Прандтля число ртуть

Число Прандтля изменяется в более узких пределах, чем число Шмидта. В газах числа Прандтля примерно равны единице (в частности, для воздуха при обычных условиях Рг == 0,71), а в обычных жидкостях не превышают 10 (для воды при температуре] 20 °С имеем Рг = 7,0). Только в очень вязких жидкостях типа глицерина среднее число Прандтля имеет порядок 10 напротив, в жидких металлах значения Рг, как правило, очень малы (для ртути Рг = 0,023). [c.18]

Экспериментальные данные. Рассмотренные выше аналитические методы расчета числа Нуссельта достаточно хорошо подтверждены рядом известных экспериментальных исследований в жидкостях с малым числом Прандтля, например, в работах [15, 42, 54, 85]. Рабочей жидкостью во всех этих исследованиях была ртуть с числом Прандтля Рг = 0,023, и на вертикальной поверхности выполнялось условие постоянной плотности теплового потока. [c.125]

Было проведено также значительное число экспериментальных исследований конвективного теплообмена в вертикальных прямоугольных полостях. При этом оценивалось влияние числа Рэлея, коэффициента формы и числа Прандтля на картину течения, а также на характер теплоотдачи. В общем эти результаты весьма хорошо согласуются с известными численными решениями и с немногими имеющимися теоретическими расчетами. И хотя анализ теплопередачи во многих из этих работ играл первостепенную роль, лишь в некоторых из них исследовались механизмы течений жидкости в полостях (см., например, работы [24, 254], а также анализ свободноконвективных течений в ртути [162]). [c.264]

Подобие полей течения и коэффициентов теплоотдачи. Правильно поставленные эксперименты на модельном теплообменнике позволяют разобраться в основных соотношениях и особенно в принципах подобия. Потеря напора и теплообмен определяются числами Нуссельта, Прандтля, Рейнольдса и Маха. В натурных теплообменниках часто используются токсичные или опасные с точки зрения техники безопасности вещества типа ртути, водорода или серной кислоты. В тех случаях, когда необходимо сделать простую и недорогую [c.310]

Приведенные формулы основываются на опытах с агентами, имеющими сравнительно большие значения критерия Прандтля, и будут давать ошибки при значениях Рг < 0,7, особенно при больших числах Рейнольдса (Яе > 10 ). Такой случай может произойти, например, при применении жидких металлов в качестве теплоносителя. Высокие значения у них коэффициента X сильно уменьшают величину критерия Прандтля. Тогда, пользуясь теоретическим уравнением Мартинелли, которое является видоизменением формулы Кармана (гл. IV), можно получить для потока Б трубе правильные результаты, а также воспользоваться данными опытов, специально проведенных с такими агентами. Некоторые данные для ртути и сплава олово — висмут (эвтектика) приводит Мак-Адамс [148]. [c.157]

Особенностью жидких металлов и их сила-1ЮВ являются весьма малые значения для них чпс ел Прандтля [Рг 0,07). Немногочислен-пые экспериментальные данные по конвективному теплообмену расплавленных металлов (главным образом ртути) при движении их по трубам [Л. 238—241] показали, что расчетные значения коэффициентов теплоотдачи по формуле М. А. Михеева (6-5) в десятки раз превышают их экспериментальные значения. Таким образом, было доказано, что формула Мть хеева, справедливая для жидкостей в интервале значений критерия Рг=0,7 200, совершс.ч-но непригодна для жидкостей с малыми числами Прандтля, к которым относятся легкоплавкие металлы и их сплавы. В связи с этим дела- [c.142]

Соотношение (24. 8) не применимо к жидкостям с числом Прандтля, меньшим 0,6. Найти коэффициент теплоотдачи при критическом числе Рейнольдса Нед = 500 000 для ртути, движущейся вдоль плоской горизоп- [c.323]

Влияние числа Прандтля. На рис. 9-4 показаны безразмерные температурные поля для воды (Ку [54]), воздуха (Зебан и Шимазаки [86]) и ртути (Изаков и Дрю [43]), текущих вверх по нагреваемым снаружи трубам при числах Рейнольдса 39400, [c.284]