Число Шмидта

Здесь Кп — диффузионное число Нуссельта (или число Шервуда 8Ь) Рг — диффузионное число Прандтля (иногда его называют числом Шмидта 8с) Ке — число Рейнольдса I — характерный линейный размер (обычно диаметр твердой частицы или ее гидравлический радиус). [c.104]

Рис. V-23. Общая корреляция чисел Пекле иасадки для насадочных колонн [187] при различных значениях числа Шмидта

Число Прандтля изменяется в более узких пределах, чем число Шмидта. В газах числа Прандтля примерно равны единице (в частности, для воздуха при обычных условиях Рг == 0,71), а в обычных жидкостях не превышают 10 (для воды при температуре] 20 °С имеем Рг = 7,0). Только в очень вязких жидкостях типа глицерина среднее число Прандтля имеет порядок 10 напротив, в жидких металлах значения Рг, как правило, очень малы (для ртути Рг = 0,023). [c.18]

Есв Ре/ — модифицированное число Пекле для бесконечно большого числа Шмидта (v/Z)) при ламинарном течении. [c.186]

Интенсивность концентрационной конвекции определяется диффузионным числом Грасгофа, которое является аналогом числа Грасгофа. Важную роль при этом играет диффузионное число Прандтля (число Шмидта), представляющее отношение толщин динамического и диффузионного пограничных слоев. Аналогом числа Рэлея в режиме концентрационной конвекции является диффузионное число Рэлея Кас = Сгс Зс. [c.207]

Se=(X/(р Z)g) —число Шмидта, Кед = р С/дДс/ц — число Рейнольдса. [c.364]

Для газов все эти параметры примерно равны единице, поскольку перенос теплоты, массы и импульса осуществляется в результате молекулярного движения. Для неметаллических жидкостей числа Прандтля и Льюиса больше единицы, а число Шмидта соответственно еще больше. Причина в том, что перенос импульса в жидкости осуществляется легче, чем перенос теплоты, а диффузия протекает труднее. [c.20]

Числа Шмидта, соответствующие коэффициентам диффузии частиц, также приведены в табл. VII-1. [c.311]

На рис. 2 в добавлении к проверке экспериментальных значений, приведенной на рис. 1, представлены приведенные числа Шервуда, взятые из работ по исследованию массоотдачи с числами Шмидта от 1,2 до 680. На рис. 3 приведены данные для чисел Прандтля и Шмидта от 2 до 10 и порозности слоев от 0,26 до 0,63. Кривые — результат расчетов по уравнению (2) для постоянных чисел Рг и Зс с / =1. Из рисунка видно, что, так же как и на рис. 1 и 2, измеренные значения отклоняются от расчетных [см. уравнение (2)] не более чем на 15%. [c.261]

Для случая постоянных касательных напряжений в пленке в [5] имеются зависимости чисел ЗЬ от числа Рейнольдса пленки Не с числом Шмидта в качестве параметра. Приведенное ниже уравнение приближенно описывает результаты, полученные в 15] [c.420]

Коэффициенты диффузии частиц и числа Шмидта [670] [c.311]

Если давление выражено в Па, коэффициент диффузии измеряют в м / . Число Шмидта 5с является безразмерной величиной, включающей коэффициент диффузии [c.311]

Для большинства газов коэффициенты диффузии и кинематической вязкости по порядку величины равны между собой (5с 1), в то время как в жидкостях коэффициент кинематической вязкости обычно на несколько порядков величины превышает коэффициент диффузии (5с 10 ). В очень вязких жидкостях число Шмидта достигает значений порядка 10 . [c.18]

Для капельных жидкостей числа Шмидта велики (например, для воды v/D 10 ), поэтому толщина диффузионного пограничного слоя бр Ре /= значительно меньше толщины гидродинамического пограничного слоя бд [c.64]

Здесь S — число Шмидта, v — коэффициент кинематической вязкости. [c.208]

Отметим, что число Шмидта впервые появляется в выражениях (1.49), (1.51) лишь в четвертом слагаемом, порядок которого равен Ре . Это означает, что в случае обтекания сферы газовым потоком, когда справедливо соотношение 5с 1, использование стоксова приближения для поля скоростей (нулевой член разложения, полученный д5ь,% при йе = 0) в уравнении (1.1) [c.220]

Далее, если число Шмидта не зависит от у, то в уравнении (25) его, конечно, можно вынести из-под знака производной по 2. Если, кроме того, 5с = 1, то]уравнения (24) и (25) оба могут быть записаны в форме уравнения (15), которое в новых переменных имеет вид [c.393]

Число Шмидта, которое позволяет дать приблизительную оценку относительной роли процессов переноса импульса и переноса массы, определяется для бинарных систем формулой [c.574]

В больщинстве работ используется метод подбора значений для произвольных постоянных, входящих в готовую формулу, которой отвечает заранее фиксированное значепне п. При обычно наблюдающемся разбросе опытных данных в небольших интервалах изменения числа Шмидта, удается получить удовлетворительное согласие практически для любого п. [c.182]

Качественное рассмотрение, проведенное Дильманом [55, 67], приводит к выводу, что в системах жидкость — жидкость п = 23. Ддя установления этого закона необходимы надежные экспериментальные данные о зависимости коэффициента массопередачн от числа Шмидта. Из имеющихся в литературе данных по массообмену в системах жидкость — пар [68], жидкость — жидкость [69] и жидкость — газ [70, 71] следует, что в указанных системах й 2. [c.183]

Фактически автор главы придерживается здесь (хотя и не совсен последовательно) концепции пограничной пленки твердого материала. В этой случае число Шмидта следовало бы также трансформировать с утехой эффективных коэффщиентов вязкости и диффузии твердой фазы. — Прим. ред. [c.385]

Группа yVo/Ut представляет собой отношение скоростей переноса частиц вперед и вдоль стенки, группа Uxd/v — число Рейнольдса для частицы рч/р — относительная плотность частиц по отношению к среде, d — мера объема частиц utju — отношение конечной скорости частиц к скорости сдвига, характеризующее действие внешней силы, и Djv — обратное отображение числа Шмидта [уравнение (VII.26)], представляющее собой отношение коэффициента молекулярного массопереноса и момент количества движения. Если пренебречь силой тяжести или внешними силами и концентрационными эффектами, уравнение (IV.51) упрощается до выражения [c.216]

Константа d является коэффициентом пропорциональности, одределяе-мым из эмпирического уравнения для коэффициента массообмена в потоке газа через слой зернистого материала [17, 32]. Она не зависит от типа и формы зерен твердого осушителя в слое. Константа с равна отношению IV к относительной влажности для случая линейной кривой адсорбции при статическом равновесии и определяется, как видно из рис. 3, природой твердого осушителя. Параметр Шмидта отражает физическую природу диффундирующего компонента. Для диффузии водяного пара в природном газе число Шмидта можно считать постоянным и пе зависящим от температуры и давления. Остальные факторы, входящие в уравнения (4) и (5), зависят от размера зерна твердого осушителя, массовой скорости газа, движущегося через адсорбер, насыпного веса слоя, температуры и давления [23]. Таким образом, если на установке осушки природного газа поддерживают постоянные условия, то параметры а я Ь являются постоянными величинами. [c.34]

Химический энциклопедический словарь (1983) -- [ c.601 ]

Теория горения (1971) -- [ c.387 , c.574 ]

Проектирование аппаратов пылегазоочистки (1998) -- [ c.50 , c.51 ]

Проектирование аппаратов пылегазоочистки (1998) -- [ c.50 , c.51 ]

Большой энциклопедический словарь Химия изд.2 (1998) -- [ c.601 ]

Гиперзвуковые течения вязкого газа (1966) -- [ c.37 , c.38 , c.49 , c.54 ]

Ламинарный пограничный слой (1962) -- [ c.278 , c.314 ]

Гидродинамика, теплообмен и массообмен (1966) -- [ c.23 , c.490 ]

Теплопередача (1961) -- [ c.187 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология