Пороговое напряжение магнитного

Рис. 2.4.8. Зависимость скорости миграции инверсионных стенок от приведенной к пороговой напряженности магнитного поля Н/Не. Сплошная линия — расчет согласно (2.4.32)

В обоих случаях при определенной пороговой магнитной индукции строго упорядоченное движение частиц нефтепродукта сменялось на движение, которое можно охарактеризовать как хаотичное (см. рис. 85). При этом пороговая напряженность магнитного поля зависела от напряженности электрического поля — чем [c.192]

Ошибка измерения 71 таким методом составляет около 6 % и определяется не только неточностью регистрации, но и определением величины Ха по изменению порогового напряжения 11р перехода Фредерикса в магнитном поле [107], а также аппроксимацией температурной зависимости Ха температурной зависимостью двулучепреломления Ап. [c.53]

Если к слою ЖК, помешенному между двумя подложками, приложить извне магнитное или электрическое поле, то в зависимости от граничных условий на подложках, величины и знака диамагнитной или диэлектрической проницаемости происходит деформация, характеризующаяся переориентацией директора. Этот эффект назван по фамилии, впервые наблюдавшего его В.К. Фредерикса [108]. Подробное описание перехода Фредерикса содержится в [1, 109]. Практически важными и удобными для экспериментального наблюдения являются три частных случая, различающихся ориентацией директора и внешнего поля относительно подложек (рис. 2.4.1). Деформации, возникающие после приложения к слою магнитного или электрического поля, напряженность которого превышает некоторую критическую величину — пороговую напряженность Щ или Ер — и /Ь (Ь — толщина слоя), называются деформациями поперечного изгиба кручения и продольного изгиба или, согласно терминологии [1], 8-, Т-, Б-эффектами. Пороговая напряженность Нр (или пороговое напряжение 11р), задаются соотношениями [c.53]

Необходимо отметить, что во всех проводимых опытах напряженность электрического поля и соответственно плотность электрического тока не варьировались. Это обусловлено тем, что при определенной пороговой напряженности электрического поля начинается процесс электролиза, сопровождающийся выделением в объеме мельчайших пузырьков кислорода и водорода. Образующиеся пузырьки газов, равномерно распределенные по объему эмульсии, способны активно флотировать частицы диспергированного нефтепродукта, значительно изменяя тем самым характер процесса отделения, что затрудняет изучение воздействия электромагнитного поля. В связи с этим в экспериментальных исследованиях в достаточно широком интервале изменяли только магнитное поле. [c.185]

Результаты наблюдений при напряженности магнитного поля меньшей пороговой подтверждают предположение о магнитодинамическом характере воздействия магнитного поля на движение частиц. Это значит, что силы, обусловливающие изменение процесса отделения нефтепродукта, в данном случае могут являться силами Лоренца [формула (56)]. [c.193]

Рассмотренные выше соотношения показывают, что вещества типа II с более высокой Ае легче ориентируются в электрическом поле, тогда как для соединений типа II в некоторых случаях предпочтительнее магнитные поля (вплоть до 7 Тл). Электрический пробой в обычных ячейках возможен при напряженностях порядка 15—50 кВ/см, тогда как напряженность поля, создаваемого обычными электромагнитными или постоянными магнитами, не превышает 2 Тл. Для того чтобы получить более сильные магнитные поля, требуются специальные магниты или импульсная техника. Следует упомянуть также о гом> что пороговое значение магнитного поля Но можно определить, меняя напряженность ориентирующего поля. [c.402]

В работе [20] приведены кинетические характеристики и пороговые напряжения некоторых полисилоксанов в геометрии ТЫ-ячейки, а в работе [21] впервые сообщалось о переориентации гребнеобразного ЖК полиметакрилата с отрицательной диэлектрической анизотропией в ячейке с гомеотропными начальными условиями. Кроме того, в таких полимерах наблюдали домены Вильямса . В работах [22—25] описаны результаты иссле.т,ования различных свойств термотропных ЖК полимеров в электрических и магнитных полях, а также приведены значения констант упругости и времен отклика. Полученные в этих работах данные по двухчастотной адресации будут обсуждаться [c.407]

В первом приближении константы упругости гребнеобразных ЖК полимеров по порядку величины сопоставимы с соответствующими характеристиками низкомолекулярных жидких кристаллов. Это обусловлено тем, что длинная развязка способствует независимости основной и боковой цепей. Как отмечалось в разд. 11.3.2, константы упругости kn и зз можно определить, исследуя переход Фредерикса в электрическом и магнитном полях. Тем же способом можно измерить пороговое напряжение или пороговую напряженность Но. В табл. 11.3 приведены значения kxi и й = йп + /4( 33—2 22) ДЛЯ полимеров II, Via, VI6 113]. [c.416]

Измерены [15—17, 4] пороговые напряжения Uo для тех же образцов соединение типа VII (п=6) имеет пороговое магнитное поле - 1 кГс при 7 /7 пр = 0,95 [30]. [c.416]

Пороговая напряженность магнитного поля Яо записызается аналогично уравнению (11.10) [c.398]

Поскольку диэлектрическая постоянная сильно анизотропна, то переход Фредерикса в нематике может быть также индуцирован приложением поперечного по отношению к слою электрического поля. Однако по сравнению со случаем магнитного поля в этом случае возникают два усложнения. Во-первых, электрическое поле в общем случае не однородно поперек слоя. Искажение нематического слоя приводит к появлению г-компоненты электрического поля E z), Лишь в пределе малых искажений, т. е. вблизи порога, поле E z) почти постоянно. Таким образом, в случае электрического поля, напряженность которого лишь незначительно отличается от пороговой, задача оказывается полностью аналогичной случаю магнитного поля и может быть описана уравнением, аналогичным (8.185). Чтобы выйти за пределы припороговой области, следует учесть неоднородность поля E z) и, кроме того, отличие случаев проводящего и диэлектрического нематиков. В первом случае переход Фредерикса может стать переходом первого рода с гистерезисом [8.22]. Ситуация еще более осложняется тем обстоятельством, что в этом случае могут происходить неустойчивости, индуцированные проводимостью [8.21]. [c.307]

Если гипотеза о существовании у голубей магнитной карты верна, то на способность их к ориентации должны влиять магнитные аномалии-места, где напряженность поля и/или его градиент существенно отличаются от обычных. Такой эффект действительно обнаружен. Уолкотт (Wal ott, 1978), определяя начальную ориентацию голубей, выпущенных в разных местах с аномалиями поля, обнаружил, что точность ориентации птиц (как в ясные, так и в облачные дни) обратно пропорциональна величине аномалии (рис. 12.5). Аналогичный эффект наблюдался и в Европе (Kiepenheuer, 1982). Пороговые изменения параметров поля опять-таки сравнимы с величиной, ожидаемой для магнитной картографической системы. Сравнение маршрутов полета из обычных мест и мест с магнитной аномалией показывает, что влияние аномалии довольно сильное и сохраняется до тех пор, пока птица не улетит достаточно [c.341]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология