Несжимаемая жидкость

Запишите уравнение неразрывности в общем случае, а также для фильтрации несжимаемой жидкости в недеформируемой пористой среде. Каков физический смысл уравнения неразрывности [c.58]

Рис. 3.10. Индикаторная линия для потока несжимаемой жидкости по закону Дарси

Рис. 3.20. Распределение давления в плоскорадиальном потоке несжимаемой жидкости в зонально-неоднородном пласте

Прямолинейно-параллельный фильтрационный поток несжимаемой жидкости и совершенного газа [c.67]

Рассмотрим плоскопараллельное стационарное течение несжимаемой жидкости, ограниченной динамически гладкой непроницаемой поверхностью, при отсутствии продольного градиента давления. Ось х направим по течению, а ось у — перпендикулярно граничной плоскости. Тогда уравнения, описывающие поведение флуктуаций скорости в турбулентном потоке, получаемые вычитанием уравнении Рейнольдса из полных уравнений Навье—Стокса, примут вид [c.171]

Выразим функцию Лейбензона (2.55) через давление для различных флюидов- несжимаемой жидкости, упругой жидкости, совершенного газа и реального газа. Для этого в (2.55) подставим соответствующие выражения для плотности и возьмем интеграл. [c.55]

Для сравнения основных характеристик прямолинейно-параллель-ного потока несжимаемой жидкости и газа следует обратиться к табл. 3.1. [c.68]

Несжимаемая жидкость Совершенный газ [c.69]

Формулу (3.48), определяющую дебит скважины при притоке к ней несжимаемой жидкости, называют формулой Дюпюи, по имени ее автора-французского гидравлика XIX в. Из формул (3.45) и [c.77]

Наличие стенок делает неполностью обратимой и задачу об относительном движении тела и жидкости. При стесненном падении шара в первоначально неподвижной жидкости слои ее, прилегающие к поверхности шара, движутся вместе с ним вниз, а прилегающие к стенкам трубы неподвижны. Вследствие несжимаемости жидкости на ближайшем к стенке участке возникает обратный поток жидкости, вытесняемый шаром кверху [4, 14]. Обратный случай возникает тогда, когда вся жидкость в трубе движется вверх и увлекает или поддерживает помещенные в трубу тяжелые шарики. Для ламинарного потока при параболическом профиле скоростей может получиться, что при средней скорости потока й, равной скорости свободного падения в безграничной жидкости Wn, на оси трубы и> w vi шар увлекается вверх, а вблизи стенки и С. w п шар опускается. Кроме того, расположенный несимметрично шарик, с обеих сторон обтекается потоком различной скорости и начинает вращаться вокруг горизонтальной оси. [c.29]

Для несжимаемой жидкости (что справедливо и для газов при скоростях движения малых по сравнению со скоростью [c.84]

Рассмотрим конкретные модели флюидов - несжимаемую жидкость и совершенный газ. Выпишем для них формулы для расчета основных характеристик одномерных фильтрационных потоков. Сопоставление этих формул позволит оценить эффект сжимаемости при прочих одинаковых условиях. [c.66]

Запишите полную систему дифференциальных уравнений для решения задачи о фильтрации несжимаемой жидкости по линейному закону в недеформируемом пласте. [c.58]

СРАВНИТЕЛЬНЫЙ АНАЛИЗ ОДНОМЕРНЫХ ПОТОКОВ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ И ГАЗА [c.66]

Подставив в основные расчетные формулы (3.15), (3.16), (3.17) выражение функции Лейбензона (3.24), а также на контуре = ро/>, + С и на галерее = рдр + С, получим основные характеристики для несжимаемой жидкости массовый расход [c.67]

Для несжимаемой жидкости подставим под интеграл выражение (3.27), тогда [c.68]

Для несжимаемой жидкости подставив (3.30), найдем [c.70]

Время продвижения частицы для несжимаемой жидкости пропо >цио-нально пройденному частицей пути х (рис. 3.7, кривая I), так как [c.71]

Для несжимаемой жидкости по формуле (3.24) = Pfj) + С на контуре + С, на забое скважины + С. Тогда [c.72]

Сравнение кривых распределения давления в круговом пласте для несжимаемой жидкости и газа (формулы (3.46) и (3.50)) при одинаковых граничных условиях показывает, что в газовом потоке имеет место более резкое падение давления вблизи скважины и весьма малое вдали от нее, так что кривая р (г) для газа располагается выше, чем для жидкости (см. рис. 3.8, кривая 2). [c.77]

Для несжимаемой жидкости уравнением состояния будет просто р = onst. [c.258]

Функция, определенная по формуле (3.83), имеет следующий вид для несжимаемой жидкости [c.83]

Как следует из формулы (3.92) (см. табл. 3.4) кривая распределения давления для несжимаемой жидкости имеет форму гиперболы степени п — 1, т.е. воронка депрессии будет гиперболоидом вращения. Крутизна воронки депрессии у стенок скважины больше, чем у логарифмической кривой (3.46). Кривая р(г) для газа (формула (3.93)) располагается еще выше, чем для жидкости (при тех же значениях р и р . Расчеты показывают, что для любых значений р , р , г , Л, на расстоянии от г = 1 м до стенки скважины теряется более 80% от общей депрессии (р. - Р.)- [c.83]

Переходя от функции Лейбензона к давлению по формулам (3.24) для несжимаемой жидкости и (3.25) для газа, найдем из (3.104) и (3.105) распределение давления и расход флюида (табл. 3.5). [c.85]

ОДНОМЕРНЫЕ ФИЛЬТРАЦИОННЫЕ ПОТОКИ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ И ГАЗА В НЕОДНОРОДНЫХ ПЛАСТАХ ПО ЗАКОНУ ДАРСИ [c.88]

Рассмотрим одномерные потоки несжимаемой жидкости и газа в неоднородных пластах по закону Дарси. [c.90]

Переходя от функции Лейбензона к давлению, найдем, что для несжимаемой жидкости давление в каждой зоне подчинено логарифмическому закону, а для газа-корню квадратному из логарифма радиуса (формулы приведены в табл. 3.7). [c.96]

На рис. 3.20 приведено распределение давления вдоль линии тока в плоскорадиальном потоке несжимаемой жидкости в зонально-неодно-родном пласте. [c.96]

Расчетные формулы для плоскораднальиого течения несжимаемой жидкости н газа по степенному закону [c.84]

При теоретическом исследовании устойчивости и циркуляции жидкости в пористой среде [20] принималась квазигомогенная модель горизонтального слоя, ограниченного плоскими изотермическими поверхностями и заполненного несжимаемой жидкостью, близкой по своим свойствам (прежде всего, по теплопроводности) к зернистому слою. Получено критичёское значение Rao = 4n 40, при котором нарущается устойчивость жидкости в слое. Это значение подтверждено в опытах. Как известно, для однофазной среды в горизонтальном слое аналогичная величина (ОгРг)о = 1700 [22, стр. 361]. Теоретически и экспериментально показана возможнос гь существования двухмерной конвекции, когда конвективные токи им ют вид чередующихся по направлению движения цилиндрических валиков. С увеличением критерия Ra устанавливается трехмерная конвекция, характеризующаяся образованием призматических щестиугольных ячеек с щириной примерно вдвое большей, чем высота. Внутри ячеек жидкость движется йверх, а на границах — вниз [19]. Подобная картина циркуляции в горизонтальных прослойках жидкости известна [12,21]. При Ra > 200—400 конвекция в пористой среде становится хаотической, нестационарной [19]. [c.109]

Если рассматривается несжимаемая жидкость (р = onst) в недеформируемой пористой среде (ш = onst, к = onst), то число искомых функций ограничивается этими четырьмя функциями р, w , w ) для фильтрации сжимаемого флюида в сжимаемой пористой среде кроме упомянутых функций нужно определить плотность р, вязкость г], пористость т, проницаемость к как функции координат и времени. В этом случае нужно иметь восемь уравнений - дифференциальных и конечных-для определения восьми характеристик фильтрационного потока, жидкости и пористой среды. [c.37]

Для несжимаемой жидкости давление меняется вдоль координаты г по логарифмическому закону (рис. 3.8, кривая /). Вращение кривойр(г) в пространстве вокруг оси скважины образует поверхность, называемую воронкой депрессии. В точке г = Л,-на контуре питания-кривая не касается горизонтальной линии, а пересекает ее под некоторым углом. Воронка депрессии вследствие логарифмического закона распределения давления имеет большую кривизну вблизи скважины. Следовательно, основная часть депрессии на пласт ( , — р сосредоточена в призабойной зоне скважины, параметры которой сильно влияют на дебит скважины. [c.77]

Массовый расход для жидкости (формула (3.94)) пропорционален депрессии в степени I /и, поэтому индикаторная линия Q = /(Ар) при 1 < п < 2 будет иметь вид выпуклой к оси дебитов степенной кривой с дробным показателем меньшем 2. В случае фильтрации по закону Краснопольского, как показывает формула (3.101), индикаторная линия является параболой второго порядка. На рис. 3.13 приведены индикаторные линии для течения несжимаемой жидкости при линейном законе фильтрации (и = 1) и при нелинейных законах 1<и<2ип = 2. Все сказанное относится также к индикаторным линиям для газа, если строить их в координатах (или Q r) P к Отметим, что и для жидкости, и для газа величина расхода пропорциональна радиусу скважины в степени ( — 1)/и (для закона Краснопольского /7 , т.е. эта зависимость гораздо более сильная, чем в случае выполнения закона Дарси. [c.83]

Расчетные формулы для нлоскораднального течения несжимаемой жидкости и газа по двучленному закону [c.86]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология