний при фиксированной частоте колебаний. [c.62]

Интересно отметить, что линеаризованное уравнение для этой задачи имеет форму известного уравнения для колеблющейся системы с торможением обусловленным вязкими силами [14]. Непосредственное сравнение с динамическими задачами механики показывает, что температурный коэффициент у играет роль константы упругости , т. е. характеризует жесткость системы. Таким образом, большая величина температурного коэффициента означает, что система быстро реагирует на возмущенней высокочастотные осцилляции, следующие за этим возмущением. Отметим, что в этом выражении появляется также мощностной параметр р. Так как теплоемкость стоит в знаменателе этой величины, то, следовательно, системы с большой теплоемкостью представляют собой мягкие системы, т. е. системы, медленно реагирующие на возмущение и испытывающие колебания низкой частоты. Наконец, выражение вязкого трения w) содержит параметр . Такпм образом, присутствие в системе запаздывающих нейтронов приводит к затухающим осцилляциям при возмущении. Это влияние запаздываюи ,их нейтронов на переходный режим уже отмечалось нами ранее. [c.431]

Кал<дый элемент кожухотрубпого теплообменника имеет свою частоту собственных колебаний. Самыми гибкими и, следовательно, самыми подверженными вибрации элементами являются трубы. Трубы могут вибрировать и действительно вибрируют на разных частотах. Самая низкая частота собственных колебании называется основной, [c.321]

Рассмотрим теперь вопрос об отрицательной температурной зависимости константы скорости. Активированный комплекс здесь предполагается жестким, т. е. частоты колебаний групп атомов, химически не связанных с реакционными центрами реагентов, практически не отличаются от соответствующих частот колебаний молекулы АВС. Частоты таких колебаний, как правило, достаточно высоки, чтобы можно было пренебречь их вкладом в статистическую сумму при умеренных температурах. Поэтому можно учитывать лишь низкие частоты, соответствующие слабым ван-дер-ваальсовым связям [204, 211]. В результате для общего множителя Л З) будем иметь температурную зависимость в наиболее интересном [c.126]

Таким образом, суммарный вес наполненной оребренной трубы составит примерно 0,9 кГ/м, что приблизительно в три раза больше веса пустой гладкой трубы. Это приведет к снижению собственной частоты в (/З раз. Кроме того, более высокая плотность и более низкий модуль упругости меди обусловливают дополнительное снижение собственной частоты колебаний в 1,48 раза (см. табл. П6.3). Таким образом, эквивалентная собственная частота гладкой трубы будет больше в 1,48-1,73 = 2,56 раза. Из рис. Пб.7 видно, что такую частоту (256 гц) имеет труба длиной 610 мм. Для исключения возможности вибраций трубы ее длина должна быть существенно меньше, чтобы собственная частота колебаний трубы была по крайней мере на 20% выше вынужден- юй частоты. С учетом последнего требования получают длину трубы 560 жж. [c.224]

Упругие колебания и акустические волны, особенно ультразвукового диапазона, широко применяют в технике. Мощные ультразвуковые колебания низкой частоты применяют для локального разрушения хрупких прочных материалов (ультразвуковая долбежка) диспергирования (тонкого измельчения твердых или жидких тел в какой-либо среде, например жиров в воде) коагуляции ТЯГТПП "ПГГ" °Г1 целей. Другая ласть применения акустических колебаний и [c.5]

Колебания с малыми частотами (большими длинами волн) представляют собой звуковые волны, и их можно описывать как колебания непрерывной упругой среды. Область длин волн, в которой дискретность структуры кристалла несуш,ественна, определяется условием X > где ки — расстояние между ближайшими атомами в кристалле. Приближение Дебая состоит в том, что спектральная функция, соответствующ,ая низким частотам, экстраполируется на область высоких частот во всей области частот колебания атомов кристалла опи- [c.325]

При изучении роста очень тонких пленок т 100 А) необходимо принимать во внимание возможность ограничения скорости роста процессами переноса по поверхности пленки, а не переносом через пленку. Процессы переноса по поверхности в свою очередь зависят от распределения потенциалов в пленке вблизи поверхности. Известным примером такого рода эффектов служит окисление алюминия, когда после образования нескольких первых слоев скорость падает до очень низкого значения. То же наблюдается и при окислении некоторых" других металлов. Скорость окисления алюминия определяется стадией перехода его в виде ионов через границу раздела металл—окисел в междоузлии решетки окисла. Согласно теории, при переходе иона металла с поверхности металла в междоузлие окисла, связанного с металлом, ион металла должен преодолеть потенциальный барьер е. Этот барьер намного больше того, который приходится прёодоле-вать иону при переходе из одного междоузлия в другое, так что скорость диффузии в самом окисле не определяет скорости окисления в целом. Вероятность того, что такой переход произойдет, определяется "выражением V ехр (—е/ оТ ), где V— частота колебаний атома. Скорость переходов повышается под действием электрического поля, возникающего в результате адсорбции на внешней поверхности отрицательно заряженных ионов кислорода, поскольку они притягивают ионы А1 через слой окисла. Скорость роста пленки в этом случае определяется выражением [28] [c.478]

Применение индукционного нагрева с частотой колебаний 150—250 кгц может быть эффективным лишь для тонкостеипых элементов (толщиной стенки до 5 мм). Сквозное качественное спекание детален большей толщины требует применения установок с более низкой частотой. [c.207]

Вообще говоря, частоты колебаний v( = 0) зависят от того, в какой фазе и в каком растворителе находится вещество, и убывают в ио-следовательности паровая фаза > в гексане > в ССЦ ( Sa) > в H I3 (например, для СНзСОСбНз эти частоты соответственно равны 1709, 1697, 1692, 1683 см- ) частоты колебаний в H I3 могут оказаться примерно иа 10—20 см- ниже, чем в ССЦ. Частоты колебаний веществ в КВг и других матричных фазах зависят от структуры кристалла (это в особенности относится к амидам), а также от наличия водородной связи (у кислот, первичных и вторичных амидов, имидов, мочевины и се производных и т. д.). В этих случаях полосы поглощения часто смещаются к более низким v на величину 30—40 см- или более по сравнению с соответствующими значениями для разбавленных растворов в H I3- Для более концентрированных растворов частоты принимают промежуточные значения в пределах этого сдвига. В результате сопряжения частоты колебаний v( = 0) понижаются примерно на 30 см при сопряжении с одной связью С = С (или арильным циклом) и еще на 15 см" при сопряжении с двумя двойными связями дальнейшее сопряжение почти не приводит к сдвигам частот. В этих случаях интенсивность полосы колебания v( = ) повышается и эта полоса расширяется ио сравнению с соединениями, в которых отсутствует сопряжение. Водородная связь также понижает частоту v( = 0), как, например, в оксикетонах, р-дикето- (енольных) структурах, о-амино- илп [c.213]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология