Время смешения вихря

Из уравнения диффузии Эйнштейна следует, что время смешения вихря 0(. с массой жидкости равно [c.121]

Время смешения вихря Тсм с массой жидкости равно [c.52]

В табл. 8 приведены данные по шкале турбулентности, размерам наименьших вихрей и минимальному времени смешения для двуокиси углерода, диффундирующей в турбулентно движущиеся газы и жидкости при 1 ama и 15 С. Как следует из табл. 8, несмотря на разницу в значениях кинематической вязкости газов и жидкостей, размеры наименьших вихрей в них сравнимы. Однако вследствие более низких значений коэффициентов молекулярной диффузии в жидкостях время смешения в них больше, чем при диффузии в газы. [c.121]

Как следует из таблицы, несмотря на значительную разницу в значениях кинематической вязкости размеры наименьших вихрей сравнимы как в газах, так и жидкостях. Однако вследствие более низких значений коэффициентов молекулярной диффузии в жидкостях, при диффузии в жидкости минимальное время смешения больше, чем при диффузии в газы. [c.167]

Среда Кинематическая вязкость V, м /с Коэффициент молекулярной диффузии СО, м Масштаб турбулентности, м Скорость пульсации До>, м/с Шкала наименьших вихрей 1 , мм Минимальное время смешения для со, с [c.114]

Однако газодинамика данной конструкции ие исключает возможность контакта потока окислителя или объемов смеси, обогащенных окислителе.м, с активными поверхностями стенки. Как видно на рис. 2, так ши зонами могут стать участки поверхности, противолежащие направлению истечения струи окислителя. Вследствие изменения газодинамики струй окислителя эти участки подвержены переменному контакту с окислителем и горючим газом. Струйный принцип смешения не исключает образования локальных зон в виде вихрей, время 56 [c.56]

Среда Кинематическая вязкость V, м /сек Коэффициент молекулярной диффузии Oj D, м /сек Шкала тугбу-лентности L , Скорость пульсации Д ш. м/сек Шкала памме уравнение (П. 110) ньших вихрей мм уравнение (П. 112) Минимальное время смешения для со, скг [c.122]

Число независимых безразмерных групп часто может быть уменьшено. Например, зкспериментально установлено, что если смеситель снабжен отбойными перегородками, значительных вихрей не образуется, т. е. поверхность жидкости действительно ровная. В этих условиях или при отсутствии свободной поверхности жидкости силы тяжести, а следовательно, и число Фруда можно не принимать во внимание. При высоких значениях числа Рейнольдса влиянием Ке и 8с также можно пренебречь , так что Хд (/ , 0, 2 ) будет зависеть только от т. е. приведенное время смешения постоянно для любой желаемой степени смешения. Другими словами, частота вращения мешалки, требуемая для дости- [c.512]

Кинематическая вязкость V лА сек Коэффициент мол. диффузии Oj D. л сек Шкала L м Скорость пульсации Дш м1сек Шкала наименьших вихрей 1 мм Минимальное время смешения для СО, O сек [c.166]

Среда Кинематичес-кая вязкость V, M l eK Коэффициент молекулярной диффузии СОа D, м /сек Шкала турбулентности L .M Скорость пульсации Д W, м/сек Шкала найме уравнение (II. ПО) вьших вихрей мм уравнение (И. 112) Минимальное время смешения для СО, %. [c.122]

Чтобы найти средства, препятствующие подавлению турбулентности на стенке, в настоящее время проводится исследование потока взвеси тонких волокон и частиц [58]. Твердые добавки стремятся двигаться вдоль трубы в виде вращающихся клубков волокон (фиг. 7.2). В действительности эти клубки оказывают такое же влияние, как крупномасштабные вихри, которые как бы искусственно создаются вблизи стенки. Частицы, попавшие в эти клубки, имеют короткое время пребывания на стенке и, кроме того, происходит хорошее смешение. Хотя среда с волокнами может более эффективно переносить тепло, чем взвесь только мелких частиц, работа вспомогательного оборудования при использовании смесей волокон и частиц существенно усложняется. Например, оказалось, что в бункерах для хранения частиц в присутствии волокон существенно усиливается тенденция материала к сво-дообразованию. [c.242]

Однако приведенные выше оценки не являются исчерпывающими. В ряде случаев гомогенизация среды лимитируется процессами обмена между крупными турбулентными вихрями и находящимися внутри них более мелкими. Процессы смешения на этом уровне принято называть мезосмешением [28], характерное время которого оцениваются по формуле [c.187]

Казалось бы, что первая задача легко выполнима. Среднее время пребывания в реакционной зоне (время контакта) равно частному от деления свободного объема реакционной зоны на объемную скорость потока. Однако не все молекулы реагирующего потока пребывают в зоне реакции одинаково долго. Различные части турбулентного потока, движущегося сквозь зерненый слой катализатора, обладают разными скоростями. Продольное перемешивание потока турбулентными вихрями и образование застойных зон в промежутках между твердыми частицзхми приводят к тому, что молекулы реагентов, вошедшие в реактор с потоком, достигают выхода через различные промежутки времени, более или менее отличающиеся от среднего значения. Время пребывания в реакционной зоне (время контакта) является, таким образом, случайной величиной, характеризуемой некоторой дифференциальной функцией распределения ф(т). Вид функции ф(т) определяет гидродинамический режим реактора. Чем большую роль в движении потока играют беспорядочные турбулентные пульсации, тем более размазана функция ф(т). Предельному случаю, когда турбулентное перемешивание отсутствует и время пребывания одинаково для всех молекул, отвечает режим идеального вытеснения. Другой предельный режим — идеального смешения — возникает, когда интенсивное перемешивание потока (чаще всего принудительное) приводит к выравниванию состава потока по всему реактору в этом случае для каждой молекулы вероятность того, что она покинет реактор, не зависит от времени, уже проведенного ею в реакционной зоне. Режим, промежуточный между [c.153]