Область влажного состояния

Термическая подвижность граничных слоев влаги в торфяных системах при и<,11 к снижается. Перенос ионов ТСВ при этом уменьшается и становится равным нулю при / 0,25 Ум.г (рис. 4.11). При и>ик перераспределение ионов при термо-влагопереносе в торфяных системах изменяется незначительно (рис. 4.11, кривая /). Даже когда влажный материал находится практически в двухфазном состоянии (ТКП и ТДП О), в торфе имеет место интенсивный перенос ионов ТСВ [234]. Это дает основание предположить, что в области влажного состояния торфяных систем транспорт влаги и ионов ТСВ происходит в определенной степени автономно и не зависит от содержания капиллярной (свободной) воды в них. [c.79]

Отметим, что в области влажного состояния (см. рис. 21-1) давление паров жидкости не зависит от влажности материала и равно давлению насыщения паров свободной жидкости при температуре материала 6. Таким образом, - р = р при = 0. [c.224]

Рассмотрим изменение состояния материала в процессе сушки (рис. ХУ-4). При изменении влажности от до Шг материал содержит свободную влагу (р = р ) и находится во влажном состоянии. При изменении влажности от до Шр материал содержит связанную влагу (р < <р ) и находится в гигроскопическом состоянии. Точка А называется гигроскопической, а соответствующая ей влажность Шр — гигроскопической влажностью. Так же как и во всей области влажного состояния, в точке А, соответствующей [c.592]

В связи с этим различают область влажного состояния материала ( 7 > /г. м) и область гигроскопического состояния материала и < ). [c.59]

Известно, что потенциалом переноса парообразной влаги во влажном воздухе является химический потенциал, который является функцией температуры и парциального давления пара. Следовательно, в области гигроскопического состояния химический потенциал парообразной влаги может быть выражен через влагосодержание и температуру тела. В области влажного состояния тела химический потенциал, рассчитанный на единицу массы поглощенной воды, равен химическому потенциалу свободной воды, т. е. будет являться величиной постоянной (изменение давления пара над поверхностью мениска макрокапилляров с изменением радиуса капилляров практически равно нулю). [c.63]

Поэтому в области влажного состояния химический потенциал влаги не может служить в качестве потенциала переноса влаги. [c.63]

Представляет интерес сравнить потенциал 9 с потенциалом переноса влаги, применяемым в агрофизике. В работах американских исследователей в качестве потенциала переноса влаги в грунтах и почвах принимается величина р , равная логарифму от сосущей силы . В области влажного состояния тела ее величина пропорциональна капиллярному давлению, экспериментально определяемому тензиметром. В гигроскопической области сосущая сила Р определяется по величине относительной влажности воздуха, соответствующей равновесному влагосодержанию тела [c.71]

Специальными опытами был определен потенциал рР для нашего эталонного тела (фильтровальная бумага) в области влажного состояния, а в гигроскопической области он был подсчитан по формуле (1-5-11). Результаты представлены на рис. 1-33, яз. которого видно, что в области влажного состояния рР является линейной функцией влагосодержания. Следовательно, в этой области между потенциалом рР и существует простая зависимость [c.72]

В области влажного состояния тела влага в основном связана осмотическими силами. Давление набухания коллоидных тел является потенциалом влагопереноса в этом интервале влагосодержания, оно практически не зависит от температуры. Поэтому температурный коэффициент потенциала влагопереноса равен нулю, а следовательно, и термоградиентный коэффициент тоже будет равен нулю [см. формулу (1-5-18)]. [c.76]

Таким образом, в гигроскопической области в качестве потенциала влагопереноса можно принять химический потенциал fг, являющийся функцией температуры и влагосодержания тела. Однако надо иметь в виду, что в области влажного состояния химический потенциал не может служить в качестве потенциала влагопереноса. В [Л. 57] было показано, что величина (ц/Т), являющаяся движущей силой Х переноса массы, в термодинамике необратимых процессов приблизительно пропорциональна логарифму относительной влажности воздуха ф [c.79]

При всех обстоятельствах необходимо учитывать кинетику процесса сушки. Например, при удалении 1 кг влаги из материала в области влажного состояния экономические показатели будут отличаться от тех же показателей при удалении из материала 1 кг влаги при влагосодержании, близком к равновесному. [c.225]

При рассмотрении процесса сушки влажность материала можно классифицировать на удаляемую влагу и равновесную влажность (рис. 1-18). Можно выделить область влажного состояния материала, когда его влажность больше гигроскопической (влажность намокания), и область гигроскопического состояния материала. В первом случае давление пара жидкости над материалом равно давлению насыщенного пара свободной жидкости при температуре материала и не зависит от его влажности [c.60]

Как показано в главе I, в области влажного состояния давление пара жидкости не зависит от влажности материала и равно давлению насыщения свободной жидкости при температуре материала, т. е. рда = рн=Рм при tж = tш [c.39]

В области влажного состояния ( >и ) коэффициент а , равен нулю, так как (др,о/ди)т О, а коэффициент а ,Т [c.132]

Во второй период коидуктивной сушки перенос пара из зоны испарения сквозь влажную о бласть материала происходит по механизму диффузии вследствие углубления зоны парообразования у греющей поверхности внутрь материала и резкого снижения температуры контактного слоя. При сущке капиллярнопористых коллоидных тел коэффициент Е можно приближенно считать постоянным вплоть до икр2, так как усадка, свойственная таким материалам, практически не снижает сопротивления переносу пара с уменьшением и. Расчет плотности потока пара, переносимого из зоны парообразования внутри материала к открытой поверхности, во второй период в области влажного состояния тела производится по уравнению (4-4-5), в котором величина Ко вычисляется из (4-4-9), т. е., зная градиент температуры, среднюю температуру материала и коэффициент Е, можно вычислить /п- [c.94]

Таким образом, можно выделить две области состояния материала область влажного состояния (влажная зона), когда давление паров жидкости в материале д - аадисит от влажности мате- [c.17]

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ГАЗА И МАТЕРИАЛА В ОБЛАСТИ ВЛАЖНОГО СОСТОЯНИЯ ВЕПЩСТВА [c.39]

Коэффициент диффузии влаги для большинства материалов непрерывно увеличивается с повышением влагосодержания. В области влажного состояния для ряда тел коэффициент диффузии а изменяется незначительно, так что его можно считать постоянным. Коэффициент диффузии увеличивается с повышением температуры тела примерно прямо пропорционально Т". По данным Я. М. Миниовича [22], для керамических тел показатель степени п = 14, для древесины, поданным П. С. Серговского [23], п 10. [c.136]

Представляет интерес сравнить потенциал влагопереноса О с потенциалом переноса, применяемого в агрофизике. В работах американских исследователей в качестве потенциала переноса влаги в грунтах принимают величину рЕ, равную логарифму от величины сосущей силы Р. В области гигроскопического состояния сосущую силу Р определяют по величине Т Ппф, т. е. она пропорциональна свободной энергии единицы массы влаги дЕ1дт)г- Следовательно, в этой области потенциал рр пропорционален логарифму от потенциала влагопереноса 9(р 1п0). В области влажного состояния сосущая сила Р прямо пропорциональна капиллярному давлению, которое определяют экспериментальным путем. Специальными опытами был найден потенциал для эталонного капиллярно-пористого тела (фильтровальная бумага) в области влажного состояния (9 > 100° М). Из этих опытов получили зависимость между рР и 9, которую можно представить в виде следующей эмпирической формулы [c.138]

В связи с этим различают области гигроскопического и влажного состояния материала. Если влагосодержание материала больше максимального гигроскопического, т. е. когда дальнейшее поглощение лчидкости происходит путем непосредственного соприкосновения ее с телом, говорят об области влажного состояния материала. При этом парциальное давление водяных паров над поверхностью материала равно давлению насыщенных паров свободной жидкости при температуре материала и не зависит от влагосодержания материала. [c.11]