Критическое значение числа Рейнольдса при горении ЖВВ

Коэффициент расхода первичного воздуха ап составляет обычно 0,5— 0,6. Смесь газа с первичным воздухом сгорает на выходе из трубки 3 с образованием двух слабо светящихся зон горения. Скорость истечения смеси выбирается такой, чтобы число Рейнольдса не превышало критическое значение (Ре<2300), т. е. чтобы режим движения был ламинарным. Во внутреннем конусе 4 происходит прогрев смеси и ее воспламенение. Ламинарное горение сосредоточивается в тонкой зоне, окружающей фронт 1. Поскольку ац<1, во фронте 1 реагирует весь кислород, содержащийся в смеси. Догорание газа происходит в результате диффузии вторичного воздуха из атмосферы во внешний конус 5. [c.24]

Увеличение расхода ингибитора с повышением скорости потока наблюдалось тйкже в работе [80] при тушении этанола в замкнутом контуре объемом 1,5 м (рис. 111-14). Максимальные огнетушащие концентрации наблюдались в области критических значений числа Рейнольдса (2000—3000). Этот эффект объясняется тем, что с увеличением скорости потока диффузионное горение все в большей степени перерождается в горение предварительно перемешанных газовых смесей режим такого горения окончательно устанавливается при турбулентном характере потока. Именно [c.103]

ТОГО, как турбулентность охватит значительную часть пламени. Причиной первоначального увеличения длины пламепи является, по-видимому, то, что масштаб первых флуктуаций настолько велик, что привадит к частичному переносу крупных молей охваченного процессом горения вещества на большие высоты, не оказывая при этом существенного влияния на процесс горения как таковой. При болыиих объемных расходах городского газа максимальная высота, которая характеризует область перехода к турбулентному горению, получается приблизительно нри критических значениях числа Рейнольдса для течения в трубе. Возникновение при некоторой скорости течения колебаний пламени можно качественно объяснить, если иметь в виду, что с увеличепием скорости течения высота ламинарного пламени увеличивается, а высота Лц на которой возникает турбулентность, уменьшается. При малой скорости течения ку больше, чем С увеличением скорости течения обе эти высоты становятся равными друг другу, вследствие чего начинаются колебания. Если для определения кх использовать уравнение (3.2), а для определения Лг— уравнепие (3.0) (которое приближенно представляет уравнение (2.0)), то критический объемный расход, при котором начинаются колебания пламепи, будет пропорционален диаметру трубки в степени / 1 [c.322]

Переход от ламинарного к турбулентному горению струи газа в атмосфере неподвижного воздуха наблюдается для водорода при значениях числа Рейнольдса около 2200, для городского газа — в интервале от 3700 до 4000, для окиси углерода — порядка 4750, для пропана и ацетилена — в интервале от 8900 до 10 400. Приведенные числа Кекр вычислены с учетом вязкости и плотности газа в сопле при комнатной температуре. Эти данные следует рассматривать как чисто ориентировочные, по которым можно приблизительно указать область чисел Ре, в которой возможен- переход ламинарного диффузионного горения в турбулентное. Тот факт, что указанный лереход для большинства исследованных газов наблюдается при значениях Не, превышающих 2000— 2200, связан, по-видимому, с влиянием выделения тепла на вязкость и плотность вытекающего из сопла сжигаемого газа. Авторы исследования подчеркивают, что разброс полученных критических значений -связан с влиянием размеров сопла. [c.13]

В заключение необходимо отметить, что в случае газовых систем ускорение горения также обусловлено увеличением поверхности горения. Согласно фундаментальным исследованиям Щелки-на [75], основной причиной ускорения пламени является турбу-лизация несгоревшего газа, движущегося впереди фронта пламени, которое вызывает искривление и дробление фронта горения. Движение непрореагировавшей смеси осуществляется вследствие расширения продуктов горения. Ускорение горения наблюдается, когда число Рейнольдса, отнесенное к потоку несгоревшего газа, превышает критическое значение, т. е. когда неизбежно возникновение турбулентности. При поджигании газа в трубе турбули-зация газа начинается на стенках трубы и распространяется к оси. Убедительным подтверждением изложенной точки зрения является резкое ускорение горения в шероховатых трубах (по сравне- [c.60]

Отличие критического числа Рейнольдса в факеле от его значения для изотермических струй связано с тем, что переход от холодных струй к горящему факелу существенно изменяет аэродинамические условия. В этой связи нредставляет интерес сопоставить горящий и негорящий факел при прочих равных условиях. Такие опыты были проведены на горелке М1 5 при сжигании смешанного газа с а = 0,475. На рис. УП-5 сопоставлены поля динамических напоров в горящем и негорящем факелах па сходных режимах работы горелки. Показания снимались одним и тем же измерительным прибором. Наблюдаемое расхождение полей скоростных напоров указывает на то, что в случае горения скорости затухают медленнее, чем в изометрической струе. [c.209]

К. И, Щелкин [44] впервые показал, что при переходе горения в детонацию числа Рейнольдса потока газов перед пламенем всегда выше критического значения, а движение потока турбулеятно. В результате воздействия на фронт пламени турбулентных пульсаций поверхность горения значительно увеличивается. [c.104]

Таким образом, Зельдович считает конкретным механизмом ускорения горения прогрессивное растягивание фронта горения. Щелкин [14] показал, что при переходе горения в детонацию число Рейнольдса потока газов перед пламенем всегда выше критического значения, а движение потока турбулентно. В результате воздействия на фронт пламени турбулентных пульсаций поверхность горения значительно увеличивается. Таким образом, конкретным механизмом ускорения пламени, по выводам Щелкина, является турбулентное движение газа перед фронтом пламени. По мере увеличения скорости пламени увеличивается давление в ударной волне с ростом давления увеличивается температура газов, которая в конечном счете достигает температуры воспламенения газовой смеси, и фронт пламени начинает перемещаться вместе с ударной волной. [c.33]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология