Коэффициент полезного действия, адиабат

Идеальная холодильная машина, как видно из рис. XVI-I, предполагает всасывание компрессором влажного пара и его сжатие в области X < I, где х — паросодержание. Очевидно, даже при достижении в конце сжатия состояния сухого насыщенного пара (х = I), т. е. в предельном варианте реализации обратного цикла Карно, компрессор будет все же всасывать влажные пары хладоагента. Такой процесс, однако, практически невыгоден, так как в результате соприкосновения с нагретыми стенками цилиндра компрессора частицы жидкости будут здесь испаряться без увеличения холодопроизводительности машины при одновременном уменьшении объемного коэффициента полезного действия компрессора. По этой причине компрессор действительной холодильной машины всасывает сухой насыщенный пар, осуществляя его сжатие в перегретой области (адиабата I—2 на рис. XVI-2, б), что составляет третье отличие от идеального рабочего цикла. Заметим, что сжатие паров в перегретой области является термодинамически невыгодным, поскольку на участке 2—3 или /О—// количество холода, приходящееся на единицу затрачиваемой работы, меньше, чем в области влажного пара. Однако небольшой перерасход работы практически перекрывается тем, что вся скрытая теплота хладоагента используется только в испарителе, и производительность компрессора увеличивается за счет возрастания объемного коэффициента полезного действия компрессора. [c.731]

Приведенное утверждение можно рассматривать как следствие невозможности перпетуум-мобиле второго рода. Схема рассуждений такова. Вначале берем в.качестве рабочего тела идеальный газ. Пользуясь уравнениями Клапейрона — Менделеева и Пуассона, подсчитываем коэффициент полезного действия тепловой машины, в которой идеальный газ в качестве рабочего тела совершает обратимый цикл, ограниченный двумя адиабатами и дв я изотермами (цикл Карно, рис. 7). Подсчет показывает, что коэффициент полезного действия равен разности температур теплоисточника и холодильника, деленной на абсолютную температуру теплоисточника. Выполним этот подсчет. Идеальный газ, содержащийся в цилиндре машины, расширяясь, выталкивает поршень и производит работу. При этом в первой изотермиче- [c.62]

Если рассматривать произвольный цикл, совершаемый между температурами T i и Гг, то мы приходим к тем же выводам, так как произвольный цикл можно разбить на несколько циклов, составленных из изотерм и адиабат, например, как на рис. 7. Если число таких элементарных циклов возрастает до бесконечности, то сумма их работ в пределе равна работе рассматриваемого произвольного цикла. Но т) каждого из таких элементарных реальных циклов, как мы только что нашли, меньше т] цикла Карно, совершаемого между температурами Г[ и Гг, а потому и значение общего коэффициента полезного действия всего произвольного цикла тоже меньше т] идеального цикла Карно, который описан вокруг данного произвольного цикла. [c.39]

Найденный в предыдущей главе коэффициент полезного действия равновесного цикла Карно т] был получен при условии, что в качестве рабочего вещества используется идеальный газ. Возникает вопрос, может ли равновесный цикл, составленный из двух изотерм и двух адиабат, дать иной коэффициент полезного действия, чем в случае идеального газа, если работа проводится с другим веществом, но при тех же температурах теплоотдатчика и теплоприемника [c.41]

Второй теоремой, характеризующей цикл Карно, является теорема Карно идеальный цикл, построенный из двух изотерм и двух адиабат, обладает наибольшим коэффициентом полезного действия по сравнению со всеми другими циклами, работающими между теми же нагревателем и холодильником (т. е. между теми же температурами). [c.43]

Поступающий в двигатель воздух сжимается (адиабата 1-2), нагревается в камере сгорания сжиганием в ней впрыскиваемого в воздух топлива (изобара 2-3), расширяется, приводя в действие газовую турбину и выбрасывается через сопло, создавая реактивную тягу. Охлаждение (изобара 4-1) заменяется поступлением свежего воздуха. Коэффициент полезного действия такого цикла можно выразить следующим образом [c.83]

Применение уравнений (VI. 1), (VI.2) и уравнения адиабаты Т цк- onst к = ср/с ,) к соответствующим процессам цикла приводит к известному выражению для термодинамического коэффициента полезного действия г [c.91]

Благодаря низкому объемному (т)о = 0,75—0,85) и небольшому адиабати ческому (Т1ад = 0,6—0,7) коэффициентам полезного действия рассматриваемые компрессоры работают со степенями сжатия не более 1,8—2,0. Производительность нх достигает 1,5 м%. Окружная скорость иа кромке роторов находится в пределах 8—15 м/с, а число оборотов допускает непосредственное соединение с электродвигателем. [c.162]

Определению подлежат ток / или напряжение V длина канала плазмотрона I, которая должна быть выбрана несколько больше расчетной линии электрической дуги коэффициент полезного действия г, расход рабочего тела С и диаметр канала плазмотрона О — всего пять величин, связанных формулами (16.8.1), (16.8.10), (16.8.11), (16.8.18) и (16.8.19). При заданных термодинамических параметрах состояния воздуха плотность рабочего тела р= = 0,58 кг/м , показатель адиабаты 7=1,2. Итерация может начинаться с задания вероятного значения КПД плазмотрона — в данном случае примем Г1-=0Д Тогда р2=0,8-300-103=2,4-105 Вт 0=2,4-107(3,56-10 ) =0,067 кг/с -=1.5 0,067о.= (1,2-0,58-5-105)-0.25 0,016 Подставляя в (16.8.1) У=( 1//, имеем [c.327]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология