Линия вихревая

Дифференциальное уравнение вихревых линий имеет вид [c.105]

Вихревые насосы. Отличительная особенность насосов этого типа — вихревое движение жидкости (рис. 1.5). Такое движение жидкости сопровождается повышенными потерями энергии, в результате чего к. п. д. насосов обычно не превышает 40—50%. Вихревые насосы могут удалять воздух из всасывающей линии, [c.8]

Сальники работающих насосов, перекачивающих токсические, горючие и легковоспламеняющиеся жидкости, следует закрывать специальными съемными щитками и оборудовать местными вентиляционными отсосами. Муфта сцепления центробежных насосов с двигателем обязательно закрывается ограждением. Для опорожнения и очистки этих насосов перед разборкой при остановке на ремонт всасывающий и нагнетательный трубопроводы снабжаются патрубками или штуцерами, через которые насос промывается водой, продувается паром или инертным газом. При продувке насосов и аппаратов, расположенных в насосной, выбрасываемый продукт отводится за ее пределы жидкий — по закрытым коммуникациям р специальную емкость, а пары и газы — на факел или свечу. Перед пуском насос следует залить перекачиваемой жидкостью. Пуск в работу не залитого перекачиваемой жидкостью или опорожненного насоса недопустим. При пуске в работу центробежного, осевого и вихревого насосов, а также насоса объемного типа необходимо обязательно открыть задвижку на всасывающей линии, а при пуске вихревого насоса и насоса объемного типа — также задвижку на нагнетательной линии. [c.105]

Механизм происходящих в вихревой трубе процессов помогает раскрыть данные изучения внутренней структуры потоков. Проанализируем распределение по радиусу (в десяти точках) параметров потока в калиброванной стеклянной вихревой трубе (рис. 1.3) (Д.т = 40 мм, Ь = 30,5Д) с ВЗУ /с = 0,092, двухканальное с размерами Ь х Ь = 4 х 15 мм, углом наклона винтовой линии Р = 78°, <1д = 20 мм), полученных нами методом зондирования в шести сечениях на расстояниях от сечения соплового ввода Ь 2,5Дт 7,5Дт 12,5Д, 22,5Дт 27,5Дт. Условия опыта на воздухе составляли р 0,2 МПа, Р = 35 нм с, ц = 0 0,5 1,0. Схема установки и методика исследования аэро- и термодинамических параметров приведены в работе [25]. [c.39]

Разумеется, такая поверхность существует в области ir > Tj только при aj >1. Следовательно, когда > Wq, то существует сферическая поверхность, концентричная с пузырем, на которой отсутствует радиальная компонента скорости ожижающего агента и которая поэтому является поверхностью раздела между ожижающим агентом внутри этой сферы (последняя рассматривается как облако , связанное с пузырем) и в остальном слое потоки ожижающих агентов в этих двух областях не смешиваются. На рис. III-5, а представлены типичные линии тока твердых частиц и ожижающего агента, показывающие, Что облако образуется тороидальным вихревым потоком циркулирующего газа, связанного с пузырем. Из уравнения (111,62) следует, что если а оо. Значит, йри быстром движе- [c.98]

II [X > 10 внутри капли образуется второе вихревое кольцо. Линии [c.204]

Для нормальной турбины линия давления почти симметрична относительно середины графика. Некоторая асимметрия вызвана увеличением вихревых потерь в левой части графика по сравнению с потерями в правой части (Ь > Ь ). [c.71]

Вихревой линией называется линия, в каждой точке которой в данный момент вектор вихревой скорости жидкости к ней касателен (см. рис, 64, а). [c.105]

Рис. 64, Вихревая линия (а) и вихревая трубка (б)

Рх и Рс — площади поперечных сечений вихревой трубы и сопловых вводов на входе в вихревую трубу р — угол ввода газа в вихревую трубу (угол между винтовой линией соплового канала аксиально-спиральных закручивающих устройств и осью вихревой трубы, называемый углом закрутки). [c.13]

Рис. 1.23. Зависимость температур термодинамической и торможения от радиуса для трех сечений вихревой трубы [13] От = 38,1 мм р, = 2,05 10 Па ц = 0,26 t, = 17,8°С tx = 6,ГС 1 — 2D, 2 — 3,60, 3 — 17D — сечения по длине трубы сплошная линия — 1т пунктирная линия — t

Перемешением вдоль оси вихревой трубы в сторону диафрагмы туманного облака удалось в зависимости от Ь ориентировочно определить границы зоны циркуляционного течения и границу поворота условных слоев воздуха, образующих основной охлажденный поток (ОП) слои находятся во взаимодействии, в состоянии тепло- и массообмена друг с другом и воздействуют на слои газа, протекающие над зоной (рис. 1.31). Кривая 1 определяет расстояние Ь от диафрагмы, на котором захвата тумана слоями обратного потока практически не происходит ( туман уносится с горячим потоком). Незначительное перемещение трубки-зонда приводит к началу захвата части тумана в обратный поток можно считать, что кривая 1 определяет границу циркуляционной зоны со стороны вывода НП. При последующем перемещении зонда выявляется зона наибольшего захвата тумана (рис. 1.31, кривая 2), являющаяся ориентировочной границей как циркуляционной зоны со стороны диафрагмы, так и завершения поворота слоев струй, образующих область ОП, напоминающую по форме параболическую воронку. Область ОП обладает эжекционным свойством, т. е. способностью подсасывать долю охлажденных газов из циркуляционной зоны. Рассматриваемая граница (кривая 2) в пределах ц от О до 0,5 не меняет своего положения и отстоит от соплового сечения на расстоянии, равном приблизительно 3,5Дт при шаге винтовой линии ВЗУ 40 мм уменьшение шага приближает эту границу к диафрагме. Протяженность циркуляционной зоны (расстояние между кривыми 1 и 2) при увеличении ц до 0,5 сокращается из-за смещения границы со стороны выхода горячего потока, а после ц = 0,5 остается приблизительно постоянной, в целом смещаясь в сторону диафрагмы. Выявленные границы определяют также зоны неустойчивого течения, генерирующие периодические пульсации в вихревой трубе. [c.51]

Вихревым образованием в потоке жидкости на плоскости независимых переменных здесь называется максимальная по размерам конечная односвязная область, целиком заполненная замкнутыми линиями тока и из особых точек содержащая внутри только центр. [c.197]

При О < f < 1 вихревое образование ограничено гладкой кривой с единственной точкой ее излома х = О, у = -2 - VI - к. Эта седловая для функции V точка вместе с седловыми точками х = VT+ k, у = О и центром X = О, у = -2 + 1 - к являются точками торможения. Картина линий тока этого типа на рис. 4.5 изображена при к = 1/2. [c.200]

При к = 1 вихревых образований нет. Обращает на себя внимание то, что линия тока ф = -8/3 имеет при х = О, у = -2 точку возврата. Обе касательные к линии тока в этой точке вертикальны. Точки х = 2, у = О являются седловыми. [c.200]

При 1 < к вихревых образований также нет. Точки х = у/Т+1ё, у = О являются для функции седловыми. В них и = v = 0. Пример такого поведения линий тока изображен на рис. 4.5 при f = 2. [c.200]

На рис. 4.9 представлена картина линий тока при М = 0,06 (К = -1,048, N = -0,554, Р = -0,0536) и М = 0,082 (К = -1,336, N = -0,509, Р = -0,0796). В первом случае сечение вихревого кольца имеет две точки торможения, как и на рис. 4.7 при к = 5,3. Во втором случае образуются два вихревых кольца, сечения которых имеют форму петель и по одной точке торможения. Прочие точки торможения в потоке на рис. 4.9 не показаны. При дальнейшем увеличении М петли стягиваются в точки возврата линий тока. Подобное явление в плоскопараллельных потоках уже нашло отражение на рис. 4.5 при к = . [c.212]

На оси г = О величина ф = 0. Каждое вихревое образование, охватывающее ось, должно быть окружено также линией -ф = 0. Точка пересечения этой линии с осью является точкой торможения. В ней u = v = 0. [c.214]

Волпицелли и Расо обнаружили, что в двумерной колонне внутренний фонтан действительно состоит из двух полостей, симметрично расположенных относительно оси отверстия для входа газа и заполненных движущимися частицами, линии потоков которых похожи на линии вихревых пар в непрерывной фазе. Подобные вихри наблюдали авторы книги на плоской стенке полукруглых колонн. Вероятно, в случае осесимметричной колонны они переходят в вихревое кольцо. Из рис. 2.3 видно, что в начале развития внутреннего фонтана вдоль линии АВ флуктуации мгновенного давления отсутствуют. За точкой В газовая струя, проникая через зону низкого сопротивления в плотном куполе, образует несколько изогнутый канал, проходящий сквозь слой, и вызывает резкий спад давленид. Па этой стадии вынужденно открытый в куполе путь для газа может быть снова легко заблокирован твердыми частицами, что заставит прорвавшийся фонтан вернуться назад в слой. Следовательно, это состояние характеризуется периодическими расширениями и сжатиями фонтана с соответствующими флуктуациями давления, при этом пульсации достигают максимального значения в точке С. За этой точкой фонтан, состоящий из газа и твердых частиц, становится полностью сформированным, блокировка канала прекращается и, как следствие этого, значительно уменьшаются пульсации давления. [c.26]

Размеры закрытой вихревой камеры определяют исходя из условия, что средние скорости в проточном тракте постепенно увеличиваются от решеток к самотечной линии. Скорость потока на решетках из условий рыбозащиты обычно принимается менее 0,15 м/с, при наличии шуги — 0,2—0,05 м/с в зависимости от ее количества. Скорость входа воды в щели вихревой камеры (в поперечном направлении) принимается примерно равной скорости течения воды в самотечной линии, средняя скорость потока в вихревой камере (в осевом направлении) на 10—15 % меньше скорости потока в самотечной линии. Вихревая камера Мин. летн. ии. зимн. [c.73]

Вихревые и лопастные насосы долж ны иметь перепускную линию, необходимую для обкатки и запуска при закрытом нагнетании. Кроме того, должен быть предусмотрен предохранительный клапан, [c.180]

При больших скоростях движения жидкости в трубе частицы ее движутся беспорядочно по кривым линиям. Такое движение жидкости называется вихревым или тур- Рис. 3. 8. Движение жиднос-гь. булеНТНЫМ (рис. 3. 8, б). ц —ламинарное 6 —турбулентное. [c.33]

Можно считать, что движение твердых частиц происходит только в результате действия сил лобового сопротивления, возникающих при обтекании их потоком газа. Согласно определению величина этих сил имеет тот же порядок, что и сила тяжести. Следовательно, если изменяется локальная скорость, то частицы вынуждены двигаться пли должно прекратиться псевдоожижение. Значит, если в газовом потоке возникла бы крунномасштаб-ная или вихревая турбулентность, то это соответственно привело бы к хаотическому движению твердых частиц. Однако было установлено, что такое движение отсутствует (возможно, за исключением систем с очень мелкими частицами). Изображение на фото 1У-27 не должно вызывать удивления, хотя его детальная интерпретация требует более серьезного подхода, чем это кажется первоначально. Траектория газа не является линией тока. [c.158]

Е> вихревом поле выделяются вихревые линии и вихревые трубки, при этом понятие о вихревой линии (рггс. 64, а) аналогично понятию о линии тока, в которой вместо скоростей ъи по касательным откладываются векторы О), а вихревая трубка (рис. 64, б) аналогична по-пятрио о трубке тока. [c.105]

Режим IV, когда коэффициенты вихревой вязкости и вихревой диффузии достигают максимального значения, соответствует автомодельному режиму, или режиму развитой турбулентности. В этом режиме перепад давления в потоке определяется квадратичным законом и сопротивлеьп-1е пе зависит от молекулярной вязкости. Однако в процессе массопередачи возрастание коэффициента вихревой вязкости приводит к интенсивному продольному перемешиванию и снижает продольный градиент концентраций, поэтому коэффициент массопередачи и число Л д не могут возрастать до бесконечности (пунктирная линия). [c.203]

Рис. 2.7а. Схема обвязки блоков вихревых теплообменников на одном из производств фенола и ацетона 1,2- первая и вторая ступени блока 3, 4, 5 — коллекторы соответственно неочищенного газа, газа после первых ступеней и предварительно очищенного газа 6 — шайба 7 — регулирующий клапан. Потоки 1 , I2, I3 — отходящий газ на очистку с технологических линий II12.3 — нагретый и П1 2,3 охлажденный потоки IV - предварительно очищенный газ на санитарную очистку V — конденсат с 1 и

В последней графе табл. 1 представлена удельная холодопроизводительность вихревой трубы, выражающаяся соотношением q = цДТх. В проведенных экспериментах наблюдается картина, не свойственная двухпоточным вихревым трубам доля холодного потока ц практически не влияет на q (зависимость представляет собой прямую линию, параллельную оси абсцисс). В то же время из многочисленных экспериментов известно, что для двухпоточных адиабатных вихревых труб функция q = Яц) имеет максимум при ц = 0,6 0,8. Анализ показал, что такое необычное поведение величины q связано с аномально высоким значением параметра ДТх при ц=1 (т.е. при полностью закрытом вентиле на горячем потоке), которое превышает эффект дросселирования (согласно расчету ДТдр=9,6°С) более чем в 2 раза. Данное явление нельзя объяснить только недиабатностью ТВТ, обычно наблюдающейся в граничном режиме работы при ц=1, так как нагрева трубы горячего потока (а значит, и оттока тепла в окружающую среду) в этом случае не наблюдалось. [c.334]

Имеется много других безразмерных параметров, которые часто не имеют специальных названий, В их число входят геометрические отношения, например отношение длины к диаметру, шага к диаметру, пористость (отношение свободного объема к полному) отношения скоростэй, например отношение скорости вихревого движения к осевой скорости угол наклона линии тока отношения температур, например отношение температуры в потоке к температуре на поверхности отношения энтальпий, например [c.21]

При f = О вихревое образование ограничено равносторонним треугольником, образованным пересечением прямых линий тока у = О и у = -3 Vix. Верщины треугольника х = %/3, у = О и а = О, у = -3 являются для функции V седловыми точками, а точка х = О, у = -1 — центром. Центр и точка пересечения биссектрис треугольника совпадают. Переход к полярным координатам т, y с полюсом в точке х = О, у = -1 по формулам X = r osii, у = rsinii - 1 преобразует функцию V к виду [c.200]

При 1,98 > f > О структура линий тока соответствует структуре, изображенной на рис. 4.7 при f = 1. Монолитное вихревое образование в меридиональной плоскости ограничено осью г = О и дугой, ра которых V = 0. Дуга пересекает ось по нормали. Это вихревое образование имеет вид разрушения витфя [18-27], но более простой пример будет приведен ниже при рассмотрении решения (3.59) с Ь = 0. По мере уменьшения величины f в рассматриваемом примере происходит деформация линий тока, они преимущественно растягиваются в направлении оси х. Почти отвесные части дуги ф = О уходят на -оо и оо. При f —> О все течение стремится к течению Пуазейля [31] с прилипанием на прямой г = y/L/(2M) = 2,52. На рис. 4.7 стрелки показывают направление течения и создают достаточно полное представление о потоках в целом. [c.210]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология