Эмиссия фотоэлектронная

Глубина выхода Я, зависит, конечно, от характера образца (плотности и упаковки), энергии связи электронов, а значит, и Ект, угла эмиссии фотоэлектронов. При фиксированных углах Я является приближенной функцией кин(Х.л кин" ). [c.147]

Термостолбики очень чувствительны к малым флуктуациям окружающей температуры и к сквознякам. Поэтому в фотохимических экспериментах проще использовать фотоэлементы. Схема фотоэлемента показана на рис. 7.2, б. Он состоит из фотокатода и коллектора, заключенных в откачанную колбу. При освещении катода, изготовленного из подходящего материала, из него вылетают электроны. Если коллектор имеет положительный заряд относительно катода (т. е. является анодом), то во внешней электрической цепи потечет ток. Условия работы можно выбрать таким образом, чтобы этот ток был пропорционален интенсивности света, попадающего на фотокатод. Однако квантовый выход эмиссии фотоэлектронов из катода зависит от длины волны света и может быть неизвестен. Поэтому необходимо калибровать фотоэлемент по термостолбику или по вторичному стандарту. Основными преимуществами фотоэлемента являются, во-первых, большая, чем у термостолбика, чувствительность и, во-вторых, слабая чувствительность фотокатода к длинноволновому излучению, исключающая неприятные малые температурные флуктуации. Для измерений интенсивности света в УФ-области можно выбрать такой материал фотокатода (например, чистый натрий), что фотоэлемент не будет детектировать видимый свет и отпадет необходимость его тщательного экранирования от освещения лаборатории. [c.188]

Фотоионизация, при которой испускается остовный электрон (эмиссия фотоэлектрона). [c.139]

В способе анализа, принятом в данной статье, эмиссию фотоэлектронов рассматривают как обусловленное электростатическим полем рассеяние комплекса, состоящего из фотона рентгеновских лучей и электрона с длиной волны X. Этот комплекс может существовать тогда, когда фотон проходит сквозь атом. Если электростатическое окружение атома имеет [c.126]

Внутренние шумы фотоприемников вызваны, во-первых, статистическими отклонениями в числе фотонов отдельные промежутки времени от средней величины N и, во-вторых, флуктуациями эмиссии фотоэлектронов (п — п). Если испускание фотонов происходит случайно, то можно показать, что и эмиссия фотоэлектронов является случайным процессом [45]. Поэтому можно рассматривать флуктуации приемника как единственный источник шумов. [c.143]

В 1947 г. Ноттингем впервые выдвинул гипотезу для объяснения нижнего предела измерения термоэлектронного манометра. Он предположил, что в цепи коллектора ионов существует фоновый ток, не зависящий от давления в системе. Этот ток обусловлен воздействием на коллектор ионов мягкого рентгеновского излучения с непрерывным спектром, возникающего на сетке под воздействием электронов, бомбардирующих ее поверхность с энергией 150 эб. Рентгеновское излучение, попадая на коллектор ионов, сопровождается эмиссией фотоэлектронов, которые ускоряются положительно заряженной сеткой и дают в цепи коллектора ионов электронный ток, совпадающий по направлению с ионным током. Электронный ток в цепи коллектора ионов зависит от формы и взаимного расположения электродов манометрического преобразователя и электрического режима его работы. [c.87]

Очевидно, что эмиссию фотоэлектронов можно будет обнаружить только в том случае, если какая-то часть гидратированных электронов не сможет вернуться на электрод. Когда в растворе отсутствуют вещества, способные захватывать электроны, через систему течет слабый ток, который связан с диффузией электронов от электрода. Однако при типичных значениях времени релаксации (> 100 мксек) этот затухающий ток, связанный с образованием вторичного облака в результате диффузии в объем, по-видимому, должен быть много меньше скорости поступления заряда в раствор. Любой ток, возникающий вследствие самопроизвольного распада гидратированных электронов в первичном или вторичном облаке, вероятно, также должен быть мал. Когда облучение прекращается, значительная часть электронов, находившихся в растворе вблизи от поверхности электрода, должна быстро вернуться на электрод, в результате чего в этот промежуток времени должен наблюдаться переходной фототок противоположного знака. Однако ни этот переходной ток, ни ток, связанный с диффузией в объем, вероятно, не удастся обнаружить до тех пор, пока не будет использована импульсная методика, подобная описанной Бергом [3]. Правда, слабые фототоки, которые вызваны тем, что примеси, присутствующие в малых количествах в практически чистом растворе, захватывают электроны, удается наблюдать с помощью источника света обычной интенсивности. [c.120]

Использование в методе ЭСХА быстрозамороженных растворов также позволило избавиться от одного из основных источников ошибок метода [79]. Известно, что при ЭСХА-исследоВании электрически нейтральных образцов эмиссия фотоэлектронов вызывает появление положительного поверхностного заряда. Этот заряд уменьшает кинетическую энергию фотоэлектронов. Поскольку энергия связи электронов (энергия ионизации) рассчитывается из этой определяемой экспериментально кинетической энергии, наличие положительного поверхностного заряда может приводить к значительной ошибке, делая результаты неопределенными. [c.158]

Исследование края поглощения рентгеновского излучения. Дифракция рентгеновских лучей связана с их упругим рассеянием на атомах кристаллической решетки. Однако даже относительно мягкое рентгеновское излучение частично поглощается веществом за счет электронных переходов и ряда других физических причин, называемых в совокупности неупругими взаимодействиями. Сечение поглощения резко возрастает, когда энергия фотонов становится достаточной для возбуждения эмиссии фотоэлектронов. При [c.211]

Здесь имеются в виду методы, которые основываются на явлениях фотоэффекта, получаемого при использовании монохроматического электромагнитного излучения, и вторичной электронной эмиссии. Собственно фотоэлектронной спектроскопией (ФЭС) называют метод, в котором вещество облучают в вакуумной УФ области электромагнитного спектра. Приоритет открытия явления эмиссии фотоэлектронов в газах под действием УФ облучения, положившего начало развитию метода ФЭС, принадлежит Ф. И. Вилесову (СССР). В рентгеноэлектронной спектроскопии (РЭС, или ЭСХА, что означает электронная спектроскопия для химического анализа) используют монохроматическое рентгеновское излучение. Создателем этого метода применительно к изучению поверхности твердых тел является шведский ученый К. Зигбан. Для возбуждения эмисии электропов может использоваться также электронный пучок, тогда говорят о методе индуцированной электронной эмиссии спектроскопии . [c.134]

Можно полагать, что медленный ион инертного газа, приближающийся к поверхности металла на расстояние в несколько атомных радиусов, вырывает электрон из металла и захватывает его на один из своих верхних уровней. Образовавшийся атом остается некоторое время в метастабильном состоянии и, подойдя еще ближе к поверхности, передает свою энергию возбуждения металлу, в результате чего происходит эмиссия фотоэлектрона. Однако против этой точки зрения имеется возражение, заключающееся в том, что скорости вторичных электронов должны были бы соответствовать уравнению Эйнштейна (3.49), тогда как наблюдавишеся скорости оказываются в действительности меньше. [c.99]

В связи с испарением образца с поверхности измерение следовало проводить как можно быстрее, и поэтому определяли лишь одно значение орбитальной энергии для атома сурьмы (относительно интенсивная линия 31/2. 3/2) в сольватной молекуле дихлорэтана, используемой в качестве внутреннего стандарта. Использование последнего соединения давало возможность не рассматривать сдвиги абсолютных значений энергии связи электронов, вызываемые появлением заряда в электрически непроводящих образцах (таких, как замороженные растворы 8ЬС15) вследствие эмиссии фотоэлектронов. [c.159]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология