Малые числа Прандтля (жидкие металлы)

Число Прандтля изменяется в более узких пределах, чем число Шмидта. В газах числа Прандтля примерно равны единице (в частности, для воздуха при обычных условиях Рг == 0,71), а в обычных жидкостях не превышают 10 (для воды при температуре] 20 °С имеем Рг = 7,0). Только в очень вязких жидкостях типа глицерина среднее число Прандтля имеет порядок 10 напротив, в жидких металлах значения Рг, как правило, очень малы (для ртути Рг = 0,023). [c.18]

Необходимо отметить, что эти соображения совершенно е применимы к случаю теплообмена в жидких металлах. Для жидких металлов, в отличие от всех других сред, характерны весьма малые значения числа Прандтля. Поэтому при взаимодействии твердого тела с потоком складывается существенно иная обстановка. В противоположность ранее изложенному здесь, бт значительно больше бо. Тепловое возмущение распространяется далеко за пределы динамического пограничного слоя. Эти особенности, совершенно естественные для среды большой теплопроводности, требуют специального обсуждения. Процессы, происходящие в жидких металлах, в дальнейшем не рассматриваются. Соответственно принимается Рг 1. [c.36]

В различных технических приложениях используются жидкости с очень большими или очень малыми числами Прандтля. Углеводородные топлива и кремнийорганические полимеры с большими числами Прандтля все более широко используются в промышленности. Жидкости с малыми числами Прандтля, например жидкий натрий, применяются в качестве хладагента в реакторах-размножителях на быстрых нейтронах. Некоторые другие жидкие металлы предлагается использовать в качестве рабочих тел в космосе. Перенос в таких жидкостях представляет и теоретический интерес. Например, в случае ламинарных течений в пограничном слое хотелось бы знать, имеет ли зависимость (3.4.4) числа Нуссельта от числа Прандтля, выраженная через функцию (Рг), асимптотический характер при очень больших числах Прандтля [c.118]

Это соотношение применяется для расчета теплоо бмена в жидких металлах с числами Рейнольдса между 0,005 и 0,05. В этом диапазоне знаменатель мало зависит от Рг, так что критерий Нуссельта по существу зависит от произведения Не Рг, которое представляет собой критерий Пекле. Точное решение уравнений ламинарного пограничного слоя приводит к соотношению, которое имеет на месте знаменателя в приведенном выше уравнении слабую функцию Рг, которая изменяется нa 5% oкoлo величины 1,98 для данного выше диапазона чисел Прандтля [Л. 70]. Далее будет показано, что данное выше уравнение хорошо согласуется с этим результатом. [c.226]

В настоящем разделе рассматривается перенос тепла в жидких металлах, поскольку для этого типа переноса тепла имеются некоторые особенности. Величины теплопроводности для жидких металлов значительно больще, чем для каких-либо других жидкостей, и, естественно, числа Прандтля очень малы 0,005—0,03. Так как теплопроводность высока, то она является доминирующим фактором в совместном процессе теплопроводности и конвекции. [c.369]

Это уравнение удовлетворительно аппроксимирует данные, полученные Шмидтом и Бекманом [34] для коротких вертикальных плоскостей, окруженных воздухом. Для жидких металлов, характеризуемых малыми значениями числа Прандтля Рг [c.235]

Особенностью жидких металлов и их сила-1ЮВ являются весьма малые значения для них чпс ел Прандтля [Рг 0,07). Немногочислен-пые экспериментальные данные по конвективному теплообмену расплавленных металлов (главным образом ртути) при движении их по трубам [Л. 238—241] показали, что расчетные значения коэффициентов теплоотдачи по формуле М. А. Михеева (6-5) в десятки раз превышают их экспериментальные значения. Таким образом, было доказано, что формула Мть хеева, справедливая для жидкостей в интервале значений критерия Рг=0,7 200, совершс.ч-но непригодна для жидкостей с малыми числами Прандтля, к которым относятся легкоплавкие металлы и их сплавы. В связи с этим дела- [c.142]

В случае ламинарных потоков в трубах решения, полученные в 7-7, применимы для жидкого металла, так же как и для других жидкостей, до тех пор, пока вывод этих уравнений не ограничивает число Прандтля. Числа Нуссельта для изложенных условий потока согласно этим зависимостям постоянны. Причем величины этих постоянных различны для постоянной температуры стенки и для постоянного потока тепла. Однако длина начального участка для потоков жидкого металла весьма мала из-за цеболь-24—308 369 [c.369]

Наиболее премлемыми теплоносителями этого типа являются щелочные и тяжелые металлы и их сплавы. Физические свойства жидких металлов существенно отличаются от свойств обычных теплоносителей- воды, масла и др. У металлов больше удельный вес и коэффициент теплопроводности значение же теплоемкости ниже, особенно мало значение числа Прандтля (Prs 0,005-r-0,05). Низкие значения числа Рг объясняются более высоким коэффициентом теплопроводности например, при температурах 100—700 °С коэффициент теилопро-водности натрия Х 86-ь59 Вт/(м-К) для калия Яг=46-ь28 Вт/(м-К). [c.242]