Остов разряда

Следующая за фарадеевым тёмным пространством часть разряда называется остовом разряда. В более или менее узких трубках остов разряда представляет собой столб ионизованного -светящегося газа и называется положительным столбом разряда. [c.260]

Остов тлеющего разряда п положительный столб. В то время как катодные и анодные части разряда имеют размеры, обусловливаемые природой и давлением газа и плотностью разрядного тока, остов тлеющего разряда заполняет остальное пространство трубки п при достаточно большой разности потенциалов между катодом и анодом может иметь любую длину. На явлениях, наблюдаемых в остове, не сказываются ни природа, ни состояние электродов, и весь остов является лишь частью разряда, служащей для передачи тока через газы. [c.275]

Саморазряд положительного электрода свинцовых аккумуляторов значительно меньше отрицательного. Он имеет место при контакте двуокиси свинца со свинцовым остовом решетки, так как при этом образуется короткозамкнутая пара, действие которой аналогично разряду заряженного аккумулятора на внешнюю цепь. [c.257]

Падение потенциала в остове объясняется на основе представления о разряде как стационарном явлении следующим образом. Вследствие диффузии в стороны и рекомбинации, а также вследствие образования отрицательных ионов [1506] число электронов и положительных ионов в остове должно было бы уменьшаться по мере их продвижения вдоль трубки. Убыль ионов и электронов при стационарном электрическом токе должна восполняться. Восполнение убыли происходит путём столкновений наиболее быстрых электронов с частицами газа. Распределение скоростей электронов и средняя их энергия в случае стационарного режима должны восстанавливаться. Это восстановление происходит за счёт электрического поля. Так как убыль в тёмном остове небольшая, то и градиент поля, необходимый для того, чтобы обеспечить стационарность разряда, невелик. Потому явления возбуждения атомов редки, и остов не светится. Свечение наблюдается в тех газах, где образование тяжёлых ионов наиболее вероятно, а потому вероятна и большая убыль электронов, требующая более сильного поля для компенсации этой убыли. [c.479]

Катодные и анодные области тлеющего разряда соединяют проводящее пространство, именуемое остовом [69]. [c.113]

Если тлеющий разряд осуществляется в широком сосуде, то остов практически не светится или светится очень слабо (в Ог и НгО) и называется в этом случае темным остовом [69]. [c.113]

Если разрядный ток и давление таковы, что следует учитывать изменение температуры в зоне разряда, то эта задача усложняется и длину темного остова рассчитывают из уравнений, определяющих нормальный градиент потенциала и приведенную мощность темного остова [c.129]

К разряду стероидных алкалоидов принадлежат несколько типов органических оснований, сконструированных природой путем добавления одного или двух атомов азота к стероидному или стериновому углеродному скелету. Как известно (см. разд. 2.9), молекулы стероидов образуются в результате деградации тритерпенового предшественника ряда ланостана. При этом изопреноидный остов лишается трех метильных групп и частично или полностью боковой цепи. Среди стероидных алкалоидов можно встретить вещества, у которых азотный атом вошел в состав молекулы на разных этапах этой биосинтетической последовательности. В разд. 6.13.4 шла речь об алкалоидах самшита и было сказано, что они занимают промежуточное положение между тритерпеноидными и стероидными. Такие самшитовые основания, как циклобуксин 6.821 или моэньодорамин 6.822, у которых произошла потеря метильной группы в циклическом остове, большинство авторов отно- [c.602]

При т.леющем разряде в широких сосудах положительного сто.пба пе наблюдается и. либо весь остов кажется совершенно тёмным (в Не, N6, Нд),. либо в остове видно. лишь слабое свечение (0 , пары воды). В некоторых газах видимое глазом свечение остова возникает лишь при больших давлениях. В тёмном остове и в положительном столбе беспорядочное движение электронов преобладает над направленным. Развития электронных лавин здесь не происходит, и эта область тлеющего разряда представляет собой газ в состоянии плазмы, свойства которой будут описаны в следующей главе. [c.275]

Протяженность перечисленных частей тлеющего разряда (область катодного падения, положительного столба или темного остова н области анодного падения) может быть весьма различной в зависимости от давления газа в системе. Для одной и той же разрядной трубки при ннзкнх давлениях положительный столб или темный остов занимает небольшую часть разрядной трубки. Наоборот, при повышении давления катодные области стягиваются к катоду в одну светящуюся пленку, которую обычно называют электродным или катодным пятном. [c.114]

Уравнение (2) охватывает все области тлеющего разряда, причем член описывает изменение катодного падения в поднормальном разряде, gnPd .o — падение напряжения в темном остове, а K2IPH—/н) "— изменение катодного падения в аномальном разряде. [c.114]

В связи с тем что эффективные значения коэффициентов теплопроводности для тлеющего разряда с темнык остовом в литературе не приводятся, расчет температуры по уравнению (6) проводился для разных значениг коэффициента а от 0,7 10 до 16 10 дж1см сек град- [c.118]

Критерием для выбора определенного значения а может служить постоянство рассчитываемого нормальногс градиента потенциала темного остова для разных мощ ностей и давлений, при которых осуществлялся тлеющи разряд. [c.118]

Таким образом, величина а в нашем случае оказы вается на порядок большей, чем в случае узкой разряд ной трубки, что при наличии конвекции вполне разумш [84]. Поэтому из-за отсутствия прямых методов опреде лення средней молекулярной температуры газа в темно остове расчетный метод, предложенный Васильевым может быть использован н в этом случае при условт подбора соответствующего эффективного коэффициент теплопроводности. [c.118]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология