Напряжение вихревой трубки

Таким образом циркуляция по контуру равна напряжению вихревой трубки, проходящей через этот контур. [c.107]

Как и было указано выше, с течением времени может меняться скорость и площадь сечения вихревой трубки, но произведение их остается постоянным. Другими словами, напряжение вихревой трубки во все время движения остается постоянным. [c.149]

Важнейшим свойством вихревой трубки является постоянство напряжения по длине трубки, т. е. аналогично постоянству расхода имеем [c.105]

Элементарный вихревой шнур, имеющий бесконечно малое поперечное сечение dF, называется элементарной вихревой трубкой. В гидромеханике доказывается, что напряжение элементарной вихревой трубки не меняется по ее длине [c.102]

Элементарные вихревые трубки, ограничивающие вихревой шнур, образуют вихревую трубку. Напряжение вихревого шнура также не меняется по длине, т. е. [c.102]

Интенсивностью или напряжением вихревых трубок называется удвоенное произведение угловой скорости на площадь поперечного сечения трубки [c.146]

Важнейшим свойством вихревой трубки, непосредственно вытекающим из уравнения (2—79), является постоянство напряжения по д л и н е трубки, т. е. аналогично постоянству расхода имеем [c.146]

Для идеальной жидкости формулируется принцип сохранения вихрей в идеальной жидкости жидкая масса, образующая вихревую трубку, движется, оставаясь все время вихревой трубкой, напряжение которой постоянно по всей длине и не изменяется с течением времени. [c.149]

Для идеальной жидкости можно сформулировать принцип сохранения вихрей в идеальной жидкости жидкая масса, образующая вихревую трубку, движется, оставаясь все время вихревой трубкой, напряжение которой постоянно по всей длине, и не изменяется с течением времени. Согласно принципу сохранения вихрей если вихрь существует, то он сохраняется вечно. Однако этот вывод относится только к идеальной жидкости. В вязкой реальной жидкости вихри возникают и затухают под влиянием вязкости. [c.102]

При поверхностной закалке токами высокой частоты значительно уменьщается продолжительность процесса (до нескольких секунд), повышается его производительность и улучшаются условия регулирования. Закаливаемую деталь или участок детали помещают в индуктор, имеющий форму этой детали и представляющий собой спираль из медной трубки, по которой пропускают переменный ток большой силы и низкого напряжения. Под действием сильного переменного магнитного поля в детали возникают индуктивные вихревые токи, сосредоточивающиеся только на ее поверхности. Индуктор охлаждают водой, пропускаемой через медную трубу. [c.78]

Для контура любых конечных размеров циркуляция скорости по замкнутому контуру равна сумме напряжений всех вихревых трубок. Под напряжением или интенсивностью вихревых трубок понимается удвоенное произведение угловой скорости на площадь поперечного сечения трубки [c.50]

Более широко представлены в литературе вопросы образования доменов в электромагнитных и гидродинамических полях, что объясняется практическим использованием этого эффекта. Причиной возникновения периодических картин считают упорядоченное изменение направления оптической оси молекул под влиянием внешнего поля. В терминологии низкомолекулярных жидких кристаллов для элементов рисунков, возникающих в препарате, помещенном в электрическое поле, также укоренилось название домены , хотя иногда их называют полосками Вильямса , вихревыми ячейками , трубка.ми и т. п. Для многих жидких кристаллов при изменении напряженности и частоты поля наблюдается возникновение ряда оптических эффектов, последовательно сменяющих друг друга [128]. [c.191]

Совокупность вихревых линий, проведенных через все точки малого замкнутого контура, образует вихревую трубку. Если а — произвольное поперечное сечение вихревой трубки, то величина И — ьипйа представляет собой ее интенсивность или напряженность. Величина [c.15]

Для проверки этих теоретических предположений были поставлены опыты по зажиганию газов в туннельной горелке. Горючая смесь подавалась в кварцевую трубку <рис. 9-14) через подводящий канал и ионнчеошй раструб, обеспечивающий истечение струи без отрыва от стенок. Такое выполнение горелки дало возможность исключить участки застойных вихревых зон, а влияние застойной пленки продуктов сгорания у стенок горелки уменьшить до минимума. В этой горелке не удалось получить беспламенного горения при малых скоростях газовой смеси имело место факельное горение у выходного сечения туннеля. При увеличении скорости свыше 1,25—1,4 м/с факел открывался и погасал. При удалении раструба благодаря восстановлению вихревых зон горячих продуктов сгорания в туннеле в горелке осуществлялось сжигание газа с такими же высокими тепловыми напряжениями, как и в туннельных керамических горелках. [c.173]

Для определения структуры Я-разряда нужно также иметь в виду, что в высокочастотных полях может наблюдаться расслоение электронов и ионов по радиусу трубки, что объясняется их различной подвижностью. При вращении, вызванном образованием вихревых токов, происходит своеобразное центрифугование частиц. С этим же, по-видимо-му, связано интересное явление, наблюдаемое в некоторых газах (Н, Не и др.) при наложении продольного магнитного поля — разряд принимает С7ратообразную спиральную структуру. Плазма начинает быстро вращаться. Скорость вращения и направление его зависят от напряженности магнитного поля [43, 44]. Вращение плазмы обнаружено в без-электродном высокочастотном разряде в аргоне при давлении 1—3 атм [45], Образуются сгустки плазмы, которые в однородном магнитном поле напряженностью Я 2,5 кэ вращаются периепдикулярно направлению поля, образуя с ним правовинтовую систему. При небольших Я сгустки плазмы имеют сфероидальную форму, которая с ростом Я переходит в тороидальную, а затем приобретают характер биений. В ксеноне тоже образуются сгустки, которые суш,ествуют вплоть до давлений 30 атм при мощности генератора 8 кет. Эти явления связаны с возникновением электродинамических сил взаимодействия токов, протекающих в плазме с внешним магнитным полем. [c.225]