Турбулентного пограничного

Отрыв ламинарного пограничного слоя, присоединение турбулентного, пузырь, окончательный отрыв турбулентного пограничного слоя, турбулентный след [c.138]

А. Гладкая плоская пластина. Когда жидкость с однородным профилем скорости движется вдоль пластины с удобно обтекаемой передней кромкой, поток около пластины замедляется в результате ([юрмируется ламинарный пограничный слой. Толщина ламинарного пограничного слоя возрастает с ростом расстояния х от передней кромки, пока не достигается критическая длина лГсг. начиная с которой наступает переход к турбулентному пограничному слою. Критическая д-лина определяется критическим числом Рейнольдса которое [c.242]

Таблица 4. Универсальные распределения скорости, касательного напряжения и температуры в турбулентных пограничных слоях

Оби ее корреляционное соотношение для средних коэффициентов теп.юотдачи при продольном обтекании плоской пластины. В большинстве практических случаев встречаются пластины с тупой передней кромкой и высокой степенью турбулентности набегающего потока. Вследствие этого на всей длине пластины существует только турбулентный пограничный слой и не наблюдаются резкие нзменения чисел Нуссельта от значений, задаваемых (2), до значений, определяемых зависимостью (8). В [7] получена графическая корреляция экспериментальных данных по теплообмену при течении воздуха на плоской пластине при 101<Нег<10 . Как показано в [8], приведеиное ниже соотношение не только хорошо описывает данные [7], но и удовлетворительно согласуется с измеренными значениями коэффициентов теплоотдачи в широком диапазоне чисел Прандтля [c.242]

Кутателадзе С. С., Леонов А. И, Турбулентный пограничный слой сжимаемого газа,- Новосибирск Изд-во Сиб, отд. АН СССР, 1962. [c.195]

При значении ОгРг>2-10 имеет место турбулентный пограничный слой. Этой области соответствует часть кривой. ка [c.35]

Дальнейшее увеличение числа Ке характеризуется тем, что происходит турбулизация течения в оторвавшемся пограничном слое. В соответствии с этим профиль скорости в слое становится полнее, т. е. оторвавшийся пограничный слой начинает расширяться в сторону стенки диффузора, что в итоге снова приводит к присоединению слоя к стенке. Однако при положительном градиенте давления турбулентный пограничный слой отрывается от стенки, но уже дальше по потоку, поэтому зона турбулентного отрыва получается значительно меньше зоны ламинарного отрыва. [c.30]

Особенностью свободной затопленной струи при турбулентном режиме течения является ее турбулентное перемешивание с окружающ,ей неподвижной средой. По мере продвижения вперед струя увлекает за собой все большую массу неподвижной среды, которая тормозит течение на границе струи. В результате подторможенные частицы струи вместе с увлеченными ими частицами окружающей среды (присоединенной массой) образуют турбулентный пограничный слой, толщина которого по мере удаления от начального сечения непрерывно возрастает. При этом происходит непрерывное сужение центрального ядра струи (ядра постоянных скоростей) до полного ее исчезновения, а пограничный слой распространяется на все сечение струи. Таким образом, размывание струи сопровождается не только ее расширением, но и уменьшением скорости по оси (рис. 1.46). [c.49]

В работе [27] предложены следующие уравнения для относительной интенсивности массоотдачи в зависимости от фактора проницаемости. Для турбулентного пограничного слоя [c.162]

Запишем интегральные соотношения количества движения в каналах в приближении турбулентного пограничного слоя [c.84]

Если же область турбулентного течения ограничена стенками, то вблизи них турбулентная вязкость исчезает. Очевидно, что в этом случае коэффициенты турбулентной вязкости являются более сложными функциями координат и времени. Теория турбулентной вязкости для пристенных течений до настоящего времени еще не разработана в полной мере. Дополнительную информацию по этому вопросу можно найти, например, в 33]. Наиболее достоверные модели турбулентности предложены для турбулентных пограничных слоев. [c.109]

В турбулентных пограничных слоях в отличие от ламинарных существуют два характерных масштаба длины толщина пограничного слоя S и толщина приповерхностного слоя , где [c.116]

До настоящего времени не существует теории, описывающей переход от ламинарного течения в пограничном слое к турбулентному. Более того, описание полностью турбулентного пограничного слоя требует использования эмпирических или полуэмпирических моделей турбулентности (см. 2.2. 1). Моделирование турбулентности является одной из ва нейших проблем гидродинамики. [c.135]

Переход к турбулентному пограничному слою, турбулентный отрыв [c.138]

В трубных пучках такой конфигурации, при которой (2Ь —0,5)<о, образование пузыря отрыва и повторное присоединение ламинарного пограничного слоя можно наблюдать при очень малых числах Рейнольдса, вплоть до 10 . Это приводит к интенсивной турбулентности пограничного слоя иа задней поверхности трубы. По мере дальнейшего роста Ке до значений 10 -ь2.10 (в зависимости от геометрии) переход от ламинарного пограничного слоя к турбу- [c.141]

Турбулентный пограничный слой. Согласно [5] значения чисел Нуссельта при обтекании пластины с постоянной температурой стенки можно рассчитать, используя следующее соотношение [c.242]

Турбулентный пограничный слой имеет более сложную структуру. Теория турбулентности показывает, что турбулентный пограничный слой состоит из двутс подслоев вязкого подслоя и собственно турбулентного слоя. Толщина турбулентного пограничного слоя определяется соотношением [c.155]

Для локальных чисел Нуссельта NuJ. в уравнении (4) используется коэффициент сопротивления рассчитанный по формуле, полученной в 16] для пластин с турбулентным пограничным слоем, [c.242]

При свободной конвекции от погруженных в жидкость тел, как обсуждалось в 2.5.7, по мере увеличения числа Релея имеет место постепенный переход от находящейся в покое жидкости без направленного течения к течению в топком ламинарном пограничном слое, затем следует быстрый переход к турбулентному пограничному слою. В противоположность этому для жидкости, ограниченной стенками, имеет место ряд дискретных переходов, связанных с увеличивающейся неустойчивостью типа Релея, Такие переходы в скорости циркуляции и интенсивности теплообмена наблюдались экспериментально в [10, И]. В [12] получено выражение для расчета интенсивности теплоотдачи, учитывающее влияние переходов [c.296]

Ре.= URID > 1), в случае движения капель и пузырей (i/ — скорость движения центра тяжести —радиус капли или иузыря показывает [11, 12], что пё-риод проницания равен ио порядку величины Трел 2/ /i/, т. е. времени контакта (по Хигби T = 2RIU). Иными словами, хотя время контакта и мало, но период праницания не больше. Таким образом, основное допущение теории Хигби в этом случае не выполняется. В дальнейшем оказалось, что предположение о нестационарности, лежащее в основе модели Хигби, отражает некоторые стороны гидродинамики течения в вязком подслое развитого турбулентного пограничного слоя. Однако реальная нестационарность имеет совсем иную природу и П0 имеет ничего общего с предположениями Хигби. [c.171]

Перенос импульса в турбулентном пограничном слое вблизи границы раздела фаз обычно записывают в виде связи касательного напряжения (т), параметров потока (6соо/с1х) и свойств среды (р, V и где — турбулентная вязкость)[347] [c.156]

Бобе и Малышев [32] использовали зависимость вида (5.35) для обработки опытных данных, полученных Гейзером [178] и Берманом [31] по конденсации водяного пара из паровоздушной смеси и опытные данные Моффета и Кейса [186] по исследованию влияния на теплоотдачу отсоса газа из турбулентного пограничного слоя на плоской пластине. Эти опытные данные при хорошей согласованности между собой с погрешностью 15% описываются уравнением, предложенным Кутателадзе и Леонтьевым [89] для квазиизотермического однородного турбулентного пограничного слоя [c.161]

Алимпиев В. И., Калинина С. В., Луговской П. П. Исследование гидродинамики течения однофазной среды в уэких зазорах со вдувом.— В кн. Турбулентный пограничный слой при сложных граничных условиях. Новосибирск Наука, 1977, с. 73—82. [c.93]

Смена режимов течения происходит не скачкообразно, а обязательно на некотором конечном отрезке. Расчет такого переходного пограничного слоя представляет собой одну из еще не решенных задач теории. Вполне возможен и обратный процесс — переход от турбулентного течения к ламинарному, называемый рсламинарнзацней. В частности, турбулентный пограничный слой с очень большим отрицательным градиентом давления (сильное ускорение) может стать ламинарным в тот момент, когда R g становится меньше некоторого критического значения, например Re 370 [107]. [c.116]

Универсальные законы распределения скорости, температуры и касательных напряжений в турбулентном пограничном слое. Основная задача теории турбулентного пограничного слоя заключается в установлении связи между турбулентной вязкостью определенной уравнением (140), и параметрами осредненного течения в пограничном слое (моделирование турбулентности). Решение этой задачи облегчается эмпирически установленным фактом локальности связи между и осредненными значениями параметров в большинстве турбулентных пограничных слоев. Это приближение является довольно хорошим незавнснмо от конкретных особенностей развития пограничного слоя в области, расположенной вверх по потоку. Другими словами, во многих случаях предысторией течения в первом приближении можно пренебречь. Следствием этого является возможность формулировки универсальных законов распределения осредненных значений скорости, температуры и касательных напряжений. [c.116]

Методы расчета турбулентных пограничных слоев. Метод].] расчета турбуле]]т1]ых по]-ра]]]1Ч]1Ь]х слое]1 мож]]о в зав]]с]1мост]1 от используемого вида ]]сход]]]>]х уравне]]ий разделить иа две основные группы лиффереициальпые и И]] ге] рал]л]],]е. [c.118]

Турбулентный пограничный слой на плоской пластине. С00ТН0Н1СНИЯ, приведенные выше, можно конкретизировать для описания течеиия около плоской пластины, в котором градиеит давления равен нулю. Формиараметры для гладкой пластины в отсутствие теплообмена примерно постоянны [c.119]

На плоской пластине с удобообтскаемой передней кромкой существуют оба типа пограничного слоя, тогда как на пластинах с затупленной или тупой передней кромкой, начиная с передней кромки, развивается только турбулентный пограничный слой. Влияние формы кромки на развитие течения и теплообмена исследовано в 1 . [c.242]

В переходной области между ламинарным и турбулентным пограничными слоями данные [17, 18] свидетельствуют о влиянии на числа Ни низкой степени тур-булептпости набегающего потока. Из результатов по массообмену [19], представленных на рис. 2,3, видно, что для корреляции данных, полученных на пластинах с тупой передней кромкой, можно использовать соотношение (9). [c.244]

По мере увеличения циркуляция в конечном счете испытывает переход к режиму течения в тонком ламинарном пограничном слое вдоль стенок или непосредственно к турбулентному пограничному слою. В любом случае (в отличие от Бэтчелора) центральное ядро остается квази-неподвижным с вертикальным градиентом температур, как показано на рис. 13. Критерий Бэтчелора, определяющий переход к турбулентному движению, имеет вид [c.301]

В ядре потока движение является развитым турбулентным. В турбулентном пограничном слое происходит переход турбулентного движения в ламинарное. В вязком подслое под действием сил -1рсния движение приближается к ламинарному и возрастает значение молекулярной диффузии. Однако на большей части толщины вязкого подслоя преобладает турбулентная диффузия. Лишь в самой глубине вязкого подслоя, внутри тонкого диффузионного подслоя, непосредственно примыкающего к самой стенке трубы, молекулярная диффузия становится преобладающей. [c.74]

Концентрация вещества, постоянная в ядре потока фазы (с = onst), медленно снижается в турбулентном пограничном слое, где вначале вещество переносится преимущественно турбу- [c.397]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология